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Pour faciliter la discussion des résultats, prenons d'abord le cas le plus simple , qui est celui du rayonne» ment sortant de l'alun. Nous savons, en effet, que l'alun absorbe tous ou presque tous les rayons de chaleur obscure, et transmet les seuls éléments de la chaleur lumineuse ; voilà pourquoi dans les expériences précédemment exécutées sur l’alun , les lames parfaitement incolores, exposées à la radiation émergente de ce milieu, donnèrent la même transmission calorifique , et les lames complètement opaques une interception totale. Cependant, si l’on compare les quantités de chaleur transmises par nos verres colorés avec les degrés de rembrunissement que leur communiquent les teintes plus ou moins foncées de ccs verres, ou, si l'on aime mieux , avec leurs degrés de transparence , on ne verra pas d’abord sans quelque surprise que ces corps , dont la diaphanéité occupe une place intermédiaire entre l’opacité et la transparence complète des milieux incolores , ne suivent pas du tout la loi qui semblait découler si naturellement de nos expériences sur la qualité du llux calorifique émergent de l'alun , et que les lames les plus diaphanes ne se laissent pas toujours traverser par la plus forte proportion de chaleur ; ou bien , que les verres les plus sombres ne sont pas toujours ceux qui donnent la moindre transmission calorifique. Les différences s’élèvent dans certains cas à une proportion énorme: on voit, en effet , la cinquième et la sixième lame, qui portent la désignation clair , transmettre de 23 à 76 fois moins de chaleur que la seconde et la troisième , qui sont accompagnées de l'indication irès-Joncê. Que devient donc notre théorie relative à la disparition des phénomènes de la thermochrôse dans le cas où le flