II. La méthode employée par M. de Lucchi est, en principe
(') Mkyeh, Théorie des gaz, p. 97; Breslau, 1S77.
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celle de Clément et Desormes. Le ballon contenant le gaz ou la vapeur sur laquelle on opère est maintenu à température constante par une double enceinte renfermant de Teau, une solution saline ou de l'huile, suivant la température à atteindre. Les variations de pression du gaz, dans les diverses phases de Texpérience, se mesurent à Taide d'une membrane qui ferme une tubulure du ballon et sur laquelle appuie un disque métallique en communication avec un système amplificateur. Les déplacements mesurés sont proportionnels aux variations de pression à l'intérieur du ballon.
Des expériences faites avec l'acide carbonique, aux environs de 25**, ne paraissent avoir eu d'autre objet que de vérifier l'exactitude de la méthode. Les valeurs de A*, dans une même série d'expériences, concordent mal entre elles {k = if25 à i,35);maisla moyenne générale, 1,291, s'écarte peu des valeurs 1,291 et i,3o5 données par Gazin et par M. Rôntgen.
Les mesures relatives à l'eau et au phosphore ne présentent pas plus d'irrégularité que les précédentes : elles ont donné en moyenne A-= 1,277 pour la vapeur d'eau (molécule triatomique) à la température de 104**, A* = 1,175 pour la vapeur de phosphore (molécule tétratomique) à la température de 3oo**. Ces nombres sont entre les limites prévues par Pilling. Toutefois les difllcultés de Texpérience paraissent trop grandes et la précision d'une mesure individuelle bst beaucoup trop incertaine pour qu'on puisse fixer d'une manière définitive les valeurs numériques à adopter.
A. NACCARI. — Sur réchauiïement des électrodes produit par l'étincelle
de la bobine d'induction, p. 28-43.
Les électrodes sont des sphères creuses de cuivre ou de zinc de o™,o5 de diamètre; elles sont remplies de pétrole dans lequel plonge le réservoir d'un thermomètre assujetti lui-même, par un bouchon, dans une tubulure verticale de l'électrode. Un fil isolé pénètre aussi par la tubulure i il est aplati à son extrémité intérieure et sert d'agitateur. La décharge de la bobine arrive à l'excitateur par l'intermédiaire d'un rhéomètre. On fait varier d'une expérience à l'autre la distance des boules, leur nature ou l'intensité du courant.
L'auteur résume ainsi les résultats qu'il a obtenus :
i" Dans tous les cas, Télectrode négative s'échauffe plus fortement que la positive;
2^ Quand on maintient constante la distance des électrodes, réchauffement de chaque électrode dans l'unité de temps est proportionnel à la quantité d'électricité qui passe;
3" La nature des électrodes n'influe pas sensiblement sur le phénomène thermique;
4'* Pour une même quantité d'électricité et quand on fait croître la distance des électrodes, les échauffements semblent croître jusqu'à un maximum et décroître ensuite ; mais le rapport de réchauffement de l'-électrode négative à celui de l'électrode positive diminue et se rapproche de l'unité;
5** Les quantités de chaleur produites ainsi sur les électrodes sont relativement considérables.
Ë. BELTRAMI. — Sur la Ihéorie de Téchelle diatonique, p. ^i4-l9*
On sait qu'on peut former la gamme à l'aide de l'accord parfait sur la tonique, la dominante et la sous-dominante. M. Beltrami démontre que les rapports r et s de la dominante et de la sousdominante à la tonique, tels qu'ils sont fournis par l'expérience, sont les nombres rationnels les plus simples qui satisfassent au\ inégalités
Si l'on joint à ces inégalités la suivante :
on exprime que le nombre des vibrations croît toujours d'une note de la gamme, constituée comme il vient d'être dit, à la note suivante. Il est aisé de s'en assurer.
VILLARI et RIGHI. — Sur la charge des cohibcnls, p. 42-'i4.
