EAU

distillée

Lampe

de

Locaiclli

Platine

incande-

scent

Cuivre

Lampe

de

Locatelli

Platine

incande-

scent

Lampe

de

Locatelli

Platine

incande-

scent

chcs liquides , et les ordonnées les quantités de chaleur transmises.

Suivons la marche île lu chaleur dans V intérieur de ces diverses substances, eu nous appuyant pour cela sur les données rectifiées du tableau IV. Les rayonnements subissent d’abord une grande absorption , et décroissent rapidement dans les premières couches du milieu ; puis l'absorption diminue, et les rayons ne souffrent plus que des pertes très-faibles. Ainsi, dans le verre, la radiation de la lampe Locatelli perd 77,5-73,3 , c’est-à-dire 4,2 en passant d’un demi-millimètre à un millimètre ; mais, arrivée à 7 millimètres, elle ne diminue plus que de 60— 59, 2 ou 0,8 en parcourant un intervalle double, de manière que la perte du rayonnement pour un demi-millimètre de verre correspond alors à 0,4. Dans le cristal de roche , les pertes du rayonnement aux mêmes profondeurs du milieu sont 1,8 et 0,1; et il est facile de voir quelles décroissent encore plus rapidement dans l’huile de colza et dans l’eau. Or, ces pertes, déjà si petites entre 7 et 8 millimètres , le deviendront encore davantage à une plus grande profondeur, et atteindront alors une valeur tout à fait inappréciable à nos moyens Ihcrmoscopiques.

Qu'arrivera-t-il maintenant si , après avoir mesuré la transmission d’une plaque fort épaisse de verre , de cristal de roche, ou de tout autre masse bien homogène d’un milieu thermochroïquc quelconque , on en détache une lame très-mince , et si l’on mesure de nouveau la transmission à travers l’ensemble des deux lames ? La transmission diminuera nécessairement, à cause de la réflexion qui aura lieu sur les doux nouvelles surfaces produites dans l’acte de la séparation; mais puisque l’absorption de la chaleur qui a déjà traversé toute l'étendue antérieure du milieu est insensible dans la petite lame détachée ,

si l'on rapporte la transmission de celle-ci à l’intensité du rayonnement émergent de la grosse plaque on aura , par une simple soustraction entre la quantité de chaleur incidente et la quantité de chaleur émergente la valeur des deux réflexions. Or, nous étions arrivés tantôt à cette conséquence, que si les différences de transmission observées entre les corps diathermiques dérivent réellement des forces absorbantes intérieures ( comme les valeurs des transmissions, rapidement croissantes dans les lames de toute nature à mesure que l'épaisseur diminue, nous avait induits à l’admettre ), il faut que tous ces corps réduits en lames polies transmettent 92,3 et réfléchissent 7,7 sur 100 rayons de chaleur incidente; précisément comme cela arrive sur les lames de sel gemme. Nous voilà donc en mesure de vérifier l'exactitude de notre déduction.

Pour y parvenir de la manière la plus simple possible, coupons d’abord sur la substance qu’il s’agit de soumettre aux expériences une lame fort mince. Après avoir bien poli ses deux faces et celle de la grosse plaque qui l'a fournie, faisons passer le rayonnement calorifique à travers cette dernière plaque ; approchons davantage la source afin de donner aui rayons émergents une intensité aussi grande que celle des radiations arrivant librement sur la pile thermoscopique dans les expériences ordinaires de transmission. Si notre supposition est vraie, la lame mince interposée sur le trajet du rayonnement, qui sort de la grosse plaque de même qualité, devra se comporter comme une lame de sel gemme ; c’està-dire, qu’en interposant la lame mince ou une lame de sel, on verra la déviation de 33 degrés que possède l’index du rhéomètre diminuer dans les deux cas de la même La TirERMocnRÔsK. 1” partie. 27

quantité; de manière qu'en calculant la transmission J a» près la chute de l’index, la lame mince donnera 92,3 de chaleur transmise, et 7, 7 de chaleur réfléchie. Maintenant Bi on effectue l'expérience, on trouve que les choses se passent réellement ainsi, et cela pour toute sorte de substances diathermiques et pour toute sorte de rayons transmissibles en quantité suffisante par la grosse lame antérieuce. Il n’ est pas du tout nécessaire que celle-ci soit d'une épaisseur énorme ; deux à trois centimètres suffisent pour le verre, le cristal de roche, l’eau, l'alun, et presque toutes les substances lhermochroïqucs incolores.

