VITESSE DU SON
chelle, de manière, qu'ils soient symétriquement placés par rapport à la ligne XY. Le tube est fermé en  par une membrane très légère et très élastique^ il reste ouvert en B. Tube et tige sont d'ailleurs solidement maintenus. Leurs fronts A et C viennent s'appuyer, sans pression, sur les pointes V et V.
Les vis Vï et Y\ sont alors réglées de manière à venir toucher les bornes a et a'.
On prend un galvanomètre diOerentiel dont les fils aboutissent aux bornes i et 2, 3 et 4*
Les bornes i et 3 sont mises en communication avec le pôle -f-
Fîg. I.
d^une pile, les extrémités a et 4 par l'intermédiaire de rhéostats avec les bornes 8 et y, enfin les bornes y et 8' sont rattachées au pôle ^ de la pile.
Les deux fils du galvanomètre sont alors traversés par deux courants circulant en sens inverse et, en réglant les rhéostats, on oblieot aisément que Taiguille du galvanomètre se tienne au o.
y. de Phy$., a* sérip, t. II. (Mai i883.) * 16
23o K. VIERORDT. - INTENSITÉ DU BRUIT.
Si l^on présente alors un tambour à quelque distance des extrémités B et D de la barre et du tube, et qu'on vienne à le frapper avec une baguette, on voit Taiguille du galvanomètre se dévier violemment dans le sens où elle se dévie quand on chasse avecle doigt la vis \' qui appuie sur Textrémité C de la tige de bois.
La vibration sonore transmise rapidement parle bois a repoussé la pointe V, supprimé le contact entre V^ et a . Comme à ce moment la vibration à travers l'air du tube n'a pas encore atteint la membrane A, le levier ab est resté en place, le courant qui passe dans le fil 1 , 2 continue seul à agir sur l'aiguille qui est violemment déviée.
Il est aisé de comprendre comment, si l'on ne disposait que d'un galvanomètre à un seul fil, on pourrait réussir l'expérience en faisant entrer les deux leviers ab el a! b' dans la construction d'un pont de Wheatstone.
K. VIERORDT. — Ueber Schallstfirkmessung (Sur la mesure de l'intensité du bruit) ; Ann. der Phyaik, t. XVIII, p. 491 ; i883.
Pour avoir des sons dont on puisse mesurer l'intensité, on fait tomber successivement sur la même plaque sonore deux boules de poids différents P,/>. On donne aux hauteurs de chute des valeurs H, A, telles que les deux bruits aient même intensité. On trouve qu'elle n'est pas proportionnelle à la hauteur de la chute et, par suite, à l'énergie que celle-ci a fait acquérir au corps choquant; elle serait plutôt proportionnelle à y/A ou A****.
Oberbeck avait donné à l'exposant e de A la valeur 0,6. II le calculait à l'aide de la formule empirique
log|
^=— fi-
log-
Wundt et Tiseber concluent de leurs expériences qu'en général la mesure de l'intensité du bruit est impossible.
Vierordt a fait un grand nombre d'expériences en variant, autani que possible, la nature de la plaque vibrante et du corps choquant.
La moyenne des valeurs de t est 0^607.
A. WULLNER. - DISPERSION. a3i
Lorsqu^on fait croître la hauteur de la chute, pour une même boule, la valeur de s varie irrégulièrement; elle semble croître avec la hauteur.
Une partie de l'énergie est seule employée à faire naître la vibration de la plaque*
L^autre partie sert sans doute : i^ à relever la température du corps, pendant le choc ; 2° à produire des déformations permanentes on temporaires ; 3^ enfin à donner à la boule un mouvement de translation sur la plaque après le choc. £. Gripon.
A. WULLNER. — Zur Dispersion farblos durchsichliger Medien (Sur la dispertion par les milieux transparents incolores); Ann. der Physik, t. XVII, p. 58o; i88a.
