E. GOLDSTEIN. ~ TUBES DE GEISSLER

Irodes, que la couleur de chaque slratificalion dépend de son rang^ à partir du cathode et ne dépend pas de la position de Tanode. Si Ton dispose dans le tube une section contractée, elle devient l'origine d'une radiation négative secondaire. Elle se comporte comme une électrode positive pour les couches qui la précèdent, et comme une électrode négative pour celles qui la suivent, comme on peut le reconnaître en ménageant cette section dans un tube intérieur mobile. La position du cathode lui-même n'a plus alors d'influence sensible sur les couches situées au delà de la section contractée. Cette section constitue l'origine d'une stratification rendue particulièrement fixe par sa nature et pouvant ainsi mettre en lumière l'action exercée par chaque couche sur celles qui la suivent du côté positif. G. FoirsseiiRAu.

E. GOLDSTEIN. — On the iafluence of the shapc of the kathode on the distribution of the phosphorescent light in Geissler's tubes (Sur l'influence de la forme du cathode sur la distribution de la lumière phosphorescente dans les ti4>es de Geissler); PhiL Âfag,, 5* série^ t. XIV, p. 4^^; 1882.

Quand on emploie comme cathodes, pour faire passer la décharge électrique dans les gaz raréfiés, des lames de diverses formes, on obtient sur la paroi opposée du récipient des figures phosphorescentes souvent d'une grande complication, et dont l'éclat et la forme varient avec la forme de la lame employée^ sa distance à la paroi et le degré de raréfaction pratiqué. La série des figures qu'on obtient avec une électrode donnée en raréfiant le gaz progressivement est identique à celle qu'on observe quand on rapproche la paroi de l'électrode sous une pression constante. Toutes ces figures existent donc simultanément dans l'espace à des distances diverses du cathode, et la raréfaction du milieu ne fait que les écarter les unes des autres.

Si la surface de l'électrode présente une courbure sphérique concave, la figure obtenue à une certaine distance est l'image renversée du cathode produite par l'entrecroisement des rayons partis de ses divers points. A des distances plus faibles on obtient des figures variables et l'on reconnaît que les rayons issus de chaque partie du cathode se comportent comme s'ils étaient repoussés

RÉFLEXION DES RAYONS ÉLECTRlQUIiS. 179

par les autres parties. Ces phénomènes sont surtout appréciables a\ecdes lames à angles rentrants, en forme de croix ou d'étoiles. On peut empêcher cette action répulsive en interposant les branches des écrans convenablement placés. La répulsion devient plus active quand la pression diminue. Cette variation dans Taclion répulsive pourrait expliquer les directions variables que prennent les rayons électriques suivant la pression, et les diverses apparences qui en résultent. G. Foussekeai].

E. GOLDSTEIN. — On the reflection of electrical rays (Sur la réflexion des rayons électriques); PhiL Mag,^ 5* série, t. XIV, p. 4^9; i^^^-

Quand les rayons électriques se propagent suivant Taxe de Tune (les branches d*un tube légèrement coudé, ces rayons ne peuvent alleindre directement l'extrémité de la seconde branche. Le professeur Wiedemann y a cependant observé une illumination plus faible que celle des rayons directs. 11 l'a attribuée à une déviation de ces rayons sous l'influence d'une répulsion de la paroi voisine électrisée. D'après M. Goldstein, cette explication ne peut être admise, parce que les rayons directs produisent un éclat beaucoup plus intense, comme on peut s'en assurer en les déviant par un aimant. Le phénomène cesse complètement, d'ailleurs, si le tube présente une seconde courbure. On ne peut pas admettre davantage que la surface, directement frappée, se comporte comme un cathode secondaire rayonnant dans la seconde branche du tube, car on peut faire en sorte que celte surface soit l'anode luimême, ce qui ne change rien au résultat. L'anode n'absorbe donc pas les rayons cathodiques : il se comporte avec eux comme le ferait une surface quelconque.

Le phénomène paraît être dû, en réalité, à une réflexion diffuse des rayons électriques qui sont renvoyés dans toutes les directions à la fois, comme on peut s'en assurer en observant rillumination 'simultanément sur des surfaces diversement placées ou en interposant sur le trajet des rayons directs des diaphragmes ou des écrans de diverses formes qui atténuent l'éclat de l'illumination secondaire sans en changer les limites et sans donner naissance à

iSo G. POLONI.

des ombres nellcment tranchées. La couleur de rilluminalion secondaire dépend de la nature de la surface qui la manifeste, mais reste indépendante de la surface réfléchissante. Les rayons diffusés peuvent être déviés par les aimants comme les rayons directs.