Les nombres que l’on obtient ainsi pour la transmission de la lame mince diffèrent bien quelque peu de 92,3 ; mais les différences sont très-petites , à peine arrivent-elles à quelques centièmes de l'incidence , et ne peuvent provenir que du différent degré de poli dont les corps sont susceptibles ou d’une petite variation dans le pouvoir réflecteur des milieux diathcrmiqnes, variation qui dépend, comme nous le verrons plus tard, de l’index de réfraction de chaque milieu (17).

(17) On parvient sa même résultat , c’eat-A-dire que l'on retrouve encore A très peu de chose prés pour ta somme des deux réflexions d'nne plaque de verre, de cristal de roche ou de tonte autre substance dialhermiqnc, le nombre 0,077, en comparant la quantité de chaleur transmise par une grosse lame avec celle qui traverse deux , trois, quatre ou un nombre quelconque de lames plus minces , formant ensemble nn système de même épaisseur.

En effet , l'absorption qnc le rayonnement subit pendant la traversée étant parfaitement égale dans les deux cas, la différence que l'on observera entre les quantités de chaleur n, A, transmises par les deux systèmes proviendra uniquement du plus grand nombre do réflexions subies par les rayons qui traversent le groupe composé de plusicnrs lames.

Ainsi, soit par les considérations précédemment «posées sur la limite 92,3 de transmission vers laquelle tendent toutes les substances diathcrmiques à mesure que

pour exprimer algébriquement celle différence , et per mile te rapport — de la transminion multiple à la trantmisiion timplt , on peut donc faire abstraction de la lhermochrôse du milieu . cl raisonner comme si les lames «îlaictu formées d'une substance aihetmochrolque.

Faisons la quantité de chaleur Incidente égale é l'unité, et représentons par r, r’, les, réfletions A la première et à la seconde surface de la lame isolée, ou de la prcmièro lame du système multiple. La chaleur qui pénètre dans le milieu sera 1— r ; sa réflexion à la seconda surrace ( 1— r ) r' , et par conséquent

( i — r ) — ( 1— r ) r*= i r — r* + rr' = { 1 — r ) ( t— r’ ) représentera la chaleur émergente.

Celte quantité deviendra évidemment

( 1— r ) { 1— r’ ) — ( 1— r ) ( 1— r' ) r en pénétrant dans l'intérieur de la seconde lame du groupe multiple : elle souffrira une perle égale à

( 1— r ) ( 1— r* ) r’ — ( 1— r ) ( L— r’ ) rr* en arrivant é la surface postérieure ; et n’aura plus qu’une intensité représentée par

( 1— r* ) rr*=( 1— r ) ( 1 — r’ ) ( 1— r— r’+rr' ) = ( 1 — r ) * (1— f ) * «n sortant de la seconde lame.

On trouvera par le même raisonnement qn’à la sortie de la troisième lame le rayonnement sera réduit i (i — r ) 3 { 1 — r*) J ; et ainsi de suite: en sotte que si le groupe multiple contient un nombre n de lames, l'intensité de la radiation émergente de ce groupe sera.

