G. QUINCKE. - CHANGEMENT DE VOLUME

L'avantage de l'appareil que je viens de décrire est de montrer par projection simultanément et la cause et TefTet des phénomènes étudiés.

G. QUINCKE. — Ueber die Ancderung des Volumens und der Brecliuogsexponciitcn Yon FlQssigkeiten durch hydrostatischeo Druck (Sur le changement du volume et de Tindice de réfraction des liquides par la pression hydrostatique); Sitzungsberichte der Koniglich PreussUchen Akademie der Wissenscha/ten, t. XVI; avril i883.

On avait à mesurer la compressibîlité de divers liquides et la variation des indices de réfraction avec la pression. On se servait, pour les premières mesures, de vases en verre munis de tubes capillaires et pour les secondes d'un appareil interférentiel.

Soient y le nombre des bandes d'interférence correspondant à un accroissement de pression de />™" de mercure et à une longueuide liquide de D"*" ; Y le nombre des bandes correspondant à la pression de l'atmosphère et à la longueur de liquide de 1000"™"'. Désignons aussi par n et /i|, o* et or, les indices et les poids spéci- Cques avant et après la compression. On a

jf p

ff ' 760

|x est la compressibilité du liquide, ). la longueur d'onde de la lumière employée.

Or la différence des indices peut aussi se calculer en parlant d'une quelconque des formules proposées pour définir la constante de réfraction, c'est-à-dire

n — I n\ — I (a> = = consl.,

d'après Dale et Gladstone et autres ;

[h^ = — ^ = const.,

d'après La place;

n' — II n\ — I I

(c) -î = -\ = consr.

28o A. KCE>iIG.

d'après H. -A. Lorenz, d'Amsterdam, et L. Lorenz, de Copenhague.

Ces diverses formules donnent le rapport — qui, substitué dans

l'équation (i), fournit pour jji diverses valeurs que nous distinguerons par y.a, [a^, [jl^. On a ainsi

.. À I looo n — I

KMH) n- — I

-, X () n iXf. = I .

' l()oo(/^- — i,)(/i^ — 'i)

Voici le résultat des expériences sur l'eau : Raies. Y. Teinpôralurc. îJ^^pio'- •■'■*»o'. H-«*^*-

O TOl TOI TOl

C agi,55 -20,10 44^69 5o,i2 4^1^

D '-^5,7» 20, 4^ î^î^i 52,00 4iï3i

G 33,32 19,4» Uî66 5i,i6 4o,4û

Des expériences directes avaient donné 46, i5 à 18° (Grassi); 45,63 à 22**, 9 (Quincke).

Des résultats absolument identiques ont été obtenus avec dix liquides diflerents. Les écarts sont considérables pour les valeurs

de [JL déduites des formules ( b) et (c). C'est donc que l'on doil

conserver comme constante de réfraction. li.-C. Damibk.

\. KŒNIG.— Das Leukoskop und cinige mit demselben gemachte Beobachlungon (Quelques mesures faites au moyen du leukoscope); Wied. Ann. der Phy$ik, t. XVII, p. 990; 1882.

Le leukoscope, imaginé par M. Helmhollz, pour l'étude des sensations colorées, peut également servir à constater et appro-

(') Journal de Physique, t. 1, r* série, p. 177.— Comptes rendus des séances de l'Académie des Sciences, t. LXWIII, p. 617.

LEUCOSCOPE. a«i

cîer les difTérences de composition des radiations émises par des sources lumineuses de températures optiques différentes (*).

La partie dioptrique de cet appareil comprend une première lentille donnant, d'un objet infiniment éloigné, une image que Ton amène à coïncider avec une fente R de largeur variable. Cette fente se trouve au foyer d'une seconde lentille, formant collimateur, et on l'observe au moven d'une lunette.

Sur ce trajet, la lumière traverse : i° un prisme de Foucault; •A^ deux rhomboèdres égaux de spath, dont les sections principales coïncident, et qui sont symétriquement disposés par rapport à la fente R; 3° entre le collimateur et la lunette une pile de quartz droit, dont les épaisseurs varient comme les poids d'une boîte à poids ordinaire ; elle est suivie d'un compensateur Soleil et enfin d'un prisme de Nicol.

Si nous imaginons l'appareil dirigé vers un objet très éloigné uniformément éclairé, l'effet du premier spath sera de superposer sur la fente R deux images de cet objet, polarisées dans deux plans rectangulaires. Le second spath dédoublera par suite l'image de la lente et, en faisant varier la largeur de cette dernière, il sera toujours possible d'amener ces deux images en contact. L'effet des quartz et du nicol analyseur sera enfin de colorer l'une et l'autre de ces images, de teintes en général différentes, variables soit avec l'épaisseur du quartz, soit avec l'orientation du nicol.

