CHAMPS MAGNÉTIQUES PRODUITES PAR LES COURANTS ALTERNATIFS

teurs pour résoudre un problème, on le fait soit pour simplifier, soit pour arriver plus rapidement à une solution, mais Ton s'éloigne ainsi des conditions réelles suivant lesquelles se produit le phénomène. Dans d'autres cas, ce mode de représentation est fondé sur des considérations d'un ordre totalement différent.

D'une manière générale, dans l'application de la règle du parallélogramme des forces, on doit nettement distinguer deux cas : celui qui se rapporte à la somme des grandeurs vectorielles^ et celui qui se réfère à la somme des grandeurs scalaires variant suivant une fonction sinusoïdale du temps. Si, par exemple, on a deux conducteurs placés dans une masse de fer et parcourus par deux courants alternatifs décalés ou non de phase, la force magnétique en un point P

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FiG. 129.

[fig. 129), pour chacun de ces deux courants, variera scalairement suivant une. loi sinusoïdale, et la force résultante s'obtiendra en faisant la somme géométrique des deux composantes ; mais la phase respective de ces deux forces n'a rien à voir avec la phase des courants, car cette phase est donnée par l'inclinaison de ces forces en P ; cette inclinaison, de môme que la grandeur des forces elles-mêmes, varie d'un point à un autre.

Afin de rendre plus claire l'explication précédente, on peut

considérer le champ tournant sinusoïdal de la figure 130, obtenu par une combinaison polyphasée convenable et placé entre deux cylindres en fer. Dans ce cas, le champ tournant peut

FiG. 130.

Fjg. 131.

être représenté encore par un vecteur tournant que l'on admet placé dans un champ uniforme^ bien qu'il soit radial^ au moins en ce qui concerne les phénomènes d'induction produits par ce champ sur des conducteursdisposés suivant les génératrices de Tune ou l'autre des surfaces cylindriques qui se font face.

En effet, soit un champ tournant uniforme d'intensité 3C [p.g, 131); en chaque point de la périphérie, la force magnétique peut être décomposée en une composante tangentieile qui n'a aucune action au point de vue des phénomènes d'induction et en une composante radiale je cos j qui est la seule active en ce qui concerne ces phénomènes d'induction.

On peut donc remplacer le champ radial à configuration sinusoïdale par un champ uniforme représenté par un vecteur. Mais, pour obtenir un champ radial de cette nature, il faudrait que toute la surface cylindrique soit recouverte de conducteurs serrés les uns contre les autres [fig, 132), et que

FiG. 132.