G. FoUSSEUEAr.

G. POLONI. — Sul magneiismo permanente deïl' acciaio a diverse température (Sur le magnétisme permanent de l'acier à diverses températures); Reale Accademia dei Lincei; 1882.

Dans un Mémoire antérieur (* ), Fauteur avait démontré que l'élévation de température produit des diminutions permanentes cl temporaires du magnétisme des barreaux d'acier; qu'à toute température maximum à laquelle on porte un barreau correspond un état normal particulier qui n'est modifié que d'une manière transitoire par des échauffements répétés entre les mêmes limites de température, qu'en outre le décroissement du magnétisme s'opère d'une manière particulièrement rapide au voisinage de 200^. M. Poloni se propose aujourd'hui de compléter ces recherches en étudiant la distribution du magnétisme dans les barreaux portés à des températures plus ou moins élevées. A cet effet, il emploie la méthode connue de van Rees, consistant dans l'emploi d'un toron de fil qui entoure le barreau, et dans la mesure du courant induit développé quand on place le toron en regard d'une section déterminée du barreau et qu'on éloigne ensuite celui-ci à une distance physiquement infinie.

Pour appliquer cette méthode, M. Poloni réchauffe le barreau qu'il étudie dans un bain d'huile annulaire ; le barreau bute par son extrémité inférieure sur un plan qu'on peut relèvera volonté, tandis que le toron induit occupe une situation fixe ; en relevant plus ou moins le plan, on peut donc modifier la position initiale relative du barreau et du toron. On soulève ensuite rapidement le barreau à l'aide d'un système de cordons et de poulies, et la mesure du cou-

rant induit fournît la quantité / mdx^ en désignant par rf.r un

D Xuovo Cimenta; 187S.

MAGNÉTISME PERMANENT DE L'ACIEU. ' i8i

élément de longueur du barreau, par m la quantité de magnétisme contenue dans la section correspondante, rapportée à Tunîté de longueur, par x la dislance du toron à l'extrémité inférieure du barreau dans la position initiale.

On suppose que m peut être représenté par la formule de Biol

où /représente la longueur de la barre, a et k deux conslanlcs: d*où

Ç mdx - A ( I -^ X -' k-'— k-^i ^ );

.21 M^ I mdx -M\-^k-i -k-'—k-^i'^y, A . '^ ,

logA-

Les expériences de M. Poloni sont en parfait accord avec la formule (2) pour tous les barreaux qu'il a étudiés : i" à tine lempéralure peu élevée; 2** sous certaines conditions, pour toutes les lempcralures réalisées dans les expériences. Voici les principaux résultats qu'il a obtenus sur une série de barreaux à peu près identiques, faiblement trempés et aimantés dans une même spirale magnétisante de longueur supérieure à celle du barreau.

1" L'allure générale du phénomène est identique pour toutes les barres étudiées. On constate des variations du magnétisme soit temporaires, soit permanentes, qui demeurent très faibles jusqu'à 180", mais qui deviennent considérables entre 180" et 200**; elles sont le plus grandes possible vers 190".

2^ La distribution du magnétisme de o** à 180° est bien représentée par la formule (2); A diminue quand la température augmente, tandis que k demeure sensiblement constant. Mais au-dessus de 180", les barres ne se comportent pas de la même manière suivant le traitement auquel elles ont été soumises. Deux barres qui avaient été échauffées et refroidies plusieurs fois sous Tinflucnce de la terre avant d'être aimantées ont toujours \érifié la même loi de distribution à toutes les températures : la ligne neutre demeure au milieu de la barre, et si Ton retourne la barre, dans les opérations de réchauffement successives, la valeur de k se modilie un peu, mais reste ensuite constante pour toutes les températures, ^u contraire, avec quatre autres barres, aimantées avant de subir aucun réchauffement, et réchauffées ensuite avec le pôle nord en bas, la ligne neutre se rapproche du pôle nord quand on dépasse /. de Phrs., 2* série, t. lï. (Avril j883.) i^

i82 • R. COLLEY.

i8o** et peut se déplacer ainsi jusqu'aux deux tiers de la barre; mais la valeur de k qui se rapporte à la distribution du magnétisme dans la région nord du barreau est en général constante. Si les mêmes barres sont ensuite échauffées avec le pôle sud en bas, non seulement la ligne neutre se rapproche encore davantage du pôle nord, mais encore la valeur de k change d'une température à une autre.