En s^appuyant sur la théorie, donnée par Helmholtz, de la dispersion anomale (*}, l'auteur est conduit à la relation suivante entre Tindice v et la longueur d'onde \ pour les corps ne possédant pas de pouvoir absorbant sensible :
v., PX. + Qj^j-^.
P, Qet \ni sont trois constantes. Cette formule, appliquée aux indices du spath mesurés par M. Mascart, à ceux du flint-glass et du sulfure de carbone mesurés par Verdet, de l'eau par M. van der Willigen, etc., se trouve parfaitement vérifiée. En outre, pour la plupart des substances, on est conduit pour P et Q à des valeurs très voisines. La formule simplifiée par l'hypothèse P = Q n'est autre que celle proposée par Lommel : sufiisante pour le flint de Rosetti, elle ne l'est plus pour le sulfure de carbone.
La formule complète est encore suffisante pour la dissolution de sulfate de cuivre et la dissolution alcoolique d'alizarine : l'écart atteint au plus 2,5 unités du quatrième ordre décimal. Dans ces deux cas encore, la difi<érence P — Q est très petite.
J. MàcÉ DE Lépinay.
(') HKumoLTZ, Pogg. Annal., t. CLIV, p. 682 (1874) et Journal de Physique, I" série, t. IV, p. ai6 (1875).
!i3a H. HÂGÂ. - COURANTS D'ÂUALGAMÂTION.
E. WIEDEMANN.— Ueber die Verdichlungen von Flassigkeitcn an feslen Kôrpero (Condensation des liquides à la surface des corps solides); Ann. der Physik, t. WII, p. 988; 1882.
M. Wiedemann montre que la masse de liquide condensée sur une paroi solide par Taction des forces moléculaires émanées de celle surface est plus petite que la quantité KaTia, K étant rattraction moléculaire à la surface de la paroi, a le coefficient de compressibilité) tc le poids spécifique, a le rayon de la sphère d^action des forces moléculaires. Le calcul montre que Ys.aLtza et, par suite, la masse liquide condensée sont tellement faibles, qu'elles échappent absolument à Tobservation. Ch. Gohien.
H. HAGA. — Ueber Amalgamationsstrôme (Courants d'amalgamation); Annaien
der Physik, t. XVH, p. 897; 1882.
L^auteur de cette Note s'est proposé de rechercher si le courant produit pendant Tamalgamation de certains métaux n'était pas un courant thermo-électrique dû à l'élévation de température qui accompagne l'amalgamation. Les expériences ont porté sur le zinc. Une aiguille thermo-électrique permettait de déterminer l'élévation de température, que l'on comparait à celle qui aurait été nécessaire pour produire le courant d'amalgamation.
Les différences trouvées étant de Tordre des erreurs d'observation, M. Haga croit pouvoir affirmer que le courant d'amalgamation est du uniquement à la chaleur dégagée pendant ce phénomène. Ch. GoMiEK.
AMIALBS DE CHIMIE ET DE PHTSiaUE.
5» série. — Tome XXV, 1882.
G.-D. LIVEING et J. DEWAR. — De l'identité des raies spectrales de différents
éléments, p. 190.
Soixante-dix lignes sont indiquées, dans la carte d'Ângstroni, comme communes à deux substances ou à un plus grand nombre.
ANNALES DE CHIMIE ET DE PHYSIQUE. a33
En examinant ces lignes avec un spectroscope doué d^un grand pouvoir dispersif, Young a trouvé depuis que cinquante-six sont doubles ou triples, sept plus douteuses et que sept seulement paraissent nettement simples. Les auteurs ont repris les recherches dToungen examinant plus spécialement les raies signalées comme appartenant à la fois au fer et à un autre métal, et confirmé pleinement les résultats de ce savant : les raies dites communes sont seulement très voisines, et si quelques coïncidences paraissent subsister encore, il n^est plus guère permis de douter qu^elles ne doivent céder à un pouvoir dispersif plus fort ou qu'elles ne soient purement accidentelles. La supposition que les différents éléments peuvent être résolus en constituants plus simples, quelque probable qu'elle puisse paraître a priori, n'est donc pas confirmée, comme le voudrait M. Lockyer, par les résultats de l'analyse spec- Irale.
LVXGLEY. — La distribution de l'énergie dans le spectre normal, p. an.
A Vaide du bolomètre, précédemment décrit dans ce Recueil (*), M. Langley a étudié la distribution de l'énergie dans le spectre molaire normal. Elle est représentée dans le Mémoire par une courbe dont les ordonnées y sont fournies par le tableau suivant :
Longueur d'onde X en millièmes de millimélre. y.
i,« îi74
L'ordonnée y est maximum pour X = o, 58 environ, c'està-dire dans la région de la raie D; elle est très faible dans l'ultraviolet, là où l'on place généralement le maximum de la courbe
(■) \o\r Journal de Physique, 1* série, t. I, p. 148.
dite chimique* La sensibilité spéciale des sels d^argent pour les rayons de cette espèce ne doit pas faire admettre qu'il y a là une forme spéciale de l'énergie , ni même qu'il existe dans cette région du spectre beaucoup d'énergie d'une espèce quelconque. La hausse rapide de la courbe vers le bleu est d'un contraste remarquable avec sa lente dégradation vers le rouge : en somme, la courbe dite de lumière coïncide bien plus exactement qu'on ne l'avait d'abord pensé avec la courbe dite de chaleur (quand cette dernière esl obtenue par le bolomèlre); en d'autres termes, les effets lumineux que l'énergie solaire exerce sur Ja rétine peuvent être regardés, entre certaines limites, comme proportionnels à ceux que la chaleur solaire produit sur le thermomètre.
Il faut remarquer qu'il y a un point d'inflexion dans l'ultrarouge là où Ton plaçait d'ordinaire le maximum de la courbe de chaleur.
Une deuxième courbe de même allure générale, mais dont le maximum, beaucoup plus accusé que celui de la première, coïncide sensiblement avec la raie F, montre, d'après l'auteur, la distribution de l'énergie solaire avant l'absorption par l'atmosphère terrestre. Pour l'obtenir, M. Langley a déterminé les coefficients de transmission correspondant aux différentes parties du spectre à l'aide d'observations faites au bolomètre un même jour et pour diverses distances zénithales du soleil.
MARCEL DEPREZ. — Traosport et distribution de rénergie
par l'électricité, p. 289.
L Après avoir rappelé les définitions et les lois fondamentales relatives à l'intensité des courants, l'auteur énonce et démontre les lois du transport par les courants de l'énergie chimique, calorifique ou mécanique. Il suffira de reproduire ici l'énoncé général de ces lois d'ailleurs bien connues.
i^ Le travail chimique, calorifique ou mécanique représentant l'énergie totale dépensée, est exprimé par £1 ; pour une intensité I donnée du courant, il est proportionnel à la somme £ des forces électromotrices directes.
2^ Le travail chimique, calorifique ou mécanique négatif, représentant l'énergie recueillie, est exprimé par eL Pour une intensité
ANNALBS DE CHIMIE ET DE PHYSIQUE. a35
donnée, il est proportionnel à la somme e des forces électromotrices inverses. Dans le cas du travail calorifique , e représente la difTéreoce de potentiel aux deux extrémités de la résistance employée à recueillir la chaleur.
3^ Le rendement économique est =; •
4° Le travail chimique, calorifique ou mécanique, utile et le rendement économique restent constants, quelle que soit la distance de transport, pourvu que E et e varient proportionnellement à la Racine carrée de la résistance du circuit.
Ces lois sont les mêmes pour le transport de Ténergie, quelle que soit sa forme.