Et comme la chaleur qui sort de la lame unique est ( 1— -r) ( 1— r*} en aura évidemment

pour l'expression générale du rapport observé^; et par suita

l'épaisseur diminue, soit par le fait de la valeur commune 7,7 qu’atteint la réllexion de toute sorte de chaleur transmise aux deux surfaces de chaque lame , nous arrivons

l'équation

d'où l'on tirera , an moyen des tables de logarithmes , la râleur de ( 1 — r) ( 1 — r’ ) évaluée en nombres, c'est-i-dire la valeur numérique de l’intensité des rayons émergents de la grosse lame dans le cas où le milieu n’eût exercé aucune absorption. La chaleur perdue dans l'acte des deux réflexions sera donc 1— ( 1— r) ( l—r*)

Ce moyen d'obtenir la réflexion d'une plaque thermochrolque indépendamment de l’absorption, plus ou moins intense, que le rayonnement subit dans son intérieur, est évidemment susceptible d'un degré d'exactitude supérieur i celui que l'on peut prétendre de la méthode décrite ci-dessus. Car, la quantité cherchée y est déduite de la moyenne d’un nombre illimité de réflexions , et complètement indépendante de l’absorption du milieu ; tandis que dans la méthode du texte , cette quantité résulte de la mesure directe des deux réflexions , et se trouve indispensablement affectée par l'absorption , très petite il est vrai , de la lame mince placée derrière la lame épaisse.

Donnons maintenant quelques applications. Une plaque de verre de 8 mm ,159 et six plaques de la même substauce, formant ensemble une épaisseur de 8 nira ,274, furent successivement soumises au rayonnement de la lampe l.ocatelli: la première transmit 23.33, les aunes réunies dans un seul système 15,11. Ici l'éiualion générale (1— r) n * ( 1— »")n-« = i

devient donc

qui étant résolue donne

d'où.

Une plaqua de cristal de roche de 8 mm ,122 et six plaques ayant

à la conséquence que les pertes si différentes que subissent les rayonnements des diverses sources en traversant un milieu thermochroïque donné, ou le rayonnement d’une seule source en passant au travers des différents milieux thermochroïqués, ne proviennent pas d'une absorption ou dispersion superficielle , mais d’une véritable force absorbante intérieure, répandue dans toute la masse du milieu.

Cette force est en quelque sorte comparable à une espèce de crible qui retient certains rayons de chaleur , tout en laissant passer librement les autres. Voilà pourquoi elle opère avec une énergie dépendante de la nature de la source rayonnante, et pourquoi son action est d’autant plus intense qu’on s'approche davantage de la surensemble 8 mm ,604 d'épaisseur fournirent les transmissions 37, 73 et 18,13 ; d'où l'équation

(1 r) s <l-r')5 = gij

da laquelle on tire

( 1— r ) ( 1— r’ ) = 0,018 et

Les sommes respectives des deux réflexions d'une lame de verra et d'une lame de cristal de roche une fois connues, on obtiendra la valeur de la réflexion que lo rayonnement éprouve, à la surface de ces corps , par la résolution de l'équation mentionnée dans la note précédente.

Dans le chapitre de la réfraction simple, on verra comment de* expériences analognes k celles que nous venons de décrire, comparées aux réflexions que la lumière subit en pénétrant les substances diaphanes selon la direction de la normale fournissent en mémo temps un moyen très-précis de déterminer les indices de réfraction des rayons de chaleur , et l’une des preuves les plus convaincantes de la parfaite identité des deux agents qui produisent les phénomènes lumineux et calorifiques.

face d'entrée ; car les premières couches du milieu sont évidemment celles qui entrent d'abord en activité et exécutent pour ainsi dire celte espèce de triage entre les éléments du flux calorifique transmis.

Or , ces phénomènes d’absorption et de transmission fournis par les milieux thonnochroïqucs, et notamment par toutes les substances diaphanes et incolores, le sel gemme excepté, sont exactement semblables aux phénomènes de transmission et d'absorption que présentent les milieu x colorés par rapport à la lumière. Cette analogie complète , qui constitue l’un des faits les plus importants pour la théorie du rayonnement calorifiquo , peut être mise dans toute son évidence par des observations extrêmement simples.

