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F1G. 5. — Variation du coefficient d'absorption par fluorescence en fonction de la longueur d'onde.
‘On peut également représenter la grandeur relative des différents facteurs d'absorption en fonction de X, à énergie incidente égale. x La courbe r représente ça (effet Compton), la courbe 2 l'absorption de fluorescence + et la courbe 3 l'absorption vraie totale & = + + ca. Cette courbe permet de se rendre compte des erreurs auxquelles aboutirait la méconnaissance dé l'effet Complon, en ne considérant comme absorption vraie que l’absorpotion de fluorescence. Pour un élément donné, la variation du coefficient d'absorption de fluorescence —- en fonction de la longueur d'onde subit done des discontinuités brusques ; lorsque x diminue, l'absorption aug-
FiG. 6. — Variation des différents facteurs d'absorption en fonction de À (schématique).
mente brusquement ; cette longueur d’onde caractéristique est justement celle qui peut provoquer l'émission du rayonnement de fluorescence de l’élément considéré ; elle est donc plus courte que la longueur d'onde de la radiation de fluorescence de cet élément ; le rapport des longueurs d'ondes des radiations incidentes et émergentes est donné par la loi de Stokes.
Tous les éléments présentent ainsi des discontinuités d'absorption, une absorption sélective dans un certain domaine spectral, variable suivant le nombre atomique de l'élément absorbant, et ce do-
Ab) maine spectral correspond à celui de l'émission caractéristique de l'élément considéré.
L'absorbabilité d’un rayonnement croît donc très rapidement avec la longueur d'onde des radiations composant le rayonnement hétérogène issu d'un tube. On pourra donc, en utilisant des filtres. métalliques de nature et d'épaisseur variés, obtenir un rayonnement plus ou moins pénétrant, de à plus ou moins courte, suivant l'effet que nous en voulons obtenir. En radiothérapie profonde, l'emploi de radiations de très courte longueur d'onde, donc très filtrées, procure l'avantage d’une diminution nota-. ble du temps d'irradiation en dugiMmehtant le rendement en profondeur. Théoriquement, nous devrions doné augmenter le rendement en profondeur en augmentant l'épaisseur du filtre ; en pratique, à partir d'une certaine épaisseur de filtre le gain en profondeur devient insignifiant et ne compense plus l'augmentation du temps d'application.
Si on exprime graphiquement l'absorption en fonction de Fépaisseur du filtre, en portant en ordonnée, au lieu de l'intensité du rayonnement, le logarithme de cette intensité, on obtient une courbe qui, à partir d'un certain point appelé point d'homiogénéisalion, diffère fort peu d’une droite. La signification physique de ce fait est que le rayonnement garde une absorbabilité constante ; le filtre a rendu le rayonnement pratiquement homogène, bien que Seeman ait pu, par l'analyse spectrale, montrer la persistance de radiations occupant envi-
logarithmes des intensites
épaisseur du filtre
F1G. 7. — Courbes d’'homogénéisalion.
ron une demi-octave, après filtration sur 1 m/m de cuivre. L'épaisseur optima d’un filtre doit donc être celle qui correspond au point d’homogénéisation, qui donnera donc un rayonnement de qualité constante dont la À sera nettement définie. D'après Kustrer, qui à attiré l'attention sur ce fait, le point &’homogénéisation marque, en réalité, le point à partir duquel presque toute l'absorption est due à la diffusion.
Il est donc possible, par des mesures d’absorption, de déterminer avec une précision suffisante en pratique la qualité d’un rayonnement.
Actuellement, la notion de qualité est fournie par des appareils basés sur la mesure de la tension secondaire où primaire dont tous les générateurs sont pourvus actuellement.
Le spintermètre indique le voltage maximum, inais d’une façon discontinue ; il ne donne aucune indication sur Ja fréquence de ces maximum de tension ni sur la forme de la courbe. Le spintermètre à grosses boules, plus précis que le spinter-
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mètre à pointes, est sujet aux mêmes critiques. De plus, dans le cas de générateurs très puissants, tels ceux utilisés aujourd'hui, et qui ne comportent pas, en général, de résistance dans le primaire du transformateur, l’étincelle prend la forme d’un arc qui équivaut à un véritable court-circuit.
Pour éviter la mesure de longueur d’étincelle, les appareillages modernes sont munis d’un voltmètre relié au primaire du transformateur et graaué directement en tensions maxima secondaires, appelé kilovoltmètre. Ce dispositif ne saurait constituer qu’une approximation, car la concordance entre les indications d'un tel appareil et la tension existant réellement aux bornes de l’ampoule dépend de l'intensité qui traverse ce dernier ; si la concordance est établie pour de faibles intensités, elle est, aux régimes élevés; faussée par les chutes de tension dans les lignes et le transformateur et les perturbations apportées par le fonctionnement du redresseur ou de la turbine à mercure. Même en supposant le coefficient de transformalion constant et bien déterminé, ces appareils n'indiquent, dans le cas de courant alternatif non sinusoïdal, qu'une tension moyenne, sans aucun renseignement sur la forme de la courbe haute tension (1). ,
(1) Dans un transformateur à circuit magnétique fermé. si
on désigne par UI la tension primaire et par N1 Je nombre de spires de l’enroulement primaire, par U2 et N2 la tension
et le nombre de spires du secondaire, on a U2 — RE Ut
demeurant constant, la tension secondaire est One DrBpor. tionnelle à la tension primaire, en négligeant les fuites magnétiques et les pertes ohmiques.
C'est sur ce principe qu'est basé le scléromètre de Klingelfuss qui est un voltmètre thermique branché sur un enroulement auxiliaire : les indications de cet appareil, sur bobine, n’ont qu'une vaieur limitée à l'appareil utilisé et dans des conditions électriques bien déterminées ; une simple variation du nombre de tours de l'interrupteur fait varier notablement les indications fournies.
Le voltmètre électrostatique d'Abraham et Villars est un appareil bien plus précis et à indications continuelles. Sur courant continu, il renseigne, à tout instant, sur la différence de potentiel aux bornes du tube ; sur courant alternatif É de forme rigoureusement sinusoïdale, il donne encore des indications permanentes d'interprétation facile ; la tension maxima, moyenne et efficace étant définie, pour un courant sinusoïdal par la relation
: | E eff. — Fee E moyen — 0,636 E max — 0,9 E ef.
Mais, sur les courants à forme plus ou moins sinusoïdale, comme ceux fournis actuellement par la majorité des générateurs à haute tension, le voltmètre électrostatique n'indique plus que le voltage moyen ; si la forme de la courbe de tension est suffisamment voisine de celle de la sinusoïde, dans le cas de transformateur à circuit magnétique fermé, par exemple, il est facile d'en déduire la tension maxima d’après la relation ci-dessus, mais si la courbe est irrégulière, telle la décharge oscillante d’une bobine d’induction, le voltmètre électrostatique
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