11. M. Marcel Deprez s'occupe ensuite particulièrement des machines magnéto et dynamo-électriques. L'application des lois fondamentales de Tinduction aux machines génératrices conduit immédiatement aux énoncés suivants :
I" La force électromotrice d'une machine donnée est proportionnelle à l'intensité de son champ magnétique; 2^ elle est aussi proportionnelle à la vitesse linéaire avec laquelle les fils traversent ce champ (par suite à la vitesse angulaire de Tanneau tournant) et à leur distance du centre ; 3° elle est également proportionnelle à ta longueur développée des fils qui constituent les spires de l'anneau; 4^ l'action mécanique, la grandeur du couple (produit de reObrt tangentiel par la distance au centre de son point d'application) pour une machine donnée est proportionnelle au champ magnétique et à l'intensité du courant; elle est indépendante de la vitesse de l'anneau.
Supposons qu'on établisse sur un même circuit deux machines identiques fonctionnant l'une comme générateur, l'autre comme récepteur. La première est reliée à un générateur de force quelconque qui la mettra en mouvement, la seconde est en relation avec une machine-outil ou avec un frein qui lui impose un effort mécanique déterminé et un travail constant pour chaque tour. Quand le régime permanent est établi, le courant qui traverse les deux machines a une même intensité de part et d'autre, et, puisque les machines sont identiques, le champ magnétique a aussi la même valeur dans toutes les deux. Il en résulte, d'après la quatrième loi, que les efforts mécaniques sont égaux sur les deux machines ; le
travail, égal au produit de cet effort par la vitesse, est donc, pour chaque machine, proportionnel à sa vitesse, et le rendement économique est le rapport des vitesses de la machine réceptrice et de la machine génératrice.
On peut se représenter le transport de la force mécanique par Félectricité comme une véritable transmission par le moyen d^un organe matériel, tel qu^une courroie reliant les deux machines supposées munies de poulies égales; l'effort mécanique est effectivement et intégralement transmis, seulement la courroie ainsi supposée glisse et permet à une différence de vitesse de se manifesier entre le générateur et le récepteur; la vitesse de ce glissement est constante, et la différence de vitesse entre les deux appareils garde sa valeur tout le temps du travail; elle dépend de la charge de la seconde machine.
Pour mieux mettre en lumière la simplicité de ces diverses lois, M. Marcel Deprez termine cette première partie de son Mémoire par une application numérique : il choisit la machine Gramme, type C, expérimentée à Chatham et qui a donné les résultats suivants :
Nombre de tours par minute rioo
Intensité du courant en ampères 8r ,ii
Force électromolrice en volts 69,9
Travail absorbé, en kilogramme! res par seconde. . . ^79,0
Travail par tour en kilogrammètres 29,0
Résistance des inducteurs en ohms o, r 5
Résistance de l'anneau. 0,06
Il modifie cette machine en supposant qu'on donne au fil des inducteurs et de Vanneau une section cinquante fois moindre en conservant à renroulement la même forme et le même volume, ce qui augmente la résistance des deux parties de la machine dans un rapporterai à 25oo; enfin il suppose que deux machines ainsi modifiées sont placées aux deux extrémités d'un fil télégraphique en fer galvanisé de 4"" de section et de 50*"" de longueur; le circuit étant complété par la terre, la résistance totale se décomposera
ainsi qu'il suit :
Ohms.
Machine génératrice 525
Ligne 45o
Machine réceptrice SaS
i5oo
M. Marcel Deprez se propose de déterminer la vitesse de rotation de ces deux machines, de telle sorte que le travail transmis soit de 10 chevaux.