Supposons que l'on regarde, au travers d’un verre coloré, des flammes de diverses couleurs ; elles paraîtront plus ou moins vives , selon la ressemblance de leurs teintes avec la couleur du verre. Si cette couleur est pure et que la flamme ne vibre aucun rayon de mémo teinte, alors la vision sera totalement interceptée , comme cela arrive en effet pour certains verres rouges en présence de certaines lumières vertes. N’a-t-on pas ici des apparences lumineuses tout à fait pareilles aux transmissions et aux interceptions calorifiques de nos lames de verre, de sélénite, d’acide citrique, d’alun, et autres substances incolores et thermochroïques exposées à nos quatre sources de chaleur ?

On connaît l'expérience des deux lames de verre en contact par une de leurs arêtes verticales , et formant entre elles un angle très-aigu , plongées ainsi disposées dans l'eau ou l’alcool coloré en rouge , afin de montrer

— 2lS> —

la courbe hyperbolique que forme le liquide soulevé eu vertu des forces capillaires. Éloignons de notre pensée et la nature de cette courbe et les actions moléculaires dont elle dérive, et fixons uniquement notre attention sur la couleur que le liquide soulevé entre les deux lames affecte à différentes distances de l’arête de contact.

Commençons par l'ouverture de l'angle où la couche est plus épaisse.

D'abord la teinte se montre semblable à celle du liquide dans le réservoir , et égale à elle-même pendant un espace assez considérable ; arrivé à une petite distance de l’arête on voit le liquide pâlir tout à coup, et devenir parfaitement incolore près de la ligne de contact des deux lames. Donc la quantité de lumière transmise par une petite tranche verticale de liquide, parallèle à l’arête de contact, et perpendiculaire au plan qui partage l’angle en deux parties égales, varie très-peu tant que la distance entre les deux verres es! assez considérable. À une certaine limite d'épaisseur, la transmission lumineuse s’accroît rapidement , puisque la tranche liquide laisse alors passer, non seulement les rayons rouges, mais la lumière de toute couleur.

Ces deux faits nous représentent nos transmissions calorifiques , faibles et peu différentes pour les couches épaisees, abondantes mais différant d’une quantité notable pour les couches très-minces de chacun de nos milieux thermochroïques.

Enfin l’égalité de teinte que l’on observe entre deux tranches éloignées de l’arête de contact, malgré leurs épaisseurs différentes , prouve que l'absorption lumineuse devient sensiblement nulle , lorsque la lumière a prcala-

blement traversé une étendue considérable du milieu coloré : voilà le fait analogue à notre expérience de la lame mince placée derrière la plaque épaisse de la même substance.

Il est clair qu'iei , comme dans le cas de la chaleur transmise par les milieux incolores , l’intensité de la force absorbante dépend de la qualité des rayons incidents, et quelle agit avec beaucoup plus d’activité près de la surface d’entrée, qu'à une certaine profondeur; ce qui justifie complètement la comparaison d’une sorte de triage lumineux, accompli dans les premières couches des milieux colorés avec le triage calorifique, accompli par les substances diaphanes privées de toute espèce de coloration.

Transmissions successives

Les nombreux détails, contenus dans les deux derniers paragraphes, prouvent clairement qu’il existe dans l’intérieur des milieux les plus limpides et les plus incolores, tels que le cristal de roche, le verre, l’eau, et l’alun, une force absorbante qui opère sur les rayons de chaleur comme le font les couleurs à l'égard des rayons de lumière. L’existence d’une telle force n'a pas été supposée d’après les règles d’une analogie plus ou moins hasardée ; mais elle résulte nécessairement de la parfaite ressemblance, je dirai presque de l'identité, de ses effets avec les actions lumineuses des milieux colorés. Cependant si on pouvait encore éprouver quelques difficultés à l’admettre, tous les doutes se dissiperont en présence des faits suivants.

