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Or s'il est vrai, comme uous le supposons , que les différences de transmission des autres corps proviennent d'une force absorbante intérieure, il faudra que toutes les lames diathermiques donnent des réflexions sensiblement égales à 7,7, quelle que soit leur composition. Nous allons voir par quel heureux concours de circonstances on parvient à démontrer expérimentalement la vérité de cette proposition, et n établir ainsi sur des bases inébranlables la théorie relative à l’absorption intérieure.

On trouvera dans les tableaux ci-après les résultats de plusieurs séries d’expériences que j’ai faites avec le plus grand soin sur les variations d’épaisseur et de transmission calorifique de cinq substances parfaitement homogènes, dont trois solides et deux liquides. -Les épaisseurs des couches minces ont été mesurées au sphéromètre , les valeurs des transmissions déduites d’un grand nombre d'observations, et les relations entre ces deux éléments représentées par des formules qui fournissent les données de l’observation et tous les points intermédiaires. Ces expériences furent entreprises d’après l’invitation d’une commission de l 'Institut de France , composée de MM. Arago , Biol , et Poisson. Les formules appartiennent à M. Biot ; elles sont insérées dans le 14"" volume des Mémoires de f Académie des Sciences de Paris ( dernière série ) où chacun pourra les consulter ; je ne les rupporte pas ici, parce qu'elles résultent d'un enchaînement d’idées trop différent de l’ordre adopté dans cet ouvrage , pour que leur développement n’eùt pas l'inconvénient de porter quelque confusion dans l’esprit du lecteur, ce que nous devons soigneusement éviter.

Cependant, connue uous nous privons ainsi volontaire'

mont de leur secours , et que les épaisseurs dos lames , quoiqu’approehant beaucoup d’une série exprimée en nombres entiers ou en parties aliquotes du millimètre , n’alteignaienl jamais exactement ces mesures à cause de la difficulté des réductions mécaniques, il fallait avoir recours aux méthodes d'interpolation ou à la construction graphique, pour obtenir les valeurs des transmissions correspondantes aux épaisseurs millimétriques précises. J’ai préféré le second moyen, qui a l'avantage de montrer immédiatement à l’œil les petites erreurs dos observations, tout en fournissant la correction nécessaire avec un degré de précision suffisant pour ce genre de. recherches; mais il m'a semblé convenable de rapporter d’abord les données expérimentales : les réductions géométriques viennent après.

Je ne décrirai point la méthode employée pour les corps solides, car elle ne diffère en rien de celle qui a été précédemment exposée. Mais les données relatives aux liquides exigent quelques explications.

Comme les transmissions calorifiques de ces milieux n’ont pu être observées qu’à travers deux plaques diaphanes , il fallait voir d’abord si l’intervention des verres minces dont ces plaques étaient composées, influait sur la quantité de chaleur transmise, et , dans le cas affirmatif, mesurer la valeur de cette influence. A l’égard de l’huile de colza , la solution du problème était fort simple , puisqu’il suffisait de substituer des lames de sel gemme aux lames do verre , et observer les différences ; c’est aussi ce que l’on a fait , et l’expérience a démontré qu’au-delà de trois millimètres on obtenait exactement les mêmes transmissions dans les deux cas; de manière que, pour toutes les couches plus épaisses que trois millimè-

très, on a pu se servir des lames de verre. Au-dessous de cette limite, la substitution du sel au verre ayant donné lieu à une petite augmentation, on a observé les transmissions à travers des lames de la première substance.

Quant à l’eau , des expériences préliminaires avaient établi que sa faible transmission calorifique ne souffrait aucune altération appréciable lorsqu’on y dissolvait des corps, qui, étant à l'état solide, donnent des transmissions énormément différentes; ainsi nous savons, par exemple, que, pour des épaisseurs de deux à trois millimètres, le sel gemme transmet neuf fois plus que l’alun sous l’action du rayonnement le plus transmissible par cette dernière substance , qui est celui de la flamme ; et cependant l'eau saturée de sel ou d’alun , étant soumise à la radiation de notre lampe , donne des transmissions sensiblement égales , comme on peut le voir à la fin du tableau II (*).

Cela posé, on devine aisément le procédé que 1’ on a employé pour voir si les verres de nos récipients altéraient la quantité de chaleur transmise par l’eau. Au lieu d'eau pure on a pris de l’eau saturée de sel gemme. Alors la substitution du sel au verre a pu être opérée sans craindre que le liquide détruisît les plaques de son récipient pendant l’expérience. Mais quelque mince que fût la couche liquide , il n’y eut, entre les quantités de chaleur transmises par le système de l’eau pure et du verre , et par le système de la solution saline et du sel gemme, aucune différence appréciable; on en déduisit que toutes les expériences relatives à la transmission de l'eau pou-

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vaient s’accomplir avec les lames de verre mince sans au* cune crainte que leur action absorbante altérât les résultats.

Il est presque superflu de faire remarquer que ces faits démontrent une diathermasie beaucoup plus faible dans l’eau que dans le verre. Je dirai cependant qu 'une couche d eau d un seul millimètre d épaisseur suffit pour intercepter complètement la chaleur des corps chaujfés audessous de l'incandescence (16).

Quoique la transcalescence de l'huile de colza soit supérieure à celle de l’eau, elle est toutefois inférieure à la diathermasie du verre , notamment pour les sources à basse température, qui fournissent des transmissions trop faibles pour être mesurées avec le degré convenable de précision. Voilà pourquoi on a dû supprimer , pour les liquides , les expériences relatives à la troisième source.

Au reste les diathermasies des diverses couches d’eau ou d'huile de colza , relativement aux radiations de la lampe Locutelli et du platine incandescent, ainsi que les diathermasies du verre et du cristal de roche limpide et enfumé pour le rayonnement de ce3 mêmes sources calorifiques et du cuivre chauffé à 400 degrés , sont indiquées numériquement dans les tableaux ci-après.

(16) On verra par les tableaui suivants qu'un millimètre d'eau ne transmet que 4 parties sur 100 de la radiation du platine incandescent.

Ces deux faits suffisent pour montrer l'absurdité des théories qui font dépendre de la chaleur ravonnée à travers leau lo phénomène de la caléfaction do co liquide sur les surfaces incaudcscentes, cl la formation de la glace nu fond des rivières.

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