A cet effet, supposons d'abord la machine réceptrice immobile. Pour que le champ magnétique ait la même intensité que dans les expériences de Chatham, il faut (troisième loi) que le produit du nombre de tours du fil inducteur par Tintensité du courant reste le même; Tintcnsité doit donc être réduite à la -^ partie de sa valeur primitive, soit à i*"*P,624, et la force électromotrice nécessaire pour produire cette intensité dans le circuit total est égale à
Or le fil de l'anneau ayant cinquante fois plus de tours que dans la machine de Chatham, la force électromotrice est, à vitesse égale, cinquante fois plus considérable; elle serait donc, à la vitesse de noo tours par minute,
Comme nous n'avons besoin que de 2^3^ volts, la vitesse devra être réduiledans le rapport de ^^-y et sera de .835*, 5 par minute. La dépense d'énergie du courant sera, par seconde,
El 2^37 X i62{ , ,,^
Supposons maintenant que la machine réceptrice soit rendue libre de tourner. Le nombre de tours du Gl des inducteurs et des induits étant cinquante fois plus grand que dans la machine de Chalham, et le courant cinquante fois moindre, les efforts développés entre les inducteurs et les induits sont restés les mêmes. Si donc on laisse tourner la seconde machine en maintenant constante l'intensité du courant, elle développera 29'"^'" par tour. Si nous voulons qu'elle développe 10 chevaux-vapeur ou jjo*^^™ par
seconde, elle devra faire - — tours par seconde ou i552 tours par
mmute. Mais, pour que l'intensité du courant demeure constante dans le circuit, il faut que la différence des forces électromotrices, c est-à-dire des vitesses des deux machines, demeure constante. Mais nous avons trouvé que la machine génératrice, fonctionnant
seule devrait avoir une vitesse de 835^,5 ; quand la machine réceptrice est aussi en fonction, la machine génératrice devra faire, par minute,
Elle absorbera d'ailleurs lo*'^ ^ J' ou i5*^*\4- Le rendement
économique sera
Le travail dépensé sous forme de chaleur est de 141*"^" par seconde dans chacune des deux machines et de 121*^^™ par seconde dans le fil de ligne.
Ainsi il est possible avec deux machines du type de Chatham de transmettre un travail utile de 10 chevaux à So*'™ de distance au moven d'un fil télégraphique ordinaire, la force motrice consommée étant d'environ 16 chevaux.
La force électromotrice de la machine génératrice devra atteindre 69521 volts. Il sera donc nécessaire que l'isolement soit particulièrement soigné.
III. Le problème de la distribution de l'énergie électrique consiste à disposer un générateur d'électricité et un série d'appareils consommant de l'énergie électrique, de telle sorte que la production d'électricité soit à chaque instant convenable pour la marche normale des appareils; le nombre de ceux-ci peut varier d'une manière arbitraire pendant la durée des expériences, et le générateur doit modifier sa marche en conséquence, sans l'intervention d'aucune espèce de régulateur.
L'énergie électrique a pour expression El, E désignant la force électromotrice du générateur électrique, I l'intensité du courant qui le traverse; pour faire varier à volonté le produit El, on peut s'astreindre à faire varier seulement E ou seulement I : il en résultera deux modes de distribution difl'érents.
Dans le premier, tous les récepteurs seront placés dans un même circuit parcouru par un courant d'intensité fixe I; les appareils seront en série; dans le second, les appareils seront placés sur des circuits différents, aboutissant aux pôles de la machine généra-
trice, lesquels présenteront une différence de potentiel £ constante : les appareils seront alors en dérivation.
Pour arriver à la solution du problème de la distribution dans les deux cas qui viennent d'être indiqués, M. Marcel Deprez a recours à une représentation graphique de la marche des machines dynamo-électriques pour les diverses vitesses de rotation qu'on peut leur attribuer. Il démontre que dans des limites pratiques^ et pour une vitesse de rotation constante, la ligne construite en prenant pour abscisses Pintensité du courant d'une machine Gramme, pour ordonnée la force électromotrice correspondante, est sensiblement droite. Il désigne cette ligne sous le nom de caractéristique, et étudie la manière dont elle varie : i^ quand on change la vitesse de rotation ; 2° quand on emploie deux circuits inducteurs distincts, l'un entretenu par une source étrangère, l'autre par le courant de la machine; 3** enfin quand le circuit inducteur est en dérivation sur le circuit induit. Le second cas se prête aisément à la réalisation de la distribution en dérivation : il suffit de régler d'une manière convenable et une fois pour toutes la vitesse de rotation de la machine par rapport a l'intensité de l'excitation extérieure. Le troisième cas fournit d'une manière un peu plus pénible la réalisation de la distribution en série. Nous renverrons le lecteur au Mémoire original pour la démonstration des théorèmes sur lesquels s'appuie M. Marcel Deprez.
