TABLEAU X

THANSliMSIONS CALORlFIQUBs]

^^ ^V ^kM tfV

pour 100

raroDS de It flamme 1

NOMS

des substances

d'aleoôl émergents 1

«es

da

du

du

interposées

eu 7Z •« g

sel

mica noir.

verre noir.

ffi<

épaisseur

épaisseur

enfamé

0,32 mill.

0,73 mill.

Sel enfumé

Mica noir

Mica incolore

Verre noir

Verre Incolore

Même espèce

Cristal de roche

Sélénite

Même espèce

idem

Ambre jaane

Alan

8ei —

LéB flfii obscurs provenant de la flamme d'huile el du platine incandescent , transmis par le sel enfomé ei le yerre noir, montrent , relativement à leur rapidité d*ab« sorptiim dans Fintérieur du verre incolore, des effets alto Hâtivement contraires ; de sorte que , tantôt c*est la ra« diation émergente du sel gemme enfumé qui diminue le |tti8 rapidement , et tantôt la radiation émergente du verre noir. Gela résulte de la simple inspection des nombres représentant les huit quantités de chaleur qui traversent notre couple de lames de verre incolore sous Taction des deux sources ; puisque les doubles transmissions de ce couple , dans le cas de la flamme d'huile , sont d'après le tablean IX: 4fS et 22 pour le sel enfumé, 67 et 22 peur le verre noir. Tandis que, dans le cas du platine incandescent, les transmissions du même couple de lames sont, comme on peut le voir par le tableau XI: 43 et 33 pour la chaleur du verre noir , et 2S et 3 pour la chaleur du sel enfumé».

Nous avons vu la plaque d*alun transmettre une par» tie de la radiation obscure émergente du sel enfumé soumis au rayonnement de la flamme d'huile , et absorber en totalité la radiation, pareillement obscure, qui sort du verre noir. C'est précisément le contraire pour les cha^leurs émergentes des mêmes lames sous l'action du rayonnement du platine Incandescent ; car alors nous voyons i*alon transmettre quelques traces de la chaleur qui sort de la lame opaque de verre noir, et intercepter complétetuent la chaleur qui sort de la lame , pareillement opa- {ne , de sel gemme enfumé.

La seconde lame de sélénite exposée aux radiations obscures du sel enfumé et du verre noir donne 20 et 13

dans le pFemier tableau , ef 11 et 28 dans le dernier; c'est-à-dire , qae la plus grande transmission de cette plaque se produit , tantôt, sous Taction du . rayonnement sortant du verre noir , et . tantôt sous racticm . du ray(mnement sortant du sel enfumé.

. n résulte de ces dernières considérations, d'abord, que pnisque les rayons qui sortent du sel gemme enfumé sont transmis par les mêmes milieux , en quantités altemâtiyement plus grandes et plus petites que les rayons émer^ gents du mica- noir et du verre noir, ces deux flux calorifiques ne présentent aucun caractère d où Ton puisse déduire qu ils appartiennent i des classes essentiellem^it distinctes. Le sel gemme enfumé agit donc comme tout antre plaque diathermique à surfaces polies , et ne fait qu'isoler , par une force absoribimte propre au voile de noir de fumée qui recouvre une de ses surfaces, certaines espèces de rayons obscurs.

Mais la conséquence générale résultant de Tensemble des expériences contenues dans ce paragraphe, c'est que tout rayonnement vibré par une source lumineuse contierU diverses espèces de chaleurs obscures; ce qui conGrme complètement les idées que nous avons adoptées sur Torigine de la diathermasie ei de la thermochrôse des milieux opaques et des substances diaphanes incolores. . La démonstration directe de Texistence de plusieurs so^ tes de rayons invisibles de chaleur dans la radiation des sources lumineuses, rapprochée des conclusions relatives a Fintimité des liens qui réunissent ensemble la thermochrôse des milieux incolores et Vaction des couleurs, me semble de nature à lever tous les doutés que Von pourrait encore conserver sur lexactitude de notre théorie.

Il ne re€(te piiifi qu'à déterminer les quantités relatives de rayons visibles, et de rayons invisibles, propres aux flux calorifiques des sources lumineuses.

