C.tf.c

Q = o,ti5. Q = o,5o.

o,5oo

i5,ii

(') Les coefflcients d'égale acuïté qui correspondent à la deuxième colonne de

74 J. MÀCÊ DE LÈPINAY ET W. NICATI.

Si l'on prend pour abscisses les longueurs d'onde, pour ordonnées les valeurs du rapport des deux coefficieAls inscrites dans ces Tableaux, on obtient les trois courbes de la fig. 4> courbes

Fig. 4.

qui ont une partie commune (depuis le rouge jusqu'au vert, ^=ot*, 517).

XI. De l'examen, soit des nombres inscrits dans ces Tableaux, soit de l'une quelconque des trois courbes de hijig- 4? on peut tirer les conclusions suivantes :

Le spectre se partage nettement, au point de vue de la question qui nous occupe, en deux régions, limitées très sensiblement, sinon

ce Tableau ont été déterminés directement. Les autres en ont été déduits au moyen de la formule précédemment démontrée.

PHOTOMËTRIE DES SOURCES DIVERSEMENT COLORÉES. yS

exactement, à la radiation même à partir de laquelle le phénomène de Purkinje devient sensible Çk = ot^^Si^).

Dans la partie du spectre la moins réfrangîble, jusqu^en ce point, les coefficients d'égale acuité restent voisins des coefficients

d'égale clarté, et le rapport -p^— ^ ne croît que lentement lorsque

la longueur d^onde diminue (* ).

Dans la partie du spectre la plus réfrangîble (X<1 01^,517), le rapport des deux coefficients augmente brusquement et avec une très grande rapidité lorsque la longueur d'onde diminue. En d'autres termes, si Ton éclaire une même page imprimée successivement avec des quantités de lumière jaune et de lumière bleue de même clarté, il pourra se faire qu'on puisse la lire avec facilité dans le premier cas et qu'elle soit complètement illisible dans le second.

Ces mêmes inégalités entre les deux, coefficients dans la moitié la plus réfrangible du spectre s'accentuent très rapidement lorsque l'intensité de l'éclairage augmente, et deviendraient énormes si Ton considérait ce qui se passe pour des degrés usuels d'éclairage («).

XII. Nous signalerons ici quelques-unes des conséquences des faits que nous avons établis et des lois qui les régissent.

Ces faits nous semblent pouvoir expliquer, en partie tout au moins, comment il peut se faire que la dispersion par les milieux deToetlne nous gêne en rien pour la distinction nette des objets. Les résultats obtenus par nous peuvent en effet s'énoncer ainsi : La distinction nette des objets est due presque exclusis^ement à Véclairage produit par la moitié la moins réfrangible du spectre normal. Or c'est pour cette moitié la moins réfrangible

(') Les irrégularités que présentent les courbes de lay?^. 4f dans le rouge, s'expliquent par le fait que le signe employé pour les mesures d'acuïté présente une Itrgeur de o**,oo5. Il y a donc incertitude au sujet de la longueur d'onde exacte à Uqnelie doit être rapportée chacune des mesures de coefficient d'égale acuité locertiiode notable surtout dans les régions du spectre où la dispersion est la plus faible, c'est-à-dire dans le rouge.

(') Nous entendons par \k les intensités d'éclairage qui permettraient de lirt facilement et sans fatigue, celle, par exemple, qui correspondrait à l'étalon Garcei pUcé à I- de distance (Q = 37,8).

76 A. RIGHL

que la dispersion par les milieux réfringeats transparenls est la moins sensible pour une même diiTérence de longueur d'onde.

XIII* Conséquences relatives à la photométrie des sources colorées. — i** Il est bien évident que le but que l'on se propose dans l'éclairage public ou privé est moins de produire sur l'œil une sensation lumineuse plus ou moins intense que de nous faire distinguer les. objets qui nous entourent. A égale clarté, par conséquenty la supériorité des sources jaunes (becs de gaz intensifs, lampes électriques à incandescence) sur les sources plus riches en radiations bleues (lumière de l'arc électrique) est incontestable (*). Il n'y a donc réel avantage du côté de la lumière de l'arc électrique que dans un seul cas, celui où l'on se propose de revêtir les objets à peu près des mêmes teintes que dans la lumière du jour.

a® Devons-nous conclure de ce qui précède que, pour comparer, au point de vue de leurs valeurs pratiques, deux sources lumineuses de couleurs diflérentes, on doit renoncer absolument à la comparaison des ombres données par ces deux sources et s'appuyer uniquement sur le principe des acuités visuelles égales ?

