Nature N^ 738, Dec
398*. Circulaire avec figures des barogrammes de Washington, de M. H. M. Paul,
dd' 23 Févr. 1884.
393\ Science, Vol. Ht, 1884, p. 531. Avec une figure, à très petite échelle, de
la courbe barométrique de Providence. 398". Une copie réduite de la courbe barométrique de la Géorgie-du-Sud se trouve
dans les Annalen der Hydrographie etc. Hefl IV, 1884. 393«'. Nature N'. 730, Oct. 25, p. 626. 393«. Nature N'. 768, Juli 17, p. 279.
394. Ces barogrammes, que M M. Rob^. J. Ellery, Government Astronomer à Melbourne, et H. C. Russell, Government Astronomer à Sydney, voulurent bien me céder, me sont parvenus par l'entremise de Jhr. D. Ploos' VAN Amstel, Consul général des Pay-Bas à Melbourne. .
Nautical Almanac for 1884, p. 489.
396. Si 1 et 1^ représentent les longitudes, A et B les compléments des latitudes
des deux lieux, on connaît dans le triangle sphërique les deux côtés A et B
et l'angle compris 1 — 1^ = c; le troisième côté C, qui est la distance
cherchée des deux lieux, se trquve alors par les formules:
^ „ ,. ^ cos B cos N
tang M = cos c tang B; N = A — M; cos C = — — ;
cos M
on a aussi : cos G = cos A cos B + Sin A sin B cos c, mais cette formule ne se prête pas au calcul par logarithmes. 387. Le mille géographique est pris égal à 7420.4 mètres, et par conséquent le
mille de 60 au degré égal à = 1855.1 mètres. Cette valeur n'est
toutefois entièrement exacte que lorsque le plan du grand cercle coïncide
avec l'équateur. Quand ce plan passe par les pôles, il coupe la surface
terrestre suivant un méridien, et la longueur moyenne de 1 minute, ou la
-— — ième partie de la circonférence, est alors de 1852.01 mètres.
Pour des positions intermédiaires du plan, la valeur de la minute est
comprise entre 1855.11 et 1852.01 mètres, et elle dépend de l'angle que
le plan fait avec l'équateur, angle qui doit donc être calculé pour chaque
cercle donné. Cet angle connu, la longueur moyenne de l'arc de 1
minute se trouve de la manière suivante.
Soit a le rayon de l'équateur, et b le demi-axe terrestre (distance du
centre au pôle); on a:
a = 6377308».075; b = 6356079».880 (suivant Bessel)
et log a =: 6.8046436 ; et log b = 6.8031894 .
On a en outre : excentricité e = l^!zJ^= ^1 — /^ A V = 0.08169796
et log e = 8.9122112 — 10.
Désignons par a Tangle que le plan donné lait avec l'équateur, ce plan coupe la surface terrestre suivant une ellipse dont a est le grand axe, et dont le petit axe z a pour valeur:
^ "" /a* sin* a + b* cos* a /l — e* cos* « ' ^**
l'excentricité c de cette ellipse est:
et la circonférence 0 de cette ellipse:
0 = 27ra (1 -r— «* — etc.), série dont nous pouvons
négliger le 3« terme et les termes suivants, parce que < est petit.
Pour la longueur moyenne de 1 minute, ou la -— -r
la circonférence, nous trouvons donc:
2 TT a
ième partie de
A l'aide des formules (1), (2) et (3), j'ai calculé les valeurs, inscrites dans le tableau suivant, de z, c et 1', pour des valeurs de a de 10 en 10 degrés.
et log z.
el lug c.
Longueur de 0 -r
z = a = 6377398-.075 log z = 6.8046436
1855».ll
z = b = 6356079'».880 log z = 6.8031894
c = e = 0.081698 log « = 8.9122112
Un calcul simple nous donne pour le grand cercle (propremenl Tellipse) qui
passe par Krakatau et Sydney: a = 39° 59' 50", ou environ 40"* (*). Le
tableau montre que pour cette valeur de a la longueur moyenne de 1'
est = 1853°^.83. La vitesse de 608.45 milles par heupe est par consé-
1853.83 quent égale à 608.45 X ^^^ = 313.32 mètres par seconde, valeur
qui ne diffère que de 0'».22 de celle que nous avons admise, savoir 313.54 mètres. L'influence que cette différence peut avoir sur le résultat est donc probablement inférieure à celle des petites erreurs inévitables de l'observation, et inférieure aussi à celle de Tbypothèse que la propagation, même au voisinage immédiat de Krakatau, dans les premiers instants après l'éruption, eut lieu avec une vitesse uniforme.
La différence devient maximum pour « ^ 90*^; elle est alors, avec une vitesse de 600 milles par heure, égale à 0'».5 par seconde, donc toujours assez faible. On peut toutefois, en cas de petites valeurs de « (0** à 45°), porter en compte pour la longueur moyenne de la minute le chiflVe 1855".l, et en cas de grandes valeurs de « (45"^ à 90°) le chiffre 1852».0.
397*. Regrault. Mém. del'Acad. de France, Tome XXXVII. Voir aussi Wûllner; Lehrbuch der Experimentalphysik, 3^ Auflage, 1874, Band I, p. 680 etc.
399^. JoH. MûLLEB. Lehrbuch der kosmischen Physik, 4** Auflage, 1875, p. 513 etc.
397^ Voir le récit de cette remarquable ascension dans: Report of the thirtysecond meeting of the British association for the advancement of science, held at Cambridge in October 1862. London 1863, p. 383—386.
897**. Bravais et Martins (Annales de Chimie et de physique, 3"^ série, T. XIII;
Pogg. Ann., Band LXVf, p. 351) ont fait des expériences sur la vitesse
du son entre le Faulhom et le lac de Brienz; la différence d'altitude
^dfs deux stations était de 2079 mètres. La vitesse fut trouvée à peu
près la même dans les deux directions.
M. KuKDT (Pogg. Ann. Band 135 p. 548—552) fît varier la pression de V. à 37, atmosphères, et Regnault (voir N'.387*) de 247 à 1267 millimètres, sans pouvoir constater une différence dans la vitesse du son.
Ltell. Principles of Geology Vol. II, 10»^ edition.1868 p. 58—74. F. FouQué. Santorin et ses éruptions. Pans, 1879*
(*) La détermination de cet angle est exactement la même chose que le calcul du vtrtex dans la navigation orthodromique, c'est-à-dire, le calcul de la longitude et de la latitude du point où un grand cercle donné atteint la latitude la plus élevée, problème traité dans tout Cours de navigation; la latitude du verlex est é^ale à notre angle «.
Science, Vol. 111» 1884, p. 89~-93. We. H. Dall, A new volcano îsland in Alaska.
301. Rapport sur le levé des changements survenus dons le détroit de la Sonde à la suite de l'éruption du Krakatau en 1883; adressé, en date du 22 Oct, au Commandant des forces navales aux Indes néerlandaises, par le lient, de marine de 1^^ classe M. C. van Doorn.