Parmi les diverses espèces de verres verls répandues dans le commerce on en trouve une douée d’une teinte bleuâtre , qui est complètement imperméable au rayon rouge. Que Ton se procure une de ces lames » et une série de verres bleus * indigo, violets, orangés, jaunes, et rouges , plus une plaque bien pure d'alun, ou une couche d'eau comprise entre deux lames de verre. Alors ayant disposé l’un dos verres colorés contre l’ouverture de l’écran on le fera traverser par U radiation de la lampe qu’il faudra rapprocher beaucoup de l’écran, afin d’obtenir une action bien prononcée de 20 ou 30 degrés* par exemple* sur le rhéomètre; puis on interposera la lame d’alun sur le passage des rayons émergents: l'index descendra vers le zéro, et s’arrêtera sur un certain arc, que nous supposerons de 8 ou 10 degrés. Maintenant changeons la lame colorée, éloignons ou rapprochons la lampe pour maintenir toujours l’index du rhéomètre à 20 ou 30 degrés en vertu de la chaleur transmise; interposons ensuite, comme tantôt, notre lame d'alun. Si le verre substitué au premier appartient à la série des lames bleu, indigo, violet jaune , orangé ou rouge , on verra l’index du rhéomètre 8e fixer encore à 8 ou 10 degrés environ, comme tantôt; mais si c’est le verre vert précédemment défini, non seulement l’aiguille indicatrice de l’instrument ne s’arrêtera pas à 8 ou 10 degrés, mais elle ne se soutiendra plus nulle part, et descendra jusqu’au zéro du cadran ; en sorte que la lame de verre vert et celle d'alun, qui étaient séparément perméables aux rayons de chaleur, forment par leur réu* nion un système adiathermique , c’est-à-dire un système imperméable à la chaleur rayonnante. Il est presqu’inu» lile d'ajouter que l’ordre de succession des lames n’a au* La TniîRMOcnaôsH . 1" partir. 28

cune influenoe sur lo phéndmèno , de manière qu’en plaçant l'alun devant le verre vert, ou 1e verre vert devant l'alun, on arrête toujours, dans l’acte de l’accouplement de nos deux lames, le passage de la chaleur rayonnante. On obtient encore le même effet en substituant l'eau n l'alun , ou bien en plaçant l’un de ces deux corps derrière une lame opaque de mica noir ou de verre noir, substances qui malgré leur opacité transmettent , comme nous l’avons vu dans le premier paragraphe du présent chapitre, une quantité considérable des radiations calorifiques obscures contenues dans le rayonnement des corps incandescents. Ici , comme dans le cas du verre vert , on voit donc dés substances parfaitement limpides , et perméables n une certaine proportion du flux calorifique soumis à l’expérience, intercepter les rayons provenant du même flux de chaleur, lorsque ces rayons sont préalablement transmis par un autre corps.

Cela bien entendu, prenons un verre d’un rouge pur , ne se laissant traverser que par la lumière de cette couleur , appliquons-le successivement derrière chacune des lames colorées de notre série et regardons la lampe à travers ces combinaisons binaires. La flamme nous paraîtra plus ou moins vive selon la qualité de la lame accouplée , mais toujours rouge , parce que le verre postérieur ne trasmetlant que la lumière de celte teinte, ne nous permet de voir les objets à travers qu’en vertu des rayons rouges qui passent toujours en quantité plus ou moins grande par la lame antérieure. Arrivé à l’accouplement du verre vert, on sera d’abord extrêmement surpris de ne pas apercevoir la moindre trace de lumière. La flamme regardée à travers les lames séparées don-

naît deux images vives et brillantes , l'une verte, l'autre rouge, et ces mêmes corps diaphanes réunis forment un corps opaque ! . . . . Mais avec un peu de réflexion on comprend do suite que cela devait être ainsi, puisque la lame antérieure ne transmet point de lumière rouge, et que, de tous les autres rayons colorés qui la traversent, aucun no peut passer par la lame postérieure.

Un phénomène tout à fait analogue se produit , lorsqu'on combine le verre jaune de chrome avec une couche d’ammonio-suUate do cuivre renfermée dans un récipient plat de verre incolore ; car le verre teint en jaune par le chromate de plomb transmet bien, avec le jaune, d’autres rayons colorés, mais il intercepte le bleu qui est Punique teinte transmise par la solution d'ammonio-sulfate de cuivre. En effet l’image d'une bougie allumée, qui paraît fortement colorée en bleu à travers la solution de cuivre et fortement colorée en jaune à travers le verre de chrome , mais très-vive et très-brillante dans les deux cas, disparaît complètement lorsqu’on la regarde à travers les deux corps superposés, malgré l’impureté de la coloration du verre jaune.

