POUR

LA nADIATlON 1

directe

émergente 1

de

de la 1 da 1

i»8niim.

da sel

l'alan épaiss.

sélénite épaiss.

Terre

noir

opaque

gemme

2,6 mil

2,6 mil

épaiss.

1,8 mil

Iverre blase (incolore)

T. • • fiolel (très-foncé)

• • • rouge (très-foncé)

• • • oraiisé (Clair)

• • • fsrt pomlne (clair)

• • • fart minéral (clair)

; • • • jaune (trèa-clair)

. . • bleu (foncé)

. . • notr (opaque)

. • • Indigo (très-Concé)

hx ThUMOCHKÔW. 1 PAKTIB.

Pour faciliter la discussioo des résultats, prenons dibord le cas le plus simple , qui est celui do rayonfie' ment sortant de Falun. Nous savons, en effet, que Talun absorbe tous ou presque tous les rayons de chaleur obscure, et transmet les seuls éléments de la chaleur lumineuse ; voilà pourquoi dans les expériences précédemment exécutées sur Tahm , les lames parfaitement incolores, exposées à la radiation émergente de ce milieu, donnèrent la même transmission calorifique , et les lames complètement opaques une interception totale. Cependant, si Ton compare les quantités de chaleur transmises par nos verres colorés j avec les degrés de rembrunissement que leur communiquent j les teintes plus ou moins foncées de ces verres, ou, si Ton j aime mieux , avec leurs degrés ^e transparence , on ne . verra pas d' abord sans quelque surprise que ces corps , j dont la diaphanéité occupe une place intermédiaire en- Ire l'opacité et la transparence complète des milieux incolores , ne suivent pas du tout la loi qui semblait découler si nalurollomcnt de nos expériences sur la qualité du flux calorifique émergent de l'alun , et que les lames les plus diaphanes ne se laissent pas toujours traversor par la plus forte proportion de chaleur ; ou bien , que les verres les plus sombres ne sont pas toujours ceux qui donnent la moindre transmission calorifique. Les différences s'élèvent dans certains cas à une proportion énorme: on voit, en cfiet , la cinquième et la sixième lame, qui portent la désignation clair , transmettre de 2S à 76 fois moins de chaleur que la seconde et la troisième , / qui sont accompagnées de l'indication très-foncé. O^c de- ^ vient donc notre théorie relative à la disparition des pW^ nomènes de la thermochrôse dans le cas où le flux calo-

rifique des corps incandescents est privé de ses radiatioiis obscures?

Notre théorie reste intacte en présence de ces nouveaxxx faits; elle en est même si peu ébranlée quelle va nous expliquer la cause de cette contradiction apparente, et nous montrer que les différences entre la diaphanéité et la transcalescence des verres colorés, sous l'action de la seule chaleur lumineuse , sont des conséquences directes dtt principe qui lui sert de base. Pour s'en convaincre, il Cuit avoir recours aux expériences bien connues sur la distribution de la chaleur dans le spectre solaire, on les couleurs se suivent , comme chacun sait , dans Tordre suivant : violet, indigo, bleu, vert, jaune, orangé, rouge. Rappdlons d'abord que, pour déterminer les véritables températures des rayons colorés qui composent le spectre, il est indispensable d^opérer à sept ou huit mètres de distance (comme le faisait Newton dans ses belles expériences sur la lumière) lorsqu'on se sert de thermomètres ordinaires; on bien qu'il faut employer des corps thermoscopiques n'ayant qu'un millimètre de largeur, et un prisme ou one tranche prismatique, cinq à six fois plus large seulement, lorsqu'on mesure les températures des rayons à la distance d'un mètre. Ces conditions sont absolument nécessaires, si l'on veut avoir les éléments de la lumière solaire > suflisamment purs et séparés, et obtenir ainsi leurs véritables rapports de température ; autrement les chaleurs propres d'une partie des éléments lOmineux se trouvent altérées par le mélange des rayons calorifiques obscurs, que W. Herschel observa le premier au-dessous de la limite ronge {*).