Nous croyons qu'une pareille assertion serait trop absolue, mais nous pensons que l'emploi parallèle des deux méthodes photométriques que nous avons étudiées est absolument nécessaire.

SUA LB8 01IBBE8 ÉLEGTBiaUES ST 8UB BIVEB8 PH£R0H£IB8 GOIHSZES;

Par m. a. RIGHI (>).

(SCITB ST F».)

1. Production des ombres à la pression ordinaire, — Depuis la publication de mon premier Mémoire sur les ombres

(*) On peut objecter que la distinction des détails des objets présentant des traits d'un noir absolu, tel que celui dont nous avons fait usage, n'est qu'un cas particulieri limite de la distinction nette des objets. Mais il est facile de constater, par l'expérience et par la théorie (en partant du phénomène de Purkinje), que l'avantage des sources jaunes sur les sources bleues subsiste tout entier dans le cas de la distinction des objets présentant des ombres dégradées, comme, par exemple, les plis d'une draperie.

(') Voir p. 17 de ce Volume.

éleclrîqaesy j^aî eu connaissance des Mémoires de M.Wright et de M. Hollz sur le même sujet. M. Wright (* ) paraît avoir été le premier à obtenir, il y a déjà plusieurs années, des ombres éleciriques. M. Holtz(2) modifie Texpérience de Wright, en appliquant sur l'une des électrodes de la machine un morceau de soie tendue sur un châssis, et sur Tautre une pointe aiguë. La soie montre dans Tobscurité une faible lueur et, en interposant un conducteur, Tombre se détache en sombre sur la soie.

Outre la diversité des méthodes et des explications des phénomènes qu'a données M. Holtz, et qu'il a successivement modifiées, il y a quelques points sur lesquels ses résultats généraux diffèrent des miens ; en particulier, M. Hollz trouve que les corps isolants ne donnent pas d'ombre durable, pendant que dans mes expériences les isolants ont toujours donné leur ombre • Je reviendrai sar ce désaccord.

2. Sur le mouvement d'' une particule électrisée, — Avant de décrire mes nouvelles expériences, il sera utile de donner ici quelques considérations sur le mouvement d'un petit corps électrisé, abandonné à lui-même dans un champ électrique.

Selon M, Crookes, les phénomènes produits par l'électrode négative dans un gaz très raréfié seraient dus au mouvement de particules électrisées, qui suivraient des trajectoires rectilignes, normales à l'électrode. Selon M. Goldstein ('), qui a élevé des objections graves à l'égard de l'explication de M. Crookes (en particulier, M. Goldstein fait observer que les rayons électriques émis par une calotte sphérique, au lieu de concourir au centre, forment sur un écran fluorescent un petit disque, dont le diamètre varie avec la pression), une particule électrisée devrait se mouvoir suivant les lignes de force. Or on peut démontrer que la trajectoire décrite par une particule électrisée n'est ni la normale à l'électrode, au point de départ, ni la ligne de force passant par ce point, mais une certaine ligne en général comprise entre les deux.

{*)SUlinuui*ê Journal, XLIX, p. 38i.

(') Carte Repert.y août 1881 et suiv.

(») PhU. Mag., 1880, n« 10.

78 A. RIGUI.

I^ trajectoire n*est pas la normale, car on mouvement rectîlîgne suppose la force dans la direction do mouvement, et cela n'a lieu que dans le cas particulier d'une ligne de force droite.

La trajectoire ne peut non plus se confondre avec une ligne de force, car la composante normale de la force serait toujours nulle, ce qui ne peut pas être dans le mouvement curviligne. II faut donc que la trajectoire coupe les lignes de force et qu'ainsi la force qui agit sur la particule ait à tout moment une composante normale équilibrant la force centrifuge. La trajectoire sera tangente à la ligne de force passant par le point de départ, si la vitesse initiale est nulle.

Considérons à présent Teflet que peut produire une diminution soudaine de vitesse. Si la particule, par un choc ou autre cause, perd toute sa vitesse en un point P, elle doit suivre une nouvelle trajectoire, dont le premier élément se confondra avec celui de la ligne de force passant en P. Si elle ne perd qu'une partie de sa vitesse, elle se rapprochera plus ou moins de celte ligne de force. Si donc les perles de vitesse sont continuelles et suffisantes, la particule suivra sensiblement une ligne de force.