3^ Tant qu'on ne dépasse pas la température de 180", les valeurs de M correspondant à l'état normal pour chaque température sont représentées par des fonctions de la forme

M ^ Mo-i- cLt-v- ?<*:

a et p sont des constantes positives ou négatives. Au contraire, pour les étals normaux correspondant à la température de 3oo°, il faut employer deux formules différentes,

M' = M'o -f- (3oo — 0(a -^ ^'f^^^-t))^

la première entre 0° et 190°, la seconde entre 190** et 3oo°.

L'auteur avait émis l'hypothèse que la variation du magnétisme due à la température était proportionnelle à la variation de la conductibilité électrique de l'acier. Les recherches dont nous venons de rendre compte établissent que les deux propriétés varient d'après des lois toutes différentes. Ainsi les rapports du magnétisme normal et de la conductibilité à 2a® aux mêmes quantités aux températures élevées sont, d'après M. Poloni :

Magnétisme 1,08 i,ii i,i5 2,00 2,69

Conductibilité 1,45 1,73 1,90 2,01 2,57

E. BOUTY.

R. COLLEY. — Nachweis der Existeoz der Maxwellschen electromotorischeo Kraft Y„, (Sur l'existence de la force électromotrÎGe de Maxwell Y^,); Wied. Ann, der Physik, t. XVII, p. 55 ; 1882.

Considérant un courant électrique comme un phénomène de transport, Maxwell applique à ce mouvement les équations générales de Lagrange {Electricity and Magnetism, t. II, p. igS). Il

EXISTENCE DE Y,„,. i83

arrive ainsi à diviser l'énergie cinétique d'un courant en trois termes qu'il désigne par T^, T^, T„e.

L'étude de T„, permet de prévoir deux sortes de phénomènes :

i' Un mouvement du conducteur qui doit se produire lorsque rinlensilé du courant vient à varier;

a° Une force élecLromotrice Y^^ qui doit prendre naissance dans un conducteur en mouvement lorsque son mouvement s'accélère ou se ralentit.

Le Mémoire de M. Colley a pour but de prouver expérimentalement l'existence de \mei au moins chez les éleclrolytes.

La partie mobile du circuit se compose d'un tube T contenant lie l'iodure de cadmium qui tombe guidé par deux fils tendus AB

Fig. ..

tl CD dans du sable B, d'une hauteur de i",-]2.. Les deux élec- Mes en cadmium, plongeant dans la solution, donnent un coutïQi. Deux fils G, isolés et roulés ensemble pour éviter l'induclton

i84 E. COHN.

terrestre pendant la chute, conduisent ce courant à un galvanomètre Thomson muni d'un commutateur.

Le calcul du phénomène permet de prévoir : i** une premièndéviation 8| = o^''^,35 correspondant à un courant descendant, suivie d'une déviation de sens contraire ^a = o'*'^>94- La première correspond à la chute du tube, la seconde à sa pénétration dans le sable. Or Texpérience donne 0,2 ou o,3 pour 8,, 0,6 ou 0,8 pour O2. Ces deux nombres sont dans le rapport voulu, mais trop faibles de {. M. Colley montre que cet écart est attribuable à une constante trop faible introduite dans ses formules.

Par suite des trépidations du sol, l'aiguille du galvanomètre oscillait continuellement; M. Colley a donc soin de montrer que l'on ne peut attribuer à ces trépidations, pas plus qu'à l'ébranlement causé par la chute du tube, les déviations observées. Elles onl toujours le sens indiqué par la théorie, changent de signe chaque fois que l'on tourne le commutateur et disparaissent dès que l'on fait tomber le tube en interceptant le courant qui va au galvanomètre. G. Martin.

Ë. COHN. — Ueber den\ViderstaQdpolarisirlerZc11en(Sur la résistance des celluleéleclroiyliqucs polarisées); Wied. Annalen der Physik, t. Xllï, p. 665; 1881.

On sait que F. Kohlrausch a démontré expérimentalement que des courants alternalifs, se succédant rapidement, ne produisent aucune polarisation dans une cellule électrolytique, pourvu que les électrodes soient suffisamment grandes.

Ce fait permet de mesurer la résistance d'une cellule polarisée par un courant constant.