E. VILLARI. — Sur la charge des cohibents; sur la théorie de Téleclrophorc
et son analogie avec les condensateurs, p. 60-73.
Pour étudier la charge de l'une des faces d'un isolant, il esl nécessaire d'annuler ou de dissimuler la charge de la face opposée.
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par exemple en appliquant cette dernière sur un disque métallique en communication avec le sol. En prenant ces précautions, on trouve, d'après M. Villari :
I® Que quand on bat longuement une plaque d'ébonîte avec une peau de chat, elle se charge négativement sur la face battue, positivement sur la face non battue;
^^ Que si, au contraire, on opère rapidement avec de l'ébonite bien sèche et isolée dans Tair, celle-ci ne montre d*abord qu'une charge négative sur la face battue ; plus tard Tel ectri ci té positive apparaît sur la face opposée ;
3° La charge négative est due au frottement; la positive s'accumule sur l'autre face par des actions secondaires et est emprunt,ée à l'air ou aux corps avec lesquels l'ébonite est en contact;
4" En général, la charge négative est prépondérante, d'où résultent les incertitudes ou les erreurs d'un grand nombre de physiciens qui ont étudié l'électrophore.
E. BELTRAMI. — Sur le potentiel magnétique, p. 37-119.
Sir W. Thomson a défini ce qu'il convient d'appeler axe magnétique et centre magnétique d'un aimant. Tout en reconnaissant que les définitions données par Thomson et reproduites par Maxwell sont légitimes, M. Beltrami définit un nouveau point qui mérite aussi le nom de centre magnétique et qui conserve une signification précise en dehors de la loi d'attraction newtonienne. Considérons deux systèmes éloignés l'un de l'autre dont les masses élémentaires sont désignées par m et m'. M. Beltrami prend le potentiel
et suppose que la fonction 'f (r) et ses dérivées sont finies et continues, pour les distances auxquelles on a affaire, et que 'f'{r)^
^"{r), ... sont respectivement de l'ordre de grandeur de^^»
On peut choisir trois axes rectangulaires tels que, dans le premier système magnétique,
S/na = o, S/n6 = o, 2//i(rt* -h A* -t- c*) = o,
a y t, c sont les coordonnées par rapport à ces axes du point où esl concentrée la masse élémentaire m.
L'axe des c ainsi déterminé est Vaxe magnétique du système et celte définition de M. Beltrami coïncide avec celle de Thomson.
L'origine des coordonnées est le centre magnétique de M. Beltrami. Celui-ci est en général distinct du centre magnétique de Thomson. En désignant par C le moment principal d^inertie du système par rapport à Taxe magnétique et en posant
le centre magnétique de Thomson a, par rapport au système d'axes de M. Beltrami, les coordonnées
Les deux centres ne coïncident donc que dans le cas particulier où le moment principal d'inertie C est nul.
A. PACINOTTI. -- Sur les phénomènes de la vaporisation el sur la permaoeDcc
de Teau el d'autres liquides, p. i30-i23.
M. Pacinotti a construit un baromètre dans lequel de l'eau bien privée d'air se maintient à l'état liquide sous une pression négative : le mercure s'élève à 903"*"* au-dessus de la cuvette, tandis que le baromètre de Fortin accuse une pression de 760"*"* seulement. L'auteur cignale encore diverses expériences de cours qui établissent la nécessité d'une surface libre pour que l'évaporation puisse se produire.
G. GIULIAiyi. — Sur deux problèmes d'induciion magnétique, p. lïg-i^g.
L'auteur calcule la fonction potentielle V relative à un corps magnétique dénué de force coercitive et soumis à des forces magnétiques dont le potentiel est U. Il se place dans l'hypothèse d'un coefficient d'aimantation constant et il attribue au corps : i** la forme d'un tore ; 2** celle d'un ellipsoïde à trois axes inégaux. Pour traiter le premier de ces deux problèmes, M. Giulani fait
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usage de coordonnées bipolaires; pour le second, de coordonnées elliptiques.