La constance du rapport de transmission pour toute sorte de chaleur, et l'égalité des propriétés therraochroïques de la radiation incidente et de la radiation émergente, prouvent que le sel gemme limpide et incolore transmet la série entière des éléments lumineux et des éléments obscurs. D'autre part, puisque la thermochrôse des milieux diaphanes incolores dérive de la présence des rayons obscurs , et que Talun , tout aussi limpide que le sel genune , transmet de la chaleur sensiblement privée de toutes les affections thermochroïques propres au rayonnement direct , il s'ensuit que les rayons ^ca^ lorifiques émergents de ce dernier milieu sont formés des seuls éléments lumineux. Nous savons dmlleurs que toutes les espèces de chaleur rayonnante éprouvent sur ki diverses surfaces des milieux diathermiques des ré^ flexions à peu près égales. La chaleur lumineuse sera donc représentée par la transmission de l'alun , et là chaleur obscure, par la différence de transmission entre lalun et le sel .gemme. Mais nous voyons, dans le tableau h que sous l'action du rayonnement de la lampe de Localelli, le sel gemme transmet 0,92 et l'alun 0,09. La radiation de la flamme d'huile contient donc 0,09 de chaleur lumineuse et 0,92 — 0,09=0,83 de chaleur obscure.

En appliquant le même raisonnement aux résultats numériques du tableau III, on trouve que le platine incande- (cent et la flamme d'alcool rayonnent, à travers le même ïouple de lames , de sel gemme et d'alun , 0,02 et 0,0t le chaleur lumineuse, et 0,91 et 0,92 de chaleur obscure.

^bm «MMHft Mi iifMMf qiylkéi4l otkriSfiM. Oa lAliint ik»!

f^tj

(Xuunrtrt M BAf çflf

w ■' . 'li

IIMiilil IfH^ «r Mi |Wt ÂMk aiêoiB fi|foftf0 ki ii|iM iWllii^IlÉhMM èi h hupijiu «ogMiitadl tliM % Iw |MMr k li—i n Aaile^ 49 fois pour le ph- Ik» k i P M i Ai « niiit > ^ 99 bk pour b flamme d'alcool! A ^TMX ^ Hiimn<iMmaiirt n excès en plus dans la Hkwr Jk <CM i|MatilJs» mm NpcMidrioiis que ces yalairs l 4» ik>»> ik k ifliiikiiiM dTvM tàmite mférieure ci | \m i lW M fN* JMMÀs WMT liM qnen moins. En effet, k i>HillilM <lk«ii^ itmM l MM 4us ie rajumemoit de cha- ^ MW^ kMMMM» m A^ Mkdkêe par k différence cn- ||% kl IiMkMMMM tk »l SjMM» et de ralon : noos irnM % |M KUMU fMÉ I % î^t pi iii fM iMie k diakor ^Mlfl il li ^ «lik làmMU^ sdkliMe apputenait à des

nqiMft kràiMii ik AiImt

FdM, clne

se montrent doués des mêmes propriétés de transmission e! d'absorption que possèdent les rayons lumineux. La petite différence que nous avons trouvée dans le para* graphe précédent entre les transmissions calorifiques de la partie incolore et de la partie colorée de notre cristal de roche enfumé , et Tinfériorité de la transmission calorifique des lames opaques, par rapport aux proportions de chaleur obscure calculées dans les deux dernières par ges du paragraphe actuel, semblent même venir à lappui de cette hypothèse»

Ainsi, il pourrait bien. y avoir une certaine, différence entre la quantité d'éléments invisibles qui existent dans le Irayonnement d*une source lumineuse et la quantité déduite de la comparaison des rayons calorifiques transmis par le sel gemme et lalun ; mais cette différence tendrait à augmenter et non pas à diminuer les proportions indiquées tantôt.

La supériorité des éléments invisibles sur les éléments visibles dans les flux calorifiques de nos sources lumineuses étant ainsi établie sur des bases incontestables, nous en concluerons que le règne de la thermochrôse sur les 8td>8tances diaphanes est beaucoup plus étendu que celui des couleurs ordinaires.

Cette conclusion s'accorde admirablement bien avec Vidée fondamentale développée dans le ^ 4 du présent chapitre, savoir: que la limpidité de Veau , du verre et de la plus grande partie des milieux transparents et incolores , n'est qu'un cas de coloration partielle , c'est-à-dire , Tatlion négative d'une classe particulière de couleurs, iùsen- BÎbles à Forgane de la vue, qui se coqiportent, relativement à la série entière des chaleurs lumineuses, comme la ma- La Thermochrôse. 1'^ pjlRTie. 39.

tiire coloPAtite de dsftainâ rerreft fonges sur lé fouge «xIrftDie du spectre solaire, eH qm offrent ainsi un passage entièrement libre aux diverses espèces d*âéments lumineux, tout en absorbant des proportions plus ou mciu grandes des éléments obscurs que renferme le rayonne* ment des flammes et des corps inoandesoenis ; et que c'est aux relations dliomogénéité et d*hétérogénéité existant entre les colorations invisibles de ces diverses espèces d'éléments obscurs et les teintes variées et pareillenieot invisibles des substances dont se compose la classe dei milieux incolores, que Fon doit attribuer les âiormes diï> férepces observées entre les transmissions cidorifiques dei corps limpides et dénués de la moindre tracé de couleur apparente.

