MODES DE DISTRIBUTION EN DERIVATION

Distribution par câbles cylindriques parallèles, — Les dérivations parlent de deux câbles principaux, comme le montre les Fig. ci-dessus.

Nous allons établir d'abord la loi de variation de la différence de potentiel, entre les extrémités des dérivations successives, le long des conducteurs principaux dont la résistance par mètre est r. Appelons L la longueur AB (en mètres), /Tintensité du courant en A, et / la distance Aa (en mètres) à une des dérivations. La perte de charge en a sera :

et le plus grand écart de tension en c sera :

u' = rLL

Si récart maximum de tension toléré est s, on aura la relation :

d'où l'on déduit la section s du conducteur principal

p étant la résistivité du métal.

Les lampes à employer devront être construites pour marcher sous une différence de potentiel u déterminée par la relation :

Distribution par câbles cylindriques antipa^

I/KCLAlRAr.K Kr.E<:THIQUK

rallèles. — La disposition de ce montage est représenté par les Fig. 238 et 239 :

Les deux câbles sont n reliés à la source, le

•y^ premier en A et le se-

Fig. 238. ~ Disiribulion par câbles COnd en D par les COUcylindriques antiparallèles. ducteurs M et N. Si Tou

conserve les mêmes notations que précédemment,

Fig. 239. ~ Dietribution sur bouclo.

la perte de charge à une distance l de Tune des extrémités sera :

Le plus petit écart de tension se maniieste au milieu, où / = j- et il est :

w' = ^ rIL,

La perte de charge entre la source et ta lampe la moins poussée est :

MODES DE DISTRIBUTION EN DERIVATION 2fi7

On aura

rlL

d*où

oIL

et:

Toutes conditions égales, ce mode de distribution donne une perte de tension maximum qui est moitié de celle que l'on obtient avec la disposition précédente.

Distribution par câbles coniques parallèles» — Cette disposition est caractérisée par la proportionnalité, en chaque point, de la section des conducteurs principaux à l'intensité du courant qui circule (Fig. 240),

Fig. 240. — Distribution par câbles coniques parallMes.

On a :

u = 2l ri.

Le plus grand écart de tension a lieu entre les lampes extrêmes où il est égal à :

u' = 2 rIL,

et la perte de charge enlre Torigine et la lampe la moins poussée est aussi :

H = 2 rIL, On a :

e = rIL.

La ditrérence de tension entre les lampes extrêmes est double de ce qu'elle eût été avec des câbles cylindriques parallèles ; mais, par contre, le poids de cuivre

se trouve réduit de

JMSii;:ïaOâW6{»!ssK?««B^=

deux tiers.

Distribution par câbles coniques anti-parai le les. — Ce système

• Fig. 241. — Distribution par câbles (Fjg^ 241) donne une coniques antiparaUèles. ^^j^^j^^ ^j^^ complète

de la constance de la différence de potentiel entre les extrémités des dérivations.

On a, en effet :

ti = constante

te' z=z 0.

La perte de charge entre la source et la lampe la moins poussée est :

w" = IvL et:

(Voir Tome I pour la distribution en dérivation par groupes en série).