L’opacité, résultant de l’ensemble de deux milieux colorés, se reproduit enfin dans toute sa simplicité, lorsqu’on accouple le verre rouge et la couche d’ammonio-sulfate de cuivre. Je dis, dans sa plus grande simplicité , parce qu’ici les deux teintes sont pures et ne livrent passage à aucune autre lumière qu a celle de la couleur du milieu; en sorte que les rayons sortant du bleu ne peuvent traverser le rouge , ou vice versa. Si, dans toutes ces expériences, on substituait à l'un des milieux colorés, de l’eau , du verre, ou un cristal limpide sans aucune trace de couleur , pourrait-on jamais

produire l'opacité par la juxtaposition des deux corps? La question est presque puérile. Ainsi l'opacité, ou interception complète, tient essentiellement à la coloration de l'un et de l autre milieu dont se compose le couple présenté au rayonnement lumineux . Or, cette interception complète, due à la réunion des deux milieux séparément perméables, nous l'obtenons à l’égard des radiations calorifiques moyennaut des corps parfaitement incolores tels que l’eau et l’alun. Donc ces corps , sans couleur apparente, sont colorés relativement à la chaleur rayonnante. L’argument n'admet aun cunc réplique.

Nous voilà donc autorisés à considérer la thermochrôse, non seulement comme une propriété analogue à la coloration proprement dite , mais comme une véritable coloration invisible des corps par rapport aux rayons calorifiques.

Il est évident, d'autre part, que la conclusion s'appliqua aussi bien à l’agent qu'aux milieux traversés par lui. Que, par conséquent, nous devons accepter comme parfaitement juste la supposition qui nous a été suggérée par les premières expériences de transmission, savoir: que les divers flux de chaleur rayonnante et la presque totalité des milieux incolores sont affectés de colorations calorifiques , et que les premiers se composent de plusieurs sortes de rayons colorés, inégalement transmissibles par les diverses substances, à cause de la différence des teintes de chaleur propres à chaque milieu dia thermique.

Ainsi, lorsqu'un rayonnement calorifique pénètre l’un do ces milieux , ce n’est pas une fraction de sa valeur totale qui s’éteii\t si rapidement en traversant les premières couches, comme on le croyait du temps de Delaroche , mais certains rayons donnés, dont la thermochrôse ne concorde pas avec celle du milieu,

11 est clair que nous n' entendons point parler ici des milieux qui agissent uniformément sur toute sorte de rayons calorifiques, ainsi que le font, à 1 egard de la lumière, les corps transparents rembrunis, les substances diaphanes louches ou impures, et même les milieux qui sont parfaitement limpides lorsqu'on les emploie sous une certaine épaisseur. Car cette action uniforme existe pour la chaleur rayonnante, aussi bien que pour la lumière ; la différence invariable de transmission, entre les lames 1 et 4 du tableau l,cn offre une preuve indubitable et ajoute ainsi un nouveau trait de ressemblance entre la lumière et l’agent qui forme l'objet de nos études.

Je ferai encore une observation. Dans les comparaisons des thermochrôses propres aux rayonnements soumis à l'expérience, il faut bien distinguer l' hétérogénéité relative de l’ hétérogénéité absolue.

La première est une différence de couleur entre deux ou plusieurs rayonnements; la seconde, une coexistence de diverses couleurs dans le même rayonnement.

Des considérations tout à fait analogues s’appliquent aux thermochrôses des milieux. Leurs hétérogénéités doivent ètre considérées sous deux aspects fort distincts, savoir : la différence de couleur de l’un à l'autre milieu, et la variété plus ou moins grande des teintes élémentaires qui concourent à la formation de la thermochrôse de chaque milieu.