Ce sera le cas pour une particule solide très légère, qui se meut dans Tair ( ' ). C'est aussi le cas des expériences sur les ombres électriques dans l'atmosphère ; ce sont les chocs des molécules d'air électrisées, avec d^autres molécules, qui en ce cas diminuent leur vitesse (*). Mais ce n'est pas le cas des gaz très raréfiés, où les chocs ne sont pas si fréquents. Dans les tubes de Crookes, la trajectoire d'une particule est donc une ligne qui n'est ni la normale à Félectrode ni une ligne de force, mais qui s'approche de celte dernière lorsque la pression du gaz croît; cela explique l'observation de M. Goldstein, selon laquelle le disque fluorescent produit par une calolle sphérique varie de diamètre avec la pression (voir plus haut).

Toutefois, comme on ne peut pas en général déterminer la tra-

(* ) Voir plas bas les ombres produites par les poudres éleclrisées.

(') Chaque molécule choquée se chargera aux dépens de la molécule choquante, cl 4 son tour tendra à se mouvoir 4 peu près scion une ligne de force. Les ritesses dues à la répulsion électrique paraissent généralement très grandes, comparées aux vitesses thermiques.

jecloire, on pourrait supposer que la forme de cette ligne dépend de la masse ou de la charge de la particule, et dès lors douter qu'elle puisse, dans des cas limites, coïncider ou avec la normale oa avec la ligne de force, soit à cause de la masse extrêmement petite des molécules, soit à cause de leur charge qui nous est inconnue. Il est donc à propos de démontrer, par des raisonnements élémentaires, que la trajectoire décrite par une particule électrisée ne dépend ni de sa masse matérielle ni de sa charge.

Soient

m la masse de la particule ; € sa charge ; t'i sa vîtessejnitiale ; V sa vitesse actuelle au temps / ; R la force à ce moment ; pie rayon de courbure de la trajectoire; % Tangle de la trajectoire avec la direction de la force ; Vo et V les valeurs du potentiel au point de départ, et dans la position de la particule au temps t.

Une des équations du mouvement est

= «R sina,

et l'équation des forces vives donne

mv^ = mv\ H- a«(V — Vo).

Or f=z-j-yds étant l'élément de trajectoire eldt Fangle de contingence; on tire donc des équations précédentes

R fi\n%ds

lU —

— vJ-t-îCV — V«) e

Cette formule montre que dt ne dépend pas de m ei de e : i" si v% est nul, comme nous le supposons toujours; 2" si i^o est proportionnel ài/-^; donc Tangle de l'élément actuel de trajectoire avec le suivant (compris entre les surfaces de niveau infiniment

8o A. RIGHf.

voisines) ne dépend pas en ces cas de m ni de ^; et comme le premier élément est toujours dirigé selon la ligne de force, la direction des éléments successifs en sera aussi indépendante, c'est-àdire que la trajectoire sera toujours la même quels que soient /n ete. Ces deux quantités n'ont d'influence que sur la vitesse avec laquelle la particule parcourt sa trajectoire. Elle sera proportionnelle à|/"« y m

Le raisonnement précédent suppose que la particule soit ou isolante ou très petite, pour qu'on n'ait pas à tenir compte des changements de distribution à sa surface.

3. Compléments aux expériences sur les ombres produites sur des conducteurs. — Un disque conducteur horizontal communiquant avec un des peignes de la machine de Holtz est couvert d'une feuille de carton mince, sur lequel on a projeté une couche de poudre conductrice (fer réduit du commerce). Une pointe verticale tournée vers le disque communique avec l'autre peigne, et entre la pointe et le carton se trouve le corps qui doit donner l'ombre, d'ordinaire une sorte de croix sans pointes ni bords aigus. Dès que la machine entre en action, l'ombre apparaît (*); elle est constituée par une région du carton restée sans poudre, au milieu d'un disque de poudi^, qu'on peut appeler cercle de fond.

Des mesures nombreuses ont montré que l'ombre est un peu plus large lorsque la pointe est positive que lorsqu'elle est négative, et que le cercle de fond, qui n'est que la section du courant des molécules électrisées repoussées par la pointe, se comporte de la manière contraire. On en déduit que la répulsion réciproque entre les molécules en mouvement, dont on n'a pas tenu compte dans les raisonnements précédents, est plus grande lorsque la pointe est négative. Peut-être une pointe négative donne-t-elle aux molécules des charges plus grandes.