Des radiations obseures provenani des corps chauffés au-dessous de V incandescence,

' La première considération à faire sur les rayonnements des sources obscures, c'est qu'ils ne sont pas identiques: cela résulte évidemment des données contenues dans les dernières colonnes des tableatix I et VIL Afin que le lecteur puisse en juger plus aisément par lui-même, je vais les réunir ici dans un seul tableau.

TABLEAU XU.

NOMS

ss substances interposées isseor comnrane 2,6 mill.)

gemme pur » impur » enfumé diaphane » enfumé opaque » idem

D idem

fre cristallisé de Sicile h fluor trés-pur m verdAtre

m vert foncé, veiné, impur )mate acide de potasse l jaune verdâtre ite de soude louche spath adulaire louche veiné Lai de roche e

ize blanche ate de baryte louche le-marine vert bleuâtre

TRANSMISSIONS CALORIFIQUES

en centièmes de la radiation incidente

»OUI| LA SOURCB

fi

Excepté les deox prêmière0 lames dont Fégalité detraosndssioD est due à l'absence de thmnochrôse dn sel geia- Ine» toutes les substances inscrites dans ce tableau tranp

ismettent les rayonnements dès deux sources calorifiqasi

ien proportions différentes. -

n y a même plusieurs cas dans les^els la radiation da la source inférieure , c*est-&-dir^ la radiation de la sourei de plus basse température , est totalement int<»rc(q^ j pendant que Fautre passe encore en quantité sensible | travers le corps , ce qui distingue alors les deux rayoof ttements d' une manière on ne peut plus décisive , sanji que Ton puisse pourtant en déduire aucune . conséquenoé sur leurs différences dapiùudê àfianeMr les obslaeb^ wierposés. Car, les plaques enfumées de sel gemme so» traversées en plus grande proportion par 1^ chaleur raymif nante de la source à 100 degrés , que par la radiatimi talorifique de la source à 400 degrés. î

Maintaiant il est clair que les différences observées pourf raient provenir de ce que chacune des deux radiations se compose d une qualité particulière de chaleur ; ou bien de ce que les diverses espèces élémentaires , qui entrent dans la composition de Tun de ces flux caloriiiques dit i fèrent , en qualité et en quantité , des diverses espèces élémentaires qui concourent à la formation de Tautre. Il faut donc décider, avant tout, si les radiations sont sim* pies ou composées.

Les tableaux suivants contiennent les proportions de chaleur que fournissent les deux rayonnements, libres oa émergents de diverses substances diathermiques, en traversant une même série de lames douées de différentes thermochrôses.

^809 — TABLEAU Xm

NOMS S sabslaoces interposées

su D «

TRANSMISSIONS D» LA SOURCE à 400<»

(eo centièmes de la qaantité incidente)

POna LE mAVONNBMBNT

ifre

tb flnor

a blanc

Um

a noir

Um

«ite

lem

Eem

tal de roche

tem

enfumé

:e noir

em

-e blaoc

direct

émergent

do soofre

épaiss.

do spath

fldor

épaiss.

dn sel gemme enfamé

da mica

épaiss.

~SfO^

TABLEAU XIY

NOMS

des sabstanees

ioterposées

Soofre Spith floor Miea blanc

id9m Miea Dotr

idem Sélénite

idem

idem Crislal de roche

idem Sel enfamé Verre noir

idem Verre blanc

TEAMS1IISSI0II8 DE LA toORGB à 100*

(en centièmes de la qoanUté incidente)

9ovm u KATonnunnT

direct

émergtot

da soufre épaiss* 7,286

9a spath

floer

épaiss.

do sel gemme enfamé.

li,2

do mica épaiss.

Remarquons d'abord (jue les rësultafo Contenus dans ces tableaux rendent de plus en plus manifeste la qua» lité différente des flux calorifiques rayonnes par les sources à 400 et à 100 degrés.

