RÉSEAUX MÉTALLIQUES

gente au miroir. Les traits du réseau étant perpendiculaires au plan de la figure, si la source de lumière S se trouve sur cette circonférence, le foyer conjugué S' des rayons diffractés se trouvera sur la même circonférence.

Pour démontrer cette propriété, considérons d'abord un faisceau de rayons parallèles (ou une onde plane) tombant sur un réseau plan. Les rayons qui tombent sous Tangle d'incidence i sur les points homologues de deux traits voisins, dont la distance est £, donnent, dans une direction qui fait avec la normale l'angle r, des rayons diffractés dont la différence de marche A, en supposant r <C e, a pour expression

(i) A = e(sinï — sinr).

Si cette différence est égale à n fois la longueur d'onde A, la direction considérée correspond au n^^™® spectre de diffraction.

Nous pouvons montrer en passant, comme Ta fait remarquer M. Egoroff, que la diffraction par réflexion donne aussi lieu à un minimum de déviation, de même que la diffraction par transmission. En effet, Tangle S du rayon diffracté avec la direction du rayon réfléchi est égal ki — r, et Téquation (i) peut s'écrire

... . . iH-r . i — /• /. 8\ . ô A = e(smi — smr) = ascos sm = 2£Cos( i ) sin-«

La déviation est évidemment minimum quand on a S = 2 1, c'est-à-dire quand le rayon diffracté est dans la direction du rayon incident.

Si la source de lumière n'est pas à l'infini et si le réseau est tracé sur une surface courbe, les angles d'incidence i et de diffraction r pour le même rayon satisfont encore à Téquation (i), et l'on a toujours, pour le /i^*"® spectre,

sm» — smr = — •

Cette loi permettra de déterminer le point de concours des rayons diffractés en deux points voisins de la surface striée, ou les caustiques de diffraction, de même que les caustiques de réfraction ou de réflexion sont déterminées par les lois ordinaires, en