(*] Bibliothèque Universelle de Genève, janvier 1844.

Ces principes posés, voici commeat la chaleur esl dislnbiiée enlre les couleurs prismatiques.

La tcmiiérature, à peine appréciable à l'extrémité violette , augmente graduellement, mais lentement , sur l'indigo et le bleu , où elle est encore très-faible. Passé le bleu , la chaleur devient un peu plus vivo que dans les couleurs précédentes ; sur le jaune, l'orangé et le rouge, elle augmente considépahlement , et atteint sa plus haute valeur à reitrémilè de celte dernière couleur. La différence de température entre les radiations violclles, indigo, blencs, vertes d'un coté, et les radiations jaunes, orangées, rouges de t'aulre, est tellement grande, que le premier groupe de rayons peut être considéré comme froid par rapport an second. Au-delà du rouge, jusqu'à une cer* taiuc dislance de cette limite, la température devient enco rc plus élevée, en vertu des radiations obscures auxquellei on Faisait tantôt allusion. Mais t'eî il s'agit de la seule partie visible dtt spectre, et parmi les diverses couleon qui la composent, le rougo extrême esl Inconleslablemenl doué de la plus haute température, quel que soit le milieu incolora dont est formé le prisme, au mojen duquel oa décompose le rajoa solaire.

On crojait encore dernièrement , d'a^vès les expérieih ces de quelques physiciens , que les spectres formés tr Tec certaines substauces avaient le maximum de tempéra^ fure dans l'orangé ou le jaune ; mus cette opinion ta saurûl plus se soutenir aujourd'hui que l'on est parreon à démontrer, par de nouvelles recherches, que ce transport du maximum dans l'intérieur des couleurs s'observe 8eu> lement sur les spectres mqnirs , formés par un roélaii-

ge des éléments visibles et invisibles de la radiation so* laire (♦).

Si Ton remarque, maintenant, que le jaune est la cou« leur la plus lumineuse du spectre , que non seulement le TÎolet, l'indigo , le bleu et le vert , doués d'une cha« ienr plus faible, mais aussi l'orangé, lui sont inférieurs en clarté, et que cependant cette dernière couleur cornmenée à starpusser la température du jaune , surtout en approchant du rouge , où elle est justement moins claire ; que le roUge , déjà plus sombre que l'orangé et le jaune à sa partie supérieure , devient tellement foncé vers la limite . du spectre qu'il échappe complètement à la vue de l'observateur , lorsqu'on ne le regarde pas à travers un verre bleu de cobalt , qui absorbe une grande partie des autres couleurs et imprime une teinte sombre aux corps environnants; et que toutefois les rayons rouges pUieés à V extrémité du spectre^ ^nalgré cette faiblesse excessive d intensité lumineuse y 9(mt deux gui possèdent la température la plus élevée; si Ton considère attentivement tout cela , on ne tardera pas à se convaincre, que la différence entre la diaphaoéité et la diathermasie des verres colorés pour le rayonoement qui sort de l'alun , au lieu de former une obl^tion contre l'uniformité d'action exercée par ces verbes sur la chaleur et la lumière du flux rayonnant, déwassé de ses éléments obscurs , constitue au contrai- ^ une nouvelle preuve de l'identité des deux agents.

En effet, admettons que les lames foncées se laissent traverser par une forte proportion d'éléments chauds et peu lu-

(•) Yn^tx U caMer du journal cUé , page 267.

nûneux , el que lés kmês claires soient âmpennéables a ces éléments, et perméables aux seids rayons ItnniiMâx doués â*ane faible température ,' et nous eoncerrons de mute i^nunent les premières lames surpasseront les t^eonK des dans la quantité de ebaleur traùsmise ,«tout en kar étant inférieures du côté de la tninsmission luminaue. Maintcmant ceci n'est pas une hypothèse , mais mi tài parfoitement démontré par rexpérience*