Pour cela, l'auteur forme un pont de Wheatstone, dont trois branches ont la même résistance et dont la quatrième branche d comprend la cellule et n daniells; le pont proprement dit renferme un électrodynamomèlre ; le circuit principal un inducteur à courants sinusoïdaux. En modifiant, au moven d'un rhéostat, la résistance de la branche rf, on peut faire en sorte que le fonctionnement de l'inducteur ne modifie pas la déviation de l'électrodvnamomètre; à ce moment, les résistances des quatre branches sont égales ; on a donc la résistance de la cellule augmentée de

CELLULES ÉLECTROLYTIQUES. i85

celle de n daniells. Une autre expérience, faîte en supprimant la cellule, donne la résistance de n daniells; par soustraction, on a la résistance de la cellule.

Si, à côté du dynamomètre, on a intercalé dans le pont un galvanomètre, la déviation de celui-ci fournira une mesure de la somme des forces électromotrîces dans la branche d\ si l'on supprime la cellule, on aura la force électromotrice des n daniells évaluée avec la même unité. De ces deux mesures, on peut déduire la polarisation de la cellule. Pour avoir des fractions de daniell, on se servait de dérivations.

Au moyen du dispositif précédemment décrit, M. Colin détermina la polarisation et la résistance d'une cellule contenant de i'eau faiblement acidulée entre des plaques de platine platinisées, ^ous Tinfluence de furces électromotrices comprises entre o et 2 daniells. L'expérience ne manifeste aucun changement de résistance.

Le procédé expérimental présentait deux défauts : i° la résistance des daniells entre dans l'expérience et cette résistance n'esl pas entièrement constante ;

2* On pouvait penser que des changements de résistance de >ignes contraires se produisaient aux deux électrodes, de façon à se compenser partiellement.

Pour éviter ces deux défauts, M. Cohn a eu recours à une modification du dispositif précédent, dont la description est trop longue pour trouver place ici. Il put alors constater que la polarisation par U hydrogène augmente la résistance, tandis que la polarisation par C oxygène la diminue.

Ce fait s'explique ainsi : dans le premier cas, il se forme contre l'éleclrode une couche très résistante d'eau pure; dans le second cas, une couche plus concentrée et conduisant mieux que le liquide de la cellule.

Les variations de la résistance sont, du reste, tellement faibles, qu'on peut les négliger dans la plupart des expériences.

M. Cohn fait remarquer que le dispositif décrit plus haut permet d'étudier facilement la grandeur de la polarisation dans différentes conditions. Il indique aussi que, dans des cas où l'électrodynamomètre ordinaire à suspension bifilaire ne donnait aucune indication à cause de son peu de sensibilité, il a pu obtenir des

i86 W. KOHLRAUSCH. - CONDUCTIBILITÉ ÉLECTRIQUE.

mesures en se servant de rélectrodynamomètre sphérîque de Siemens et Ilalske, qui est décrit dans Y E lectrotechnische Zeiischriftj t. II, p. 14. R. Blondlot.

W. KOHLRAUSCH. — Das clcclrische LeitungsvermOgen von Ghiorsilber, Bromsilber und lodsilber (Conduclibilité électrique des chlorure, bromure et iodure d'argent); Wied. Annalen der Physik, t. XVH, p. 642*5 1882.

Les expériences de MM, Braun, Hittorf, E. Wiedemann ayant montré que la relation établie pour les dissolutions entre la viscosité et la conductibilité électrique ne s'applique pas aux chlorures et sulfures métalliques, Fauteur a repris l'étude des chlorure, bromure et iodure d'argent. Pour cela il chauffe ces corps dans un tube recourbé muni d'électrodes d'argent et les fait traverser par des courants alternatifs. L'appareil est analogue à celui employé dans l'étude des dissolutions (*).

Dans le Tableau suivant, W est la résistance rapportée à celle du mercure à o** :

Chlorure d*argent,

Temp. W.io-«.

487 (fusion). i5

480 ao

38o 5oo

309 5ooo

288 lOOOO-

197 23oooo

Bromure d* argent.

Temp. W.io~-.

5oo 3,6

420 (fusion). 10

4iï i5

321 5oo

ii3 iiooooo

Iodure d'argent.

Temp. W.io-'.

55o (fusion). 4:9

5oo 5,0

4oo 5,4

3oo 6,25

i38,7 5ooo

i38 loooo

124 lOOOOO