La dimension de l'ombre varie d'ordinaire, depuis les premiers moments de l'expérience, à cause de l'électricité que les molécules

(«) KoiVlen» 1.

OMBRES ÉLECTIUQUES. 81

lancées par la pointe déposent sur le corps qui porte ombre : alors ce corps les repousse.

En faisant usage d'un cylindre d'ébonite, l'ombre, qui était limitée par deux droites parallèles distantes de o", 02a au début de Texpérience, devenait peu après limitée par deux courbes, dont la distance minimum était de o"*,o36. Un cylindre conducteur isolé, dans les mêmes conditions, donnait une ombre qui s'élargissait jusqu'à o", 060. Il est facile de reconnaître que ce dernier reste chargé d'électricité de même nom que la pointe ; le cylindre d'ébonite possède cette même charge sur la partie tournée vers la pointe, pendant que du côté opposé il se charge d'électricité contraire, certainement à cause d'une sorte de danse électrique qu'effectuent les molécules d*air ou les parcelles de poudre entre le cylindre et le disque.

Des pointes appliquées sur le cylindre conducteur en modifient lombre; si elles sont tournées vers le disque ou latéralement, lombre reste plus petite. Si les pointes sont en carton, elles produisent moins d'efTet.

Si à cela on ajoute que, lorsque le conducteur a une pointe, on n'obtient presque pas de variation en le mettant en <;ommunication avec le sol, particulièrement par un conducteur très résistant, on aura l'explication de la non-influence de cette communication dans les expériences de M. Iloltz. Il opérait avec une croix de carton à bords tranchants et à pointes aiguës.

4. Compléments aux expériences sur les ombres produites sur des corps isolants. — Dans ce cas, c'est une lame d'ébonite, portant une armature sur sa face inférieure, qu'on pose sur le disque de laiton; celui-ci communique avec l'armature extérieure d'uD condensateur, etl'on fait éclater une seule étincelle entre deux boules, l'une en communication avec l'armature intérieure et mobile, l'autre en communication avec la pointe. En projetant le mélange minium-soufre, l'ombre apparaît, très belle et régulière.

Si, par exemple, l'objet est une croix et si la pointe est négative, on obtient un beau disque rouge, avec une croix jaune au milieu.

On reconnaît que ce jaune dans l'ombre n'indique pas une charge positive de l'ébonite; le soufre y est attiré par l'électricité

82 A. BIGHI.

que la charge de la face supérieure de rébonite induit dans Tarmature. En effet, le jaune manque si Tarmature ne touche pas la lame et en est séparée par une distance suffisante, mais le jaune apparaît s!, après Tinsufflation des poudres, on applique une armature et si Ton projette de nouveau le mélange.

En laissant éclater une seule étincelle, la croix ne se charge pasassezpour changer la grandeur de Tombre; si, en outre, la croix est en ébonite, on peut admettre qu'elle ne fait qu'arrêter mécaniquemenl les molécules d*air émises par la pointe. Mais, si on laisse éclater un grand nombre d'étincelles ou si Ton opère avec la décharge continue de la machine, Tombre change pour différentes raisons. La cause de changement qui prévaut généralement, c'est la répulsion entre les parties déjà chargées de la lame et les nouvelles molécules qui y arrivent; Fombre se resserre peu à peu et finit par devenir très déliée et irrégulière.

Revenons à présent sur le désaccord entre mes expériences et celles de M. Hollz. M. Riess (*) a cherché à expliquer Tabsence d'ombre des isolants quand on expérimente à la manière de M. Hoitz, enailmettant que lecorps placé entre la pointe et la surface de soie qui devient lumineuse enlève aux molécules d'air leur charge s'il est conducteur, tandis que, s'il est isolant, il ne fera que les repousser. Le courant de molécules se réunirait de nouveau au delà de la croix, à cause de la répulsion réciproque des molécules d'air. Avant tout, on peut observer qu'un conducteur, isolé et sans pointes, se charge comme un isolant et même plus. En outre, suivant l'explication de M. Riess, une croix d'ébonite très large devrait donner ombre, et une croix conductrice en communication avec la pointe devrait se comporter comme l'ébonite, ce qui n'est pas.

J'ai cherché à expliquerla divergence de ces résultats delà manière suivante. Les molécules d'air qui, dans l'expérience de M. Holtz, se trouvent entre la croix, supposée d'ébonite, et la surface lumineuse doivent former une sorte de danse électrique et décharger ainsi, sur la surface, de l'électricité de même nom que celle de la pointe et, sur l'ébonite, de l'électricité contraire dont j'ai constaté

(•) Wied, Afin., 1882, n» '2.

