‹ La théorie générale des mouvements coniques et ses applications à l'aérodynamique supersoniqueChapitre 86 sur 146 · CO · texte numérisé non relu

CO

il suffit de reprendre les calculs de la fih:

xx —-(Xx-x:) cos 12% —( 2) er

la formule donnée par

la première intégrale étant prise dans le sens direct, sur le lacet entou-

rant la coupure.

Mais, avec les notations adoptées

al NX = % ; = , { ( cos pr ét : H 1 12x. cos 0 GR Dog = —2—|1- .

\ cos ge & cos ge D'autre part je 1z = - CES de az p (1+22)2 ve 7AjACAAS Mais 1-72 ASE [ -2?

F (1+22) 7 (1+29): LASER AYACAAS J'ALACAA AjA'AS +, R 1 R; et R, étant les résidus de La: fonction à intégrer aux poihts 7 = 1 et % = =71; finalement :

2.4. COS 0! dv aw nn ne" ON 2e EC ee 2) E Ë — —=—) “ B (1-x, cos 9°) FN En M D TS Dans le cas purement portant (III.64) 2 ARNO A0 cW Ca = ———— ER è 6 (1-x, cos 8°) GAZ EE NT) Faisons l'applibtation de cette formule au cas élémentaire dwW aW PSE dw 1 Pie PACS de dr ds. 2 \/ GO (1-a2)? ‘ On posera: pour simplifièr pour Z% = "7 B 7% | PAR TUE A CLS POIPS rene too De go = el :

ES On: trouve alors que: :

A ] ï 2 —— ai i 1 w sin B cos 2 ; d'A Lz=1) TR (eos SES SHCOS 6) cos Pi $ d'où (uw ="@) ; 4 © cos 6,sin 8 z B titcos B cos 0.) (cos P,-cos Pc tie

SIMONEUTTILIES EVébalEté (TII.68) défihissant ES etsi on pose: K = "1, 14d62 Signant l'incidence, on trouve la: formule tres simple: : bicoe & (III.65) Gr Z :

p cos et

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