La diversité de qualité, ou de couleur thermique , se rend manifeste , entre deux rayonnements, par la variation de transmission que la même lame éprouve sous leur influence successive, et entre deux milieux, par le changement survenu dans le rapport de leurs transmissions respectives, lorsqu’on passe de l’une à l’autre source de chaleur. L’hétéro-

généité des espèces qui composent un ilux calorifique résulte des différences de rapport que les chaleurs émergentes de divers milieux donnent en traversant successivement la meme lame; et la variété des teintes élémentaires , qui forment la thermochrôse d'un milieu, est mise en évidence par les différences de rapport que la même lame fournit relativement aux chaleurs émergentes du milieu exploré soumis à l'action successive de divers rayonnements.

On comprendra encore mieux ces principes généraux en discutant les données recueillies dans les tableaux précédents , et celles des expériences que nous allons décrira tout à l’heure.

L’inspection des résultats consignés dans les tableaux I, III, IV et V montra que f échelle de trancalescençe des milieux diathermiques subit des changeraements tellement considérables en passant do l’une à l’autre radiation calorifique que , non seulement les valeurs des rapports de transmission sont altérés, mais renversés quelquefois; de manière qu'un corps moins transcalescent qu’un autre, pour le rayonnement d'une certaine source, le devient davantage sous l’action d’une source différente. Or , il résulte de toutes ces variations quo les thermochrôses des milieux diffèrent entre elles aussi bien que les thermochrôses des radiations incidentes.

Et, d’abord, on conviendra sans peine que si deux sources calorifiques donnaient les mêmes éléments , dans les mêmes proportions , les quantités de chaleur transmises par la même lame, exposée successivement à ces deux radiations , devraient être égales entre elles. S'il y a une différence , elle proviendra donc de ce que les deux radiations contiennent des éléments divers , ou bien de eo

que les mêmes éléments ne s’y trouvent pas dans les mémos proportions. Or, cette différence ne saurait évidemment se montrer sans l'emploi d'un milieu thermochroïquc. Mais comment connaît-on la thcrmochrôsc des milieux ? Par la proportion differente de chaleur qu'ils transmettent sous l'action des divers rayonnements. Ainsi, lorsqu'un corps, successivement exposé aux radiations de deux sources, donne des transmissions différentes , il prouve en même temps, et sa propre nature lhermoc/irdiquc , et la diversité de lhermochrôse entre les rayonnements explorés.

Supposons maintenant deux milieux qui donnent des transmissions différentes sous l’action d'un certain rayonnement calorifique. Il est dair que ce seul fait ne prouvera nullement leur différence de lhermochrôse, car le phénomène pourrait bien être produit par un simple effet de diathermasie , comme on le voit à l'égard de la lumière sur deux verres de même couleur, dont l'un est plus foncé que l’autre. Mais alors le rapport de transmission se conserverait invariablement le même sous toute sorte de rayonnements ; et l'on vient de voir que cela n’a presque jamais lieu. D'où la conséquence que les thermochrôses des milieux varient, aussi bien que celles des radiations incidentes.

Les rayonnements ou les milieux doués de la même lhermochrôse doivent donc éprouver , d’après ce que nous venons de dire , les mêmes vicissitudes , et fournir toujours des transmissions parfaitement égales. Ilâtons-nous d'ajouter toutefois, que si un changement de transmission prouve une différence de qualité à l’égard des milieux ou des rayons qui les traversent , il faut bien se garder de croire que la proposition inverse a lieu nécessaire-

mcnl , cl qu'une différence de qualité exige toujours une Variation dans la quantité de chaleur transmise. Car il pourrait arriver qu’une radiation calorifique produisît la même transmission sur deux corps doués de thermocil roses différentes, ou qu'un corps fournît la même transmission sous l’action de deux rayonnements composés deléments divers calorifiques.