VITO VOLTERRA. — Sur une loi de réciprocité relative à la distribution des températures et des courants galvaniques constants dans un corps quelconque^ p. 1 88-192.
En se fondant sur le théorème de Green, généralisé par MM. Thomson et Tait, M. Volterra démontre :
1" Que si, dans un corps quelconque dont la conductibilité calorifique varie d^me manière continue d^un point à un autre, on considère, en deux points A el B, deux sources de chaleur telles que la quantité de chaleur qui entre par Tune soit égale à celle qui sort par l'autre, et si la dilTérence de température entre deux points C et D du corps est égale à t, quand on placera les deux sources en C et D, la différence de température de  et B sera encore égale à ^;
2^ Que si, dans un conducteur à deux ou à trois dimensions, dont la conductibilité électrique varie continûment d^un point à un autre, on fait passer un courant d'intensité I d^un point A à un point B, et qu'entre deux points C et D il y ait une différence de potentiel V, on obtiendra la même différence de potentiel entre A et B, quand on fera passer de C en D un courant d'intensité I. Si les points C et D appartiennent à une ligne ou à une surface de niveau quand le courant va de A en B, A et B seront sur une ligne ou sur une surface de niveau, quand le courant va de C en D.
A. BARTOLI. — Sur le courant résiduel fourni par de faibles électromotcurs et sur la constitution des électrolytcs, p. igS-ai/].
Il s'agit du faible courant constant qui traverse un voltamètre à eau acidulée et à lames d'or ou de platine, quand la force électromotrice de la pile est inférieure à celle qui, d'après les données calorimétriques, est nécessaire pour produire la décomposition complète. Dès 1879, l'auteur a annoncé que ce courant est d'autant plus faible que la force électromotrice de la pile et que la surface des électrodes sont plus petites, mais qu'il augmente rapidement avec la température. Pour un même voltamètre, le cou-
rant résiduel décroît d^autant plus vite avec le temps que la résistance totale du circuit est plus faible.
Aujourd'hui, M. Bartoli énonce les propositions suivantes qu^il a vérifiées par de nouvelles expériences. L'intensité du courant résiduel est sensiblement indépendante de la résistance métaliiquo interpolaire; elle est proportionnelle a la surface des électrodes, et parait varier comme la quatrième puissance de la force électromotrice de la pile.
M. Bartoli cherche quelle hypothèse il faut faire sur la nature des électrolytes pour rendre compte de l'existence du courant résiduel; il paraît s'arrêter à la suivante, que l'on trouvera sans doute bien hardie :
Un liquide électroly tique dont la molécule exige théoriquement une quantité de chaleur Q pour se décomposer contient un certain nombre de molécules dont la décomposition n^ exige qu^ine quantité de chaleur moindre, variable pour les diverses molécules de Q à zéro.
Rappelons que M. Berthelot explique la possibilité de la décoraposition par les actions secondaires des produits de Téleclrolyse sur la matière des électrodes de platine (*).
A. BARTOLI et G. PAPASOGLi. — Sur l'électrolyse des composés binaires et de divers autres composés acides et salins entre des électrodes de charbon, p. 215-239.
Voici les principaux résultats de ces recherches (*) : i" En général, dans tous les liquides dont l'électrolyse ne dégage pas de l'oxygène à Tanode, le charbon de bois ou de cornue et le graphite employés comme électrode positive ne se désagrègent pas et n'éprouvent pas de perte de poids sensible. Dans le cas contraire, ils se désagrègent; il se forme de l'acide carbonique et de l'oxyde de carbone (dont les proportions dépendent de l'intensité du courant et de la surface du charbon positif) et d'autres produits qui diffèrent suivant la nature du charbon.
(') Voir Journal de Physique, a" série, t. I, p. 3'|i. (') Ibi(L, 2« série, t. I, p. 571.
2° Le graphite employé comme électrode positive ne produit pas de coloration dans ces derniers liquides, tandis que les charbons de bois ou de cornue, purifiés par Taction du chlore à haute température, produisent une coloration noire très intense dans Teau, les solutions alcalines, et certains acides ou sels.