Excepté une seule espèce , tous les yerres de cônlear transmettent en même temps plusieurs sortes de loanire. Qr, si l'on régarde lé spectre solaire à trayers nos lames colorées, on voit les lames, dont la transmission lumineuse ot fiiible et la transmission calorifique intense, liyrer passage aux couleurs les plus chaudes; tandis que ces couleurs a températures élevées sont interceptées par les verres doués I d'une faible transmission calorifique et d\me grande dia- \ phanéité. Ainsi, la lame violette du numéro 2, que je crâserve encore dans ma collection , absorbe la partie centrale du spectre , qui est la plus lumineuse , mais elle transmet tout le rouge avec l'indigo et le bleu. Les numéros 5 et 6 , au contraire , interceptent complètement le rouge, l'orangé, et presque tout le jaune, et ils tranmettent le vert et le bleu avec quelques traces de jaune. Enfin les lames, qui donnent des transmissions calorifiques intermédiaires , exercent aussi des actions inte^ médiaires entre les actions des éléments lumineux les plus chauds du spectre, et celles des éléments qui sont froids . comparativement à leur force lumineuse. \

Tout se passe donc comme Texigent les rapports calorifiques des diverses teintes transmises par nos verres co- ^ lorés.

Si Ton demandait pourquoi cee rapports ne sont pas proportionnels à Félément lumineux « nous répondrions que cette question sort de notre but.

£n effet, nous avions d'abord annoncé que les différences entre la transmission calorifique et la transmission Lumneose étaient produites par les rayons invisibles de dialeur, qui abondent jusque dans le rayonnement des sources les plus lumineuses.

De là , la conséquence que ces phénomènes devaient dbparaitre en expérimentant sur des rayons de lumière sensiblement privés de chaleur obscure ; et c'est aussi ce que nous avons vu s'effectuer à l'égard des milieux incolores limpides ou noirs opaques , exposés à la radiation émei^ente de l'alun.

Cependant les milieux colorés, soumis à cette même radiation , étaient venus ébranler notre confiance dans les preuves acquises, en transmettant des quantités de chaleur qui ne présentaient aucun rapport avec leurs degrés de transparence, et nous nous étions demandé si ce manque de proportionnalité n'était pas contraire à nos idées sur l'origine de la thermochrôse et sur l'identité des radiations lumineuses et calorifiques.

Rappelant alors les expériences relatives à la distribution de la chaleur dans le spectre solaire , il a été fac3e de nous convaincre que les couleurs ne possédaient pas des températures proportionnelles à leur intensité lu- QÛneuse; que, par conséquent, il n'était point extraordinaire de voir que les transcalescences de nos verres colorés, relativement aux rayons lumineux séparés des rayons obscurs, ne concordaient point avec leurs degrés de transparence.

Pour résoudre la question proposée, il ne s'agissait donc

<p* linl.iW M r«HWt».eiJHiwt;fani)tt, fl i | i ii t l » giii ,4i!

Hçpiw Mfrtl w d'axôlar la MBHÉiMi i» la bnièn, ■■ii"* <«Maar. licillilliwilllial ilHUlMM il»l i

dbrtal -c'Mt'iiiMiJBiM* M-^ mmi *MHa4«MWWM»^

•^fWM'lat WléliMll '<!• fMMHM'W-MMMIl #>*.

La diSeiilté pha m mnai i^nnje Ù miiçji^,,; ■ «iH nii ii iiiiiiwit J» loal» lniaftt MW t».»»tii»iilli;» it là radiation, la eaosa dB' mngoa dp^nforiiovriHd «k* l'iMugià HterilqiM tentpai 4itiUia«il» ViaMMf da '~la ■ W M t i o n hmônaaM fna. «m ra^oaii «ier^,'^, r<(gise daiW.na . '4M-«i«ait ^mim w*'*<ilm ifî-