En effet, nos instruments thermoscopiques ne jouissent pas de cette précieuse faculté, que possèdent les organes de l'ouïe et de la vue, de distinguer, en même temps, et la présence et les modifications de l’agent qu'ils perfcoi* vent. Nous jugeons simultanément de la force * du ton , du timbre et de la coexistence des sons qui viennent frapper nos oreilles ; de la teinte , de la vivacité et de la pureté des couleurs qui s’étalent à nos yeux. Nos tliermoscopes sont sourds et aveugles à toutes les qualités spécifiques de la chaleur rayonnante ; ils donnent bien la somme de diverses radiations incidentes , mais ils confondent ensemble les rayons doués de toute espèce de tliertnochrôses; et, c'est à force de raisonnements et d’artifices, que nous devons remonter de ces effets complexes aux causes qui les produisent.

L'application de ces réflexions au cas qui nous occupe est de la plus grande simplicité. Supposons qu' un rayonnement donné contienne une ou plusieurs espèces a de rayons transmissibles par le milieu A , une ou plusieurs espèces 6 de rayons transmissibles par le milieu B , et une quantité x d’autres rayons arrêtés , absorbés , par l’un et l’autre milieu. Si a est égal à b , on comprend de suite que nos deux milieux transmettront la même quantité de chaleur, tout en possédant de3 thermocbrôses différentes.

Imaginons maintenant un second rayonnement calorifique, qui, au lieu des rayons x susceptibles d'absorption, en contienne une proportion différente , y par exemple ; et qui renferme d’ailleurs la même quantité a des éléments transmissibles par A. Il est évident que, malgré celte différence de constitution des deux radiations, le milieu A, mis d’abord en présence du premier rayonnement , représenté par a- j-j? , ensuite en présence du second rayonnement égal à a-\-y donnera exactement la même transmission ; en sorte que nos deux flux de chaleur , doués de thermochrôses différentes , passeront toutefois eu quantités égales par un même milieu thermochroïque.

Retenons donc que la transmission égale de deux milieux , exposés à la même radiation calorifique , n'est pas suffisante pour démontrer l'identité de leurs thermochràses , et que f identité thermochroique de deux radiations ne résulte pas non plus nécessairement de légalité de leurs transmissions par le même milieu.

C'est avec de semblables réserves que nous examinerons les résultats contenus dans le tableau ci-après. Les expériences qui ont servi à les établir sont tout à fait analogues à celles rapportées ci-dessus afin de prouver l’existence de la thermochrôse dans l’eau et dans l’alun. Après avoir mesuré les transmissions d’une série de lames de diverses substances par rapport aux rayons directs de la lampe Locatelli, on a répété l’opération relativement aux radiations de la même source de chaleur transmises par les cinq substances suivantes: sel gemme, alun, sélénite, bi-chrômate de potasse pt verre noir opaque. Les quantités de chaleur qui servaient de point de comparaison étaient sensiblement constantes, et produisaient, par un rapprochement La Thkrmociiuose. l r * partie. 29

convenable de la source à la lame, des dévations à peu près égales sur le gnlvanomèlrc en parvenant sur la pile thcrmoscopique, après avoir traversé l’une des cinq lames placées en tête du tableau. Chacune de ces déviations, ou plus exactement, chacune des intensités ou forces calorifiques correspondantes , est représentée par 100. Il est presque superflu d’ajouter que les différentes actions galvanométriques développées par les six flux rayonnants tirés de la même source de chaleur , lorsque ces flux traversaient les diverses lames de la série , ont été pareillement réduites en intensités calorifiques, toutes les fois quelles surpassaient la limite où les forces cessent d’étre proportionnelles aux positions angulaires de l'index magnétique.

Les radiations émergentes des cinq lames peuvent être en quelque sorte comparées aux diverses sources calorifiques mentionnées dans les tableaux précédents; car si le rayonnement est ici invariable , les lames qui le transmettent absorbent des qualités et des quantités si différentes de ses rayons élémentaires, que les radiations transmises possèdent des compositions tout à fait distinctes, et comparables, jusqu’à un certain point , aux constitutions diverses des rayonnements vibrés par les corps plus ou moins échauffés.