RE ———————————

(1) On retrouve ici une remarque déjà faite par M. Snow (ref.32) dans un cas particulier. Ce ré-

sultat peut d'ailleurs s'étendre sans grandes dffficultés à une pl e supersoni qe. ; à plaque quelconque à contour

Hhécoutement, ratnsi défini, satisfatt bien aux conditions relatives à w, mais on voit immédiatement que l'écoulement ne donne une compo sante u, nulle à l'extérieur de (R), que dans 1e cas où l'allongement $ À est inférieur ou égal EM Mbercas limite Ê\.z 1 correspondra 1alats® position des cônes de Mach donnée par la figure 7g. Nous nous placerons ici (1 dans l'hypo- Fig. 79 thèse où E À== 1 et nous pourrons alors calcu- Lentlrécoulementupar: la formule (IV, 44):

dl 2erer 1e Etuderdell'écoulements Èe (MrdT)

Nous prendrons les mêmes notations qu'au numéro 4 1.1.1.3. D'après (IV. 43) le coefficient de pression C, en un point ae) s'écrit?) ot) X :

2 | cab :

UNE SRE NOT si 0x =y"

x ET

at ge 2 ’ à SANS LS RER CHAPEAU Arcc cos (1e N'HULE) RE NE ne “ P Br x E

x x | oO Ces deux formules peuvent s'écrire

avec : 2 -y" Ç LP 1 2 y Aie à (IV. 45) UNE y Le Arc cos (1 - ————) dj (£), T x & Le]

en posant que la fonction 7 (+**) est nulle”en dehors de l'intervalle (0,1).

I1 nous est facile alors de calculer le C, local d'une sectïon y*, cecoef= ficient étant défini par

: î * “ 2 x x RME 74 L* AN DEN Le)

En remarquant que

RE) EANTe REC}, et en posant : 2 MEN RNA ? 4 Le) (es VE à ne , 1 | C = PB R AE ASRE LE) dx”