(SI) Dans un mémoire la i l'Actdfmla dei Sciences de S^itt, le S février 1S43, et imprimé dans plasinirs recaeils icienliflqiM, j'ai dit comment ou pourrait eipllqaer ladiOTëreitee qoi exista entra les InleogilÉs calorîfiqae et lumiaeiite dM riyona viaibles , en *dmettant la théorie dee ondulations et le principe domoaTemeat vibratoire qne les fibrilles élémeotairea de la r^tioa, soUieitéei f ww, foret analogue à la BtisoNNiiiCB , prendraient sous l'actlai des rayons qui lenr parviennent à travers lesbomenra eteuveloppM de t'all. Celte force ns teut ptrmtttrait pat de •jArsr auac fmt éntjyit pToportiomttlh à l' inttntltë de* diwnet ondwlatiant pi compotuU le groupe dti radiationt vMMei , mai'i oUu owUJaraiMt avic une intemili phu au moifu grande, luivant l'anatogi» gw«Msta entra In nature du mouvamsnt vibratoin dont elle* font m**flihltt, tt ta période ottdulaloire da rayon lumineiix.

Cest ainsi que la résonnance fait vilinr les cordas on les am-

Portons maintenant nos regards sur la cinquième ct^ lonne du tableau IV. Quy voyons-nous? Un flux calorifique y émergent d'un corps opaque transmis en quan-

brafies'Ceodoes avec une énergie plus oa moins prononcée, selon les rapports harmoniqoes existant entre lear état de tension et la lonr goeor des ondes sonores incidentes.

La tniiion dk$ fibrilles ou molécules nerveuses de la rétine favoriserait les moavements- de consonnanee avec les vibrations éthérées^ depois le violet jnsqu'aa jaune, et contrarierait ensuite de plus en ploa les oscillations que tendrait h lui imprimer le reste du spectre; de telle manière que la moindre action se trouverait à l' extrémité rooge , qoi est pourtant la plus intense de toutes les radiations de ckilenr visible.

QvaBt aoi rayons obscurs chimiques et calorifiques places au-delà da violet et en deçà du rôuge, les expériences de MM. Brûcke et KBoblanch semblent avoir prouvé que leur invisibilité dérive réellement , comme le croyaient W* Herschel et Ampère , de l'absorption totale que ces rayons subissent par V action des membranes et des humeurs de l'œil ; en sorte qu'il n'y aurait dans ce cas •Dcooe impression sur l' organe de la vue, parce que les radiations seraient interceptées avant de parvenir sur la rétine. D'ailleursT TioipUlode k la vision du petit nombre de rayons obscurs, qui échapperaient aux forces absorbantes des milieux traversés» pourrait être eipliqnée par ui désaccord complet entre leurs périodes d' osci 11alioB , et les mouvements vibratoires dont les fibrilles élémentaires de la rétine sont susceptibles.

lie serait-ce pas à la différence d'aptitude vibratoire de ces fi- Willes nerveuses sous l'action des diverses espèces de chaleur percribles poor nous , qu'il fendrait attribuer l'impossibilité de comparer entre elles les intensités relatives de deux couleurs diffétentes?

^ terminerai cette note par quelques mots de réplique à la cen-

snre d'une expression dont je me suis servi, dans le mémoire que

îe viens de citeri pour expliquer comment la lumière s'engendre

d'après le système des ondulations.

Le savant rédacteur du Bépertoire d* optique moderne dit ( page

La THEaMOCDRÔSE. 1'*" PARTIE. 3i5

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«^r>««^*iit-^ t*t MMOKS jamnastas t i,.sgji*ng i^ài des forces turactifcs

S *"*&» iiiTïs ■-i^ii*«iu t «irer , Tjmaas st-à irrirt îsinbiublcmMt 4inR^ vftcs if!& iàv*iuiiiiîaif$ BsrjmattrBsî^ ^^i» àêTe>^ppelDf1lt calo* "^îKm* /\ï ttivuien tîs mrnBfs i*itt«ôf^*i"«s ;*ftsserc«t néce5Stir^ i»*tv w ''irn* 1 *>*o.^ iwïsiO'iK x'^rxxr.Jrf jmx s»* s^rie d'osciUiUoos, ^ *> K*** CD «c^irmai* )t wrK « yei»fire dass n«s ks inierslicfs I «»^t^'•Il^•rf!!L » iMC:rt sfissLUjC «s r.icftûiA. L'orifiae da mooT^ ««!«» 4V *>kK Àr<*<f3fi ftiïSk mir riiit««»qiieK» ÎKBedîate de l'eut ^*H^î*i:vif s-oitrf cut$ !'ji ;«-*«!iir ôes r£fl7»5 fi&r les forets ctlori-