OMBliES ÉLECTRIQUES. 83

la présence. Si Ton admet que la lumière produite sur la soie n*est pas proportionnelle à la charge des molécules, mais qu'elle atteint son maximum en même temps que la charge des molécules qui y arrivent de la croix, on comprend que Tombre, visible au début, doit bientôt s'effacer. La même danse électrique se produit certainement aussi avec une croix conductrice; mais nous avons vu qu'en ce cas l'ombre devient beaucoup plus large, et les molécules repoussées par la croix sur la surface lumineuse sont plus éparpillées.

Dans mes expériences d'ombres sur des isolants, l'effet observé résulte, au contraire, de la différence de charge de la lame entre la région d'ombre et le fond.

La répulsion réciproque des molécules émises par la pointe se constate plus aisément avec les ombres sur isolants qu'avec celles sur les conducteurs. Une des manières est la suivante : le corps portant ombre est une grande lame d'ébonite dont l'un des bords reclilignes est horizontal et dans un plan vertical passant par la pointe. La ligne d'ombre qu'on obtient n'est pas la trace du même plan vertical sur la surface de la lame isolante qui reçoit l'ombre; elle est au dedans de l'ombre géométrique ( * ).

Mais cette répulsion réciproque des molécules n*est pas assez forte pour changer notablement les ombres. J'ai répété l'expérience de l'ombre avec des conducteurs et des pointes de formes et dispositions très variées, de manière que les lignes de force avaient les formes les plus différentes; j'ai toujours obtenu une ombre telle que la nature des lignes de force la laissait prévoir ('^).

5. Ombres composées et ombres inverses. — Les ombres que j'appelle composées se produisent dans les circonstances où l'on obtient \ts figures électriques en forme d^ anneaux et sont dues à la même cause, c'est-à-dire à la décharge de la lame isolante sur laquelle l'ombre se forme. Il suffit, par exemple^ d'établir une communication de grande résistance entre la pointe et l'armature

(') Acadse de la répulsion réciproque des molécules, qui crotl avec rinlcnsilé àt la décharge, une décharge faible donne une ombre plus grande qu'une décharge forte.

(M Voir pour les détails elles Ggures, le Mémoire complet, p. 4^3 et suiv.

8f A. RIGHL

de la lame d'ébonîte, pour que la décharge du condensateur soit suivie d'une décharge de sens contraire, due à Télectricité, qui avait chargé la lame comme un condensateur et qui se neutralise à travers la susdite communication très résistante. Ainsi, avec une décharge négative d^un condensateur, on obtient, au Heu d'une simple croix jaune au milieu d'un disque rouge (qui s'obtiendrait si la communication entre la pointe et l'armature de la lame n'existait pas et si l'isolement des pièces était parfait), une croix jaune avec un bord rouge très régulier au milieu d'un anneau rouge. Le bord est dû à ce que la deuxième décharge est plus faible et donne une ombre plus large. Les figures qu'on obtient sont très belles ; elles deviennent encore plus riches en laissant éclater successivement plusieurs étincelles, car alors les bords de la croix et les anneaux se multiplient. Mais il serait trop long ici de résumer toutes les expériences et les explications que j'en donne.

J'ajouterai seulement que, lorsque la croix qui donne l'ombre est très petite, conductrice et très près de la lame d'ébonite, toute l'ombre devient rouge (avec charge négative du condensateur (et se montre ainsi de couleur opposée à celle qu'elle possède à l'ordinaire; j'appelle ombres inverses les ombres qu'on obtient de cette manière.

6. Ombres qu'on obtient par le mouvement de poudres élect risées. — On a vu que de petites particules solides, repoussées par un corps électrisé, doivent se mouvoir sensiblement suivant les lignes de force, comme les molécules d'air repoussées par une pointe. On doit donc pouvoir obtenir des ombres semblables. J'y ai réussi de deux manières.

a. Un disque de laiton horizontal communique avec un des peignes de la machine pendant que l'autre peigne communique avec une boule placée au-dessus du disque. Entre la boule et le disque est placée la croix. On met en action continue la machine, et en même temps on projette très lentement les poudres (mélange de minium et de soufre) entre la croix et la boule. Les particules solides qui sortent électrisées du soufflet se mouvront suivant les lignes de force; si la boule est positive, les particules de minium positives iront vers le disque et celles de soufre vers la boule ; mais celles de minium étant interceptées par la croix laisseront à nu sur

iedîsque la partie correspondante. On aura ainsi sur le disque (ou sur une feuille placée sur lui) une image de la croix.