\V. HARKNESS. — Détermination de la parallaxe du Soleil. Approximation avec laquelle on l'obtient par l'emploi de diverses méthodes, p. 358.
L'objet de ce Mémoire est de comparer les méthodes qui ont été employées pour la détermination de la parallaxe solaire et de montrer que des mesures faites sur des épreuves photographiques, telles que celles obtenues en 1874 dans les diverses stations américaines pour l'observation du passage de Vénus, conduisent à des valeurs qui peuvent être classées parmi les plus précises que l'on connaisse.
Au commencement du xviii*^ siècle, l'incertitude de la parallaxe atteignait 2'', maintenant elle est de o'', 1 5 environ : c'est à peu près l'erreur provenant de l'observation d'un contact lors du passage de Vénus sur le Soleil; d'autre part, l'erreur que comporte la mesure
24a ANNALES DE CHIMIE ET DE PHYSIQUE.
nieur et directeur de Pexploitation, ayant appris que le niveau de Teau ne s'élevait pas graduellement et régulièrement, mais qu*il s^arrétait et diminuait parfois pendant quelques heures pour remonter ensuite avec une nouvelle force, soumit ce phénomène curieux à une étude approfondie et ne tarda pas à reconnaître que les oscillations suivaient un mouvement de flux et de reflux dépendant, comme celui de la mer, de l'attraction luni-solaire. Ses observations embrassent un intervalle de cinq mois. La marche du phénomène est nettement définie, principalement à Tépoque des sjzygies; il y a alors en vingt-quatre heures deux maxima et deux minima bien marqués ; aux quadratures, Tamplitude de roscillation de douze heures est la plus réduite, et celle de vingt-quatre heures est surtout en évidence,
M. Grablowitz ( * ) a soumis au calcul les observations faites à Dux et les a comparées aux observations de marées faites à Fiume, à la même époque de Tannée, mais à une date antérieure, par le professeur Stahlbergen (^), Le Tableau suivant montre la concordance des deux phénomènes ; a désigne Tamplitude de la marée, h rheure de la marée, A et H les moyennes des valeurs de a et de h :
Fiume. Dux.
Groupes ah ^ AH ^ AH
30 0,477 8.18 i,aa —16 1,26 —14
Moy. A = o,390 H = 8.34
Les coïncidences révélées par ce Tableau donnent une grande probabilité à Pexistence d'une dépendance directe entre le mouvement de marée souterraine et Tattraction luni-solaire. Il reste à
(•) G. Grablowitz, Sul fenomena à'i marca osservato nelle minière carbonifère di Dux in Boemia (Bollettinc délia Società adriatica di Scienze naturali in Trieste, VI, I* fascicule; 1880).
(*) Stahlbbrcb!c, Die Ebbe und Fluth in der Rhede von Fiume. Les observations de M. Stahlbergen s'étendent du 39 norembre 1868 an 37 noTembre 1871.
BULLETIN BIBLIOGRAPHIQUE. a43
savoir si ce mouvement est dû à Faction du Soleil et de la Lune sur une vaste nappe d'eau souterraine, ou bien à une déformation du sol lui-même qui aurait pour résultat d'augmenter et de diminuer périodiquement la capacité du réservoir, et par suite défaire monter et descendre le niveau. C'est cette dernière thèse que M. Grablowitz s'attache à démontrer dans la seconde partie de son travail.
E. Bout Y.
BULLETIN BIBLIOGRAPHIQUE
Aanales de Ghimie et de Physique.