V5 * ^ >«rs , '»is Yuir:t$«» et «ysi f-»f d« cmdilatioDS ne cod- ^■^*^i»Ms-* ï^ r«t< , «it sims-i:» ^ft^ Hcrfs d« c^^aftair , qoe la sensi- *v»fc ^ i» )«a»«<'-t jr-z^iMi; £iir ^^&£i»M!lU des |anicales qui coo- >^.>«M*ts «^ tv^^ ^Ktçof . fV&htrima; q^i ur^riii son origine de ^ iH|w*#iK«* >#ifo*vv t U Ttv..» fifer k ■ic*i?«Mat Tibratoire de

fkaleur obscure iransmù par le verre noir. II y a ua Beal cas dans lequel la coloration semble n*exercer aucune influence biai appréciable : c'est la lame du numéro 6 ,

réiher? Or, quelque miqces que soient les fibrilles élémentaires de la rétine» leur ténuité extrême ne peut certainement pas les soastrairo à la loi de la pesonteur. Maintenant, puisqu'on admet que le mon* vemeot se transmet de l'étber aox atomes pondérables pour concevoir la perception de la lumière, comment peut-on désigner par l'expression de vraiiMut inoroyahU la proposition inverse , mais parfaitement analogue quant au principe physique, que les molécules pondérables Impriment aux molécules éthérées le mouvement producteur de la radiation lumineuse f

AjontoDs enfin que, si les atomes des corps attirent et eoadensent antour d'eux une certaine quantité d'éther, comme le pensent plusieurs géomètres , ces atmosphères étbérées suivront nécessairement les atomes pondérables dans leurs excursions autour des positions d'ëqailibre et loitieroot, si l'on veut, par une action de Téther sur Téther, les mouvements vibratoires dont la propagation à travers ce milieu coBStitoe le rayonnement de la lumière. Cependant la cause première des vibrations éthérées résidera toujours dans le mouvement des mUcuUs de matière pondérable oscillant autour de leurs positions d'équilibre.

Mais totiT le monde doit admettre , il me eemble, dit M. Moigao, que lee molécules pondérables, en vibrant, donnent naiseance 9UX phénomènes du son et non de la lumière»

Ici je crois vraiment que l'ingénieux auteur de tant d'ouvrages utiles €t si justement estimés du public studieux, n'a peut-être pas assez réfléchi , qu'entre les molécules et les parties sensibles des corps , Il j a 00 abîme. Le son dérive, sans aucun doute» du mouvement vibratoire des corps graves. Mais de ce que les parties de la matière pesante appréciables à nos sens produisent des vibrations sonores» il ne S'ensuit pas que les vibrations de ses atomes ne puissent éiNraoler l'étber , et donner lieu aox phénomènes lumineux , sans exciter les phénomènes acoustiques ; au contraire , tout nous dit qne ces lourdes oscillations de mtuses dues à la subdivision des corps eo on certain nombre de parties vibrantes et propagées dans

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U«. L« dnn poiiîàa putiti Je ertte proposilioii ksalleol de U ôiapU inspectim da covioirs prKnuliqitos k trarerï le wm vert: quaat à U dernière, elle se |«»f« ■nytsnanl an tbomoscope placé as-drià de rabûoili inCneore dn ipeclre tnnsn» par U nèoie espèce it

If nilicm ftmUfVes . B'cwt Tira et riwiw «tk U prodigiNK rapMïcé dM aKiILiri«M« ■■«Ucsiirint. qoi Migrai pane se [ran;BHit« le Mcoon d'Ut miliea anssiiecacot rare et rmiDeaiiMiit <1tui^iie . d4Di Its flniths peuais In fiai labtils ik Manieol mv «ftir ta'oa* naat« graMi^e.