3 ' Dans Télectrolyse des solutions acides ou des sels neutres qui dégagent de Toxygène au pôle positif, le charbon de cornue ou de bois fournit (outre Facide carbonique et l'oxyde de carbone) une substance noire désignée par les auteurs sous le n(»m de mellogène, dont la composition correspond à la formule C^^H^O* ou à un de ses multiples, et en plus des traces diacide benzocarbonique; dans les solutions diacide phosphorique, (luorhydrique, d'antimoniate de potasée, on obtient une substance analogue au mellogène, mais contenant respectivement du phosphore, du fluor ou de Fantimoine.
Au contraire, le graphite donne de l'acide graphitique C**H*0* ou un composé analogue contenant du phosphore^ du fluor ou de l'antimoine.
4** Le charbon de bois, de cornue ou le graphite employés comme électrode positive avec les électrolytes alcalins donnent des acides mellique C*^H*0**, pyromellique C**^H°0', hydromellique C*^H*20*2 et hydropyromellique C*<>H*®0«, ou tout au moins un isomère de ce dernier acide.
R. FELICI. — Noie sur une expérience d'Ampère, p. ••'j.'J-j'ig.
Pour déterminer la valeur de l'exposant n, qui entre dans l'expression de l'action électrodynamique élémentaire, Ampère (*) avait recours à l'expérience suivante : trois anneaux circulaires de rayons p, p', p" ont leurs centres O, O', O" sur une même droite, sont situés dans le même plan et disposés de telle sorte que la relation
soit satisfaite. Les anneaux extrêmes sont fixes, Tanneau moyen
(') Mémoires de l'Académie des Sciences, l. Vi, p. 197-198; 1823.
esl rendu mobile autour d'un axe vertical situé sur le prolongement de Tun de ses diamètres. Tous trois sont traversés par un même courant, et Ton conslale qu'il y a équilibre dans cette situation et que, si l'on dérange l'anneau mobile, il revient de luimême à sa position primitive.
A cette expérience, difficile à réaliser et qui entraîne un calcul assez pénible, Lamé en a substitué une autre qui est habituellement décrite dans les Traités de Physique. M. Felici propose de disposer les courants circulaires d'Ampère verticalement avec leurs centres sur une même droite horizontale. Laissant indéterminés les deux coefficients numériques A et n de la formule d'Ampère et considérant que certains termes intégrés de o à 21c deviennent nuls dans le cas actuel, il obtient la formule
„, .., , , / h \ I r'*cos<prfcp
dans laquelle Z' est la force répulsive entre deux courants circulaires parallèles, de rayons p et p', normaux à la ligne qui joinl leurs centres et situés eux-mêmes à la distance z\ On a, en outre,
a* — 4*—!- V* — f- y , .^ — I ^^ TS~~ t ( ) b C> .
Pour un autre courant circulaire de rayon p^, à la distance s"^, on aura de même
Pour que Z' = Z", il faut que les deux relations soient satisfaites. Mais l'expérience démontre que
substituant les valeurs de z" et de p" qui s'en déduisent dans les relations précédentes, on obtient
ri NUOVO CIMENTO.
L'expMence peut être réalisée dans les cours à l'aide d'un appareil que M. Felicî a fait disposer et dont le dessin ci-joint remplacera la description détaillée. Le conducteur mobile B reçoit le courant des bornes M, par l'intermédiaire des augets P et Q dans
lesquels plongent deux pointes en communication avec les deu\ bouts du conducteur. Une suspension bifilaire supporte le conducteur annulaire B, le cadre XY, le contrepoids S et le miroir g. Le réglage de l'appareil peut se faire avec exactitude, et la condition de l'équilibre est susceptible de vérification précise, à la condition d'employer la méthode connue de PoggendorlT pour déterminer la position du système mobile. Ë. Boutv.
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BULLETIN BIBLIOGRAPHIQUE
Annales de Chimie et de Physique.
