VI PRÉFACE

ensuite, non seulement pour les moments de flexion, mais aussi pour les efibrts tranchants, une solution nouvelle et complète basée, dans sa première partie, sur un théorème» inédit, qui nous a été communiqué par un de nos auditeurs, M. le capitaine du Génie Ventre (*).

3" Dans la Note I, nous exposons la nouvelle méthode de calcul des dimensions des pièces employées dans les eonstruclions, d'après les expériences de Wôhler et de Spangenberg, et les principales formules à l'aide desquelles elles ont été résumées par Launhardt, Weyrauch, etc.

4*^ La Note II est consacrée au planimètre d'Amsler, à son intégrateur et à Tintégromètre de M. Marcel Deprez, instruments que nous nous étions borné à mentionner dans la première édition.

5^ La Note III traite des courbes funiculaires, particulièrement de celles d'égale résistance et, dans la Note 111 bis, nous rappelons les principaux procédés de tracé des arcs d(* parabole qui se présentent si fréquemment dans les applications.

6** Dans la Note IV nous donnons, dans le cas de systèmes plans, la théorie si utile des lignes isostatiques et des lignes de glissement et nous l'appliquons au tracé de ces lignes dans une poutre à deux appuis simples.

7° Au point de vue matériel, au lieu de placer, comme dans la première édition, toutes les figures dans un Atlas, nous n'avons laissé dans l'Atlas que les grandes figures d'ap-

(') Depuis que cet Ouvrage est imprimé, nous avons remarqué qu'on déduit aussi une solution graphique très commode du théorème suivant, que nous croyons nouveau :

Si une cJiarge verticale quelconque ayant son centre de gravite en un point G d'une poutre à deuœ appuis produit en un autre point G' un moment de flexion M, la même charge, transportée de façon que son centre de gravité arrive en G' et retournée bout à bout, produit en G le même moment de flexion M.

Ce théorème ramène de suite le problème du § 215 à celui du § 194, c'est-à-dire le problème d'une charge mobile à celui d'une charge fixe.