' Ainsi , «n l*apportaiit la transmission de la chaleur ob- •core par le Terre vert , à la transmission lumi9euse du inwre violet^ nons y trouvons une analogie parfaite. Mais il y a-t-il pas ici encore plus que de l'analogie ?

La matière verte absorbe lorangé et le rouge, et transmet le groupe de radiations obscures dont nous venons •de parler. Si ces radiations affectaient la vue, elles auraient •ans aucun doute une couleur particulière , et celui qui regarderait à travers notre lame verte recevrait une impression composée, résultant du mélange de cette nouvelle couleur avec la teinte actuellement visible de la lame. C'est ainsi que le rouge transmis par la lame violette se mêlant à Tindigo et au bleu, qui traversent cette même lame, donne la sensation du violet. Les rayons obscurs^ qui iraverseni notre verre vert, jouent donc exactement le même rôle que les rayons rouges dans le verre violet. Or, si dans certains milieux colorés un groupe de rayons calorifiques peut se substituer à un groupe de rayons lumineux, ne .semble-t-il pas évident que la thermochrôse et la coloration proprement dite ne sont qu'une seule et même chose?

Les transmissions, sensiblement égales du verre blanc et du verre vert pour la chaleur émergente du verre noir (opaque, nous ramènent naturellement au résultat tout à fait analogue que nous avons obtenu en expérimentant sur le cristal de roche limpide et enfumé. Cette espèce minérale, s'étant montrée également perméable au rayonnement de la flamme , lorsqu'elle était colorée en brun ou formée de cristal parfaitement incolore, nous en avons conclu qu'elle transn^ettait une forte proportion de chaleur obscure , et que la teinfe brune , que possèdent naturellement les

piêcet At quartz caTaBié, agriiiil sur eeUe chaleur obteare , coaune la bot eertaînes malièrea douées dw conleor traochante à Tégard de la lumière. On ?oit main* fcnaDl que Tone et Tanlre de ces deox argumentations tant iadirectement ^ mais complètement apposées par la ■nllité d^action de la teinte Terle du rené yert gur la rajOBS obecurs émergents du Terre noir. Acda il faut ajouter qu'ici , comme dans la cas du Terre Tert, la l edoration apparente du nûlieu changerait si les radiadiations obscures transmises pouTaient a^ sur lorgane de la Tue ; et Ton Terrait alors une couleur forianent prononcée remplacer la teinte brune des parties eoTih mées du cristal de roche.

Hais ee quil imparte nKtUnUdo^erver^patTapfori à eeê radiaiùmt otêcures totàlembrt TAAifSMissiBLES, pendant fue les auires eani toujours plus ou moins ùh iereepiées , eesi quelles présenient un phénomène de ihermoehrose paetaitement identique atec le phénomè' ne de eoloralion qu offrent , dans des circonstances analogues , les radiaiions lumineuses. On comprend que je yeux parler de la transmission totale qu mie partie déterminée des couleurs prismatiques éprouve par Taction de certains milieux colorés ; car , de même que notre verre vert n'oppose pas le moindre obstacle au passage des rayons de chaleur obscure émergents du verre noir , de même les verres rouges, d'une grande pureté, se laissent traverser par certaines radiations rouges dû spectre solaire en aussi grande abondance que sils etaicnt complètement incolores.

Ces diverses considérations sur l'action calorifique et lumineuse des milieux colorés acquièrent un nouveau de-

gré dé hicidité, lorsqu^on réfléchit, quen dernièrd analyse , la^ thermochrôse des milieux incolores et la dia« Qiennasie des milieux opaques se comportent elles-mêmes comme de véritables matières colorantes , exerçant leurs actions électives tantôt sur Tune, tantôt sur l'autre, tantôt sur Tensemble des deux radiations ; car , si certaines matières colorantes transmettent complètement lïné couleur prismatique, et d'autres une des espèces rayonnantes invisibles ; si certaines couleurs éteignent quelques espèces de lumière et transmettent parfois deux groupes distincts de rayons lumineux et parfois un groupe de rayons lumineux et un groupe de rayons obscurs ; d'un côté , la thermochrôse des milieux incolores intercepte certains rayons obscurs et transmet le reste avec tous les rayons lumineux, de Tautre, la diathermasie des milieux optiques transmet un groupe de rayons obscurs et intercepte le groupe restant de cette espèce dé rayons et te groupe entier des rayons lumineux.