6. La deuxième manière d'expérimenter rappelle celle qui fut adoptée par M. Ricco (^) pour observer la forme des courbes parcourues par des poudres électrisées. La boule est en ce cas placée au-dessous du disque, et, avant l' ex péri ence, on dépose sur elle une certaine quantité de poudre (minium, ou fer réduit, ou plombagine, etc. ). La croix est encore placée entre la boule et le disque, et sur la face inférieure de celui-ci on fixe une feuille de papier qu^on vient de couvrir avec un pinceau d'une solution de gomme ou de gélatine. En faisant éclater une étincelle d'un condensateur, dont Tarmature extérieure communique avec le disque sur le conducteur qui porte la boule couverte de poudre, ou encore en mettant séparément boule et disque en communication avec les peignes de la machine, on voit que la poudre est vivement repoussée et reste adhérente à la feuille de papier où elle dessine Fombre de la croix.

En observant attentivementrombre, particulièrement lorsqu'elle est formée avec le fer réduit, on voit que les premières particules de poudre ont dessiné l'ombre d'une certaine grandeur et que les autres particules ont été de plus en plus repoussées par la charge que la croix a empruntée aux particules de poudre qui se sont arré* tées sur elle.

Avec cette disposition expérimentale j'ai pu répéter toutes les expériences d'ombre, même avec des systèmes cylindriques où la forme des lignes de force peut se calculer d'avance, montrer Taction électrostatique exercée par un corps électrisé qu'on approche latéralement, montrer l'action réciproque de deux courants de poudre de même charge ou de charge contraire, etc. Il y a donc une analogie parfaite entre les ombres produites par les poudres électrisées et celles que produisent les molécules d'air repoussées par une pointe, ce qui témoigne en faveur de mes explications.

7. Essai pour obtenir un tracé expérimental des lignes de force. — La propriété que possède une particule solide électrisée,

(•) Ace, dei Linceij 2* série, t. IV.

/. d€ Phyt,, 1* •éric, t. IL (Février i883.)

86 A. RIGHL - OMBRES ÉLECTRIQUES.

qui se meut à travers l'air dans un champ électrique , de suivre sensiblement une ligne de force, m'a fait penser à des moyens pour obtenir un tracé de ces lignes, dont Timportance dans Tétude des phénomènes électriques est si grande.

Je me suis arrêté avant tout aux figures de Lichtembcrg, positives, dont les ramifications, selon une hypothèse très vraisemblable de MM. Reillinger et Wâchter (*), seraient dues à des particules électrisées détachées de Télectrode. Mais, comme d'ordinaire la lame isolante sur laquelle on obtient les figures est à peu près normale aux lignes de force, j'ai dû avant tout m'attacher à disposer l'expérience de manière que la lame contint partie de ces lignes. Je citerai deux cas principaux.

Imaginons que la lame d'ébonite s'appuie par un de ses côtés sur un plan métallique et qu'une petite boule métallique soit placée dans un trou pratiqué dans la lame, de manière que le plan de celle-ci passe par le centre de la boule. On fait arriver à la petite boule une décharge positive, puis on projette le mélange de mi* niumet de soufre. Les ramifications jaunes, qui apparaissent sur la lame et qui partent de la boule, dessinent par leur ensemble les lignes de force bien connues qui conviennent à ce cas.

Pour des systèmes cylindriques, il faut recourir à un petit artifice. Deux cylindres très longs traversent la lame d'ébonite à angle droit ; on dépose sur la lame et en contact avec le cylindre positif quelques parcelles de limaille, puis on opère de la manière usuelle. Ce sont les pointes aiguës de la limaille qui émettent les particules électrisées d'où résultent les ramifications jaunes; mais la présence de la limaille ne peut altérer la forme des lignes de force au delà d'une certaine distance assez petite. Sans la limaille il faudrait employer des décharges très fortes pour obtenir les figures.

Ces expériences ne donnent pas une représentation suffisamment exacte des lignes de force ; la résistance de l'air et le frottement de la laine ne diminuent pas assez la vitesse des particules émises par le conducteur positif. Souvent aussi on voit des lignes bifurquées ou avec des ramifications secondaires. J'ai décrit ces

(•) Wied. Ann,, 1881, n» 12.