FRERES "ESS

H est plus commode, en pratique, d'exprimer cette énergie à la façon dont elle se présente dans le cas d'un corpuscule électrisé se déplaçant dans un champ électrostatique. Si un corpuseule de: charge e tombe d’une différence de potentiel V, il aura acquis l'énergie e. V, et, en attribuant à e la valeur numérique qui correspond à la charge élémentaire de l’électron, à chaque valeur de V correspondra un certain quantum qu'on pourra ainsi exprimer en unités électromagnétiques, en volts, ét écrire

Pour exprimer cette même formule en longueur d'onde, on peut l’écrire sous la forme suivante

En ES OO ASS

Ov. En remplaçant » par cette valeur, on

T ILES Be W = el = :

d'où l’on tire NE h. c.

En donnant à tous ces termes leur valeur numéri-

que respective, on arrive à la relation

À v he us.

connue sous le nem de formule de Millikan et dans laquelle x est exprimée en unité Angstrôm, soit en 10-$ cm. Dans ces formules, m et e représentent res-

m ÉNSRECA

pectivement la masse et la charge de l’électron, proportionnelles entre elles ; v? et V, également proportionnels, représentent le carré de la vitesse et l’énergie exprimée en volts : c. est la vitesse de propagation et À la longueur d'onde du rayonnement.

Le minimum d'énergie nécessaire à l'extraction d’un électron, exprimé en volts, a reçu le nom de potentiel d’ionisation, et varie donc suivant le niveau considéré. [1 faut donc, pour qu'un électron soit arraché à un atome, que le quantum de ce rayonnement soit au moins égal au potentiel d'ionisation, et, dans ce cas, l’électron arrivera dans l’espace avec une énergie cinétique nulle ; s’il lui est supérieur, l’électron sera capable de continuer sa trajectoire dans l’espace jusqu'à ce qu'il ait dépensé toute son énergie.

Cette loi des quanta permet d'expliquer les discontinuités d'absorption des corps irradiés ; lorsqu'on expose un corps quelconque à un rayonnement de x décroissante, donc de quantum croissant, la valeur de l'absorption, au lieu de diminuer prooressivement, comme on pourrait le supposer, suivant que À décroît, subit, au contraire, pour certaines valeurs de. x, une augmentation brusque et importante pour continuer ensuite à diminuer progressivement jusqu'à une nouvelle discontinuité.

Ces augmentations brusques de l'absorption, ces discontinuités, correspondent au moment où le quantum du rayonnement incident devient égal au potentiel d'ionisalion d’un nouveau niveau plus

rapproché du noyau. Il faut donc, pour épurer un rayonnement, uliliser comme filtres des Corps ne présentant pas de discontinuité d'absorption pour la Samme de X que l’on utilise et étudier le mécanisme de l'absorption et les lois qui les régissent.

Sr T 7e

L’Absorption

Dès 1900, Benoist, dans une série de travaux, étudia l'absorption des rayons X et formula les lois suivantes

1° L’équivalent de transparence d'une substance est absolument indépendant de l’état physique ou moléculaire de cette substance.

2° Le coefficient d'absorption massique des corps simples pour les rayons x se conserve dans les mélanges et les combinaisons.

3° L’équivalence de transparence d'un corps simple dépend uniquement de sa masse atomique ; il'en est une fonction déterminée qui va généralement en décroissant quand cette masse augmente.

Benoist définit ainsi la transparence d’un corps simple pour une quantité donnée de rayons x : « C'est la masse en décigrammes d’un prisme de 1 cm? de base traversé parallèlement à son axe par les rayons x produisant sur eux la même absorption qu'un prisme étalon en paraffine de 1 em.? de section et de 5 cm. 5 de hauteur ».

En portant en abscisse les poids atomiques et en ordonnées les équivalents de transparence, Benoist

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obtint des courbes, d’isotransparence pour des rayons de différentes qualités et vit que certains corps, tel l'aluminium, présentent de grosses différences d'absorption suivant la qualité du rayonnement, tandis que d’autres, comme l'argent, ont une absorption presque égale pour des radiations de qualité différente.

I classa alors les éléments en deux groupes : les éléments radiochroïques, dont la transparence varie avec la qualité du rayonnement, et les éléments aradiochroïques, pour lesquels la transparence est indépendante de la qualité du rayonnement, et, sur ces bases, conçut un mesureur de dureté, un qualitomètre.

Nous verrons qu’à la suite de nombreux et récents travaux, il y a lieu de modifier certaines des conclusions que Benoist tira de ses recherches sur l'absorption.

Si on mesure l'intensité d’un rayonnement avant et après la traversée d’une couche matérielle, on constate que l'intensité du faisceau émergent est plus faible que celle du faisceau incident. Cet affaiblissement est dû, d’une part, à l'éloignement du faisceau par rapport à la source et d'autre part à la présence de la couche matérielle qui a absorbé une partie de. l'énergie incidente.

La première cause a pour valeur le rapport des carrés des distances de la source aux points d’arrivée et d’émergence de l'écran ; si Io est l'intensité du faisceau avant la traversée de l'écran, à une dis-

LE 28e CF pme

tance Do de la source, l'intensité Ix du faisceau, après la traversée de l'écran, donc à une distance Dx 7 Do de la source, sera, compte non tenu de l'absorption par la matière constituant l'écran Do?

Dx°

Pour l'affaiblissement dû à l'absorption par un écran d'épaisseur x, pour un rayonnement d’intensité lo sur la face d'incidence, il y a lieu de considérer sur la face d'émergence