C'est dans cet admirable enchaînement des phénomèned de transmission que présentent les milieux diathermiqties et les milieux diaphanes incolores et colorés, à l'égard des espèces lumineuses et obscures, c'est dans la parfaite simi- Utnde et les substitutions réciproques des forces d où dérivent la coloration visible et la coloration invisible des eorpt, que l'on retrouve, à mon avis, l'une des plus belles preuves de l'identité de la lumière et de la chaleur, rayonnante. De semblables rapports d'intimité entre les deux transparences et les deux colorations seraient tout à fait inconcevables, si la radiation calorifique différait essentiellement de la radiation lumineuse.

Pour terminer notre étude sur le tableau relatif aux

kt winllih tamwm ftm let nidiatioiis éiaBtam^

4h sd goane et de Ift lâénie. Hn inw dfacanott ip«î yraioMie a cd égira Miut inalile. Ea effets nov ttraw fi*iMlre les radiatkiot faHÛMam, la aéiénie fnosnct » ciiliin Boaibia da lajoai obaurs; qd doit donc s'attmifif à troara daat k li iimnâaiiMi de caUe sabataaoe, dctfan friéléi aaalogaei à cdki des flaz cdorifiqnn iamgBA de Falaa et da vena aoir opaqae; et, qoaat an sel gamM et â sa nalHfé factioa aar les proportifuis de clialenr tisii^ nÛK par ane série de lames qadeonqpies, il est bieneooiÉ qa*dle résalte de ses propriétés afliermodupoifoes. * Naas feroas eependaat aae obserratifia générale s» les matières coloranlBs, qm étant fondaes et iacorporéis aree la pftte iacolore da Terre, fiwmeat les nûliesx lioto' lés employés dans nos expériences.

Tous les Terres colorés sonmis ant radiations émer* gentes de nos cinq plaques transmettent moins de chaleur que le verre blanc, parce que les couleurs employées agissent en général comme forces absorbantes , et sur la ebaleur lumineuse et sur la chaleur obscure. La transmission calorifique des rayons lumineux ne répond guère an degré de transparence des lames, parce que les diyerseï qualités de lumière n ont pas des températures proportion* nelles à leurs forces éclairantes. Quant à la chaleur obscure émergente du verre noir opaque, nous avons vu que toutes les couleurs opéraient sur elle d'une manière à peu près uniforme à lexception d'une teinte verte particulière , qui leur livrait un passage entièrement libre.

Mais le verre noir ne laisse passer qu'une partie de la chaleur obscure rayonnée par la flamme et absorbe le reste.

Qadle est Taction des mati&res colorantes sar ces rayims interceptés de chaleur obscure» et sur les chaleurs rayon* Daates des corps chauffés au^essous de Fincandescence?

Pour le savoir il faudrait incorporer nos matières co« Imrantes dans un milieu capable de transmettre les rayons obscwa absorbés par le verre noir , c*est-à*dire , qu'il Euidrait les unir intimement avec le sel gemme; or, nous avons déjà observé qae la constitution de cette substance M jse prête nullement à recevoir une coloration dans Tin* térieur de la masse. Il ne serait pas non plus possible d'ap* pliquar à 3a surface une couche mince de chaque couleur rendue transparente par la cuisson , comme on le prati"* que à regard d'une certaine classe d émaux transparents ou de verres colorés, récemment introduits dans le com^ nia*ce. La solution générale du problème est donc impossible, ainsi que nous lavions prévu au commencement de ce paragraphe.