Nous YoyonS) en effet , le rayonnement de la première source acquérir, par rapport aux quinze lames de la série soumise à Texpérience , une plus grande transmissibilité après sa sortie du soufre , du spath fluor et du mica y et devenir moins trausmissible par ces mêmes lames lorsqu'il sort du sel gemme enfumé. Une variation analogue de trajasmissibilité se montre aussi dans les chaleurs émergentes qui proviennent du rayonnement de la source à 100 degrés; mais, d'un côté l'augmentation surpasse celle de la source à 400 degrés , et de l'autre la diminution manque complètement. Il s'ensuit que les quantités de chaleur transmises par les mêmes lames présentent, à l'égard des deux sources, une marche ascendante ou descendante , selon que les rayonnements sont explorés immédiatement ou après leur sortie des diverses lames indiquées, dans les tableaux; car les transmissions de la source à 100 degrés sont généralement inférieures aux transmissions de la soiu*ce à 400 degrés pour les radiations directes, et supérieures pour, les radiations transmises. L'opposition la plus remarquable a lieu dans le cas du sel gemme enfumé , puisqu alors les quantités relatives à la radiation transmise sont supérieures à celles de la radiation directe pour la source à 100 degrés, et inférieures pour la source à 400 degrés.

Si l'on veut maintenant se rappeller ce qui a été dit tantôt, afin de montrer que l'hypothèse d'une seule espèce de chaleur pour les rayonnements obscurs des souiv

ces lumineuses ne saurait se soutenir , on n*iéprouva:*a aii' cune difficulté à interpréter le sens dès données expéri' mentales contenues dans nos tableaux.

En effet, supposons que les différences des nombres que renferme la colonne des transmissions directes pro* viennent d une seule espèce de chaleur traversant en pro^ portions plus ou moins grandes les quinze lames de la série: il en ressortira aussitôt la conséquence d'une égalité parfaite de tous les nombres inscrits sur la même ligne transversale de chaque tableau.

Or, ces nombres ne sont guère égaux , et présentent au contraire de très-grandes variations. Donc les radia** tiens des sources à 400 et à 100 degrés contiennent plusieurs espèces de chaleurs , et leurs thermochroses sont complexes comme celles des sources lumineuses.

Si Ton ne prenait en considération que lés seuls résul* tats des deux derniers tableaux , les différences observées s'expliqueraient fort bien par de simples changements de proportion entre les mêmes éléments calorifiques. Mais puisque le tableau I , d'où nous avons exti:Ait en grande partie le tableau XII , montre que certains corps sont adiathermiques pour le rayonnement de la source à 100 degrés, tout en se laissant encore traverser par des quantités notables du rayonnement de la source à 400 degrés, il faut bien admettre que les espèces, transmises par ces corps sous laction de la dernière source, manquent dans les radiations de la première, et que, par conséquent, le phénomène dérive, non seulement d'une variation d'intensité , mais aussi d'une variation de qualité dans les espèces élémentaires qui constituent les deux flux rayonnants.

Des conclusions analogues s'appliquent aux sources su* périenres ; car l'ensemble des observations nous apprend que la quantité des milieux solides et liquides susceptibles do transmettre la chaleur est la plus grande possible pour le rayonnement de la flamme , un peu moindre poar le rayonnement du platine incandescent, et encore moindre poor celui du cuivre chauffé au-dessous de Fincandescence.

Ainsi , tes radiations calorifiques de nos sources sont toutes hétérogènes , eest^à^dire composées de plusieurs sortes de rayons élémentaires ; mais le nombre des espê* ces prières à chacune de ces radiations augmente avec la tempértUure de la source.

n faut bien se garder de confondre la dernière partie de cette propocition avec le principe erroné de Delaroche sur la transmissibilité croissante de la chaleur rayonnée par les sources â mesure que la température augmente ; car un rayonnement peut être plus riche qu'un autre en variétés élémentaires , et Contenir toutefois une moindre proportion des espèces transmissibles par telle ou telle substance ; de manière que Tinfériorité de température nentraîne pas nécessairement une infériorité de transmission pour toute sorte de milieu. C'est ainsi que les radiations des sources obscures passent à travers le sel gemme enfumé en plus grande proportion que les radiations des sources lumineuses.

De toute manière , on comprendra maintenant pourquoi la proportion de chaleur transmise par le même corps subit ordinairement une augmentation lorsqu'on approche de l'incandescence, et pourquoi plusieurs substances ne sont perméables qu'aux rayonnements des sources La Thermoghrôse. V^ partie. 40