L'emploi de l'appareil pour caractériser la température optique d'une source repose sur les faits suivants : i^ pourvu que l'épaisseur totale des quartz soit au moins égale à 0^,9, il est toujours possible, par une orientation convenable de l'analyseur, d'amener les deux images à l'égalité de coloration; 2° cette orientation varie régulièrement et toujours dans le même sens, lorsque la température optique de la source étudiée augmente.

Cet appareil, s'il présente le double inconvénient d'être très compliqué et de rapporter les faits observés à une échelle tout à fait arbitraire, présente, toutefois, le grand avantage de ne nécessiter chaque fois qu'une lecture unique; aussi trouvons-nous, dans les résultats des expériences de l'auteur, plusieurs renseignements rmportants.

(') Crova, Annales de Chimie et de Physique, 5* série, t l\; 1H80.

a8a W. KCENIG. - POLARISATION ELLIPTIQUE.

Les diverses sources étudiées se rangent dans l'ordre suivant, qui est celui de leurs températures optiques croissantes :

Lampe à pétrole;

Bougie stéarique;

Gaz d*éclaîrage ;

l'hosphore brûlant dans Toxygène;

Lumière Drummond;

Lumière électrique;

Lumière du magnésium ;

Soleil.

Les résultats relatifs aux lampes Swan et Edison, rapprochés de ceux obtenus par la Commission d ^expériences à l'Exposition d'électricité (*), montrent qu'à leur allure normale ces deux lampes émettent une radiation voisine comme composition de celle du gaz, mais beaucoup plus rougeâlre pour des courants plus faibles. Le charbon se brise dès que le courant est assez intense pour que la radiation émise se rapproche, comme composition, de celle de la lumière Drummond.

J. Mâcé ub Lépinay.

\V. KŒNIG. — Uebcr die elliptisch'e Polarisation des reflcclirt gebeugten Licbtes (Sur la polarisation elliptique produite par la réflexion sur les réseaux); IVUd. Ann. der Physik, t. XVII, p. 1016; 188a.

La méthode employée est celle de M. Jamin, la lumière incidente étant polarisée à 4^^ <^u plan d'incidence. Pour chaque angle d'incidence, on effectuait une série de mesures sur les divers spectres diffractés de part et d'autre de la direction de la réflexion régulière. L'auteur a étudié trois réseaux, l'un sur verre (collé au baume sur un prisme de verre pour éviter la réflexion sur la seconde face), le second photographié au collodion sur plaque d'argent, le troisième, tracé sur métal. Les résultats principaux de cette étude sont :

(') Journal de Physique, a* série, t. II, p. n; i883.

FR. WACHTER. — PARTICULES DANS L'ÉTINCELLE. a83

1° Pour chaque angle d^incidence , on trouve dans la lumière

diffractée une variation de la différence de marche de o à - lors-

qu'on passe des spectres diffractés positifs (du côlé des rayons incidents prolongés) aux spectres négatifs.

a^ Pour chacune de ces directions, la différence de phase est la même que pour un rayon lumineux qui serait directement réfléchi dans cette même direction par la matière qui constitue le réseau.

3^ Cette même loi s'applique également au rapport des intensités des deux composantes du mouvement elliptique.

J. Mâcé de Lépiitay.

FR. WACHTER. — Ueber die matcrielien Thcile im elektrischen Funken (Des particules solides daos l'étincelle électrique); Wied. Annalen der Physik , t. WII, p. 9o3; i88a.

Uétincelle électrique est toujours produite par une seule des deux électricités; le transport des particules solides qui la constituenl est donc effectué, tantôt par Télectricité positive, tantôt parla négative, suivant les circonstances, toujours par conséquent dans un sens déterminé. L^électricité positive ne peut produire d'étincelle qu'autant que la pression de Tairest supérieure à lo™" de mercure. L'électricité négative peut en fournir pour des pressions comprises entre 63"°* oto"*,oo5, suivant la distance deFélcc- Irode à la paroi du tube de verre où se fait l'expérience et, par conséquent, suivant le diamètre de ce tube ; le transport des particules solides par l'électricité négative, qui se manifeste par un dépôt sur la paroi du tube et par la fluorescence du gaz, est beaucoup facilité par l'interposition dans le circuit d'un micromètre à décharges.

Dans l'air de plus en plus raréfié, la quantité de particules transportées va en diminuant s'il s'agit de l'électrode positive, en croissant s'il s'agit de la négative. L'électricité positive transporte les particules matérielles beaucoup plus loin que la négative; ainsi, sous la pression de 63"", l'étincelle positive peut franchir un espace de 2o4o"", l'étincelle négative un espace de o"",6 seulement, par conséquent 34oo fois moindre.