Hais il y a une circonstance, toute particulière et toute «xeeptionnelle , ayant quelque analogie avec cette dernière méthode de colorer le verre, dans laquelle le sel gemme peut recevoir par apposition une couche mince et diathermique de matière colorante ; et Ton va voir que les lames de sel gemme, ainsi préparées, fournissent des ré* sultats très-importants pour la science des radiations calorifiques.

Que Ton se procure un entonnoir en. tôle , dont le loyan ait un à deux centimètres de diamètre , et cinq i six décimètres de longueur ; et, après Tavoir renversé et fixé stablement à un soutien , que Ton mette au-des« tous de lentonnoir , à une certaine distance de son Mvartore, une lampe d'Argant sans vétre, avec la mèche

La THSaMOGHBÔSE . 1^ PARTIS, 36

allongée outre nMore , afiit Svfob vàe flamme donnarf . beaucoup de fomée.

Cdle-ci , emportée paf le oouiaot d*aîr ascendant, i» . trera dans Fentonnoir , parcourra le tnyaa , et sortini

par Textréndté opposée beanconp pins finoide qu'elle n'étut

an moment de 'son introduction ; en sorte que t atêc un . peu d'adresse , on pourra alors la fûre déposer uniii»^ mément sur la surface des corps les plus sujets à se feu*

dre par Faction de la chaleur, sans y produire le moin* •dre dégât»

Gela posé, qu'on approche du tube fomant une lame •poBe de Sel gemme , et qu'on la fasse courrir graduellement d'une couche de iuméé de plus en plus épaisse , m tenant sans cesse la laine a^tée afin que les roiles de matière colorante, qui se déposent successiyement, prenneol iUne distribution uniforme sur toutes les parties de la surface; b

Si l'on suspend de temps en temps l'opération, pour regarder a travers la lame noircie , on verra d'abord trèsnettement les objets environnants illuminés par la lo» mière diffuse ; plus tard leurs images disparaîtront, mais on distinguera encore les formes des corps incandescents. Celles-ci s'effaceront à leur tour, et le soleil se montrera seul à travers la couche de noir de fiimée. Au-delà on n'aura plus que des couches complètement opaques*

Or, en soumettant les lames de sel ainsi préparées aux rayonnements calorifiques, on trouve qu'elles en transmettent des proportions plus ou moins grandes, selon la qualité de la radiation incidente.

Ces transmissions sont bien immédiates, rayonnantes, et par conséquent l'effet observé ne provient nullement de la chaleur, absorbée par la couche de noir de fumée et

rayonnée ensuite sur la pile thermoscopique à travers le sd. On peut le démontrer, avec la plus grande évidence,* par le» mêmes procédés que nous avons employés lorsqu'il s'agissait de la transmission du verre noir et d'autres corps opaques* D'abord, en retirant la pile un peu de o6té,et en la laissant toujours tournée vers la lame enfumée , que Ton placera perpendiculairement à l'axe de la {ttle. Ensuite en fixant, entre la pile et la source, les ourertures de deux écrans métalliques éloignés de un à deux décimètres, et en faisant promener de l'une à l'autre ouverbire la lame de sel enfumé.

Dans la première expérience , l'index du rhéomètre tombe à zéro; ce qui prouve irréfragablement , comme ^ous l'avons déjà observé au commencement de ce chapitre 9 que l'action manifestée lorsque la pile est placée sur l'axe du rayonnement calorifique ne àénYe pas de réchauffement du système de sel et de noir de fumée , mais qu'elle provient en totalité des rayons qui traversent ce système en conservant leur forme rayonnante.

Dans la seconde expérience , l'index rhéométrique se maintient exactement sur son angle de déviation , malgré le rapprochement ou l'éloignement de la plaque « confirmant ainsi d'une manière directe la conséquence déduite du fait précédent, relativement à la nullité d'action de la chaleur acquise par le sel enfumé sous l'inQuence du rayonnement incident.

Le passage immédiat de la chaleur, par les lames enfumées de sel gemme, étant parfaitement constaté par ces^ expériences préliminaires , nous allons examiner quelques résultats de l'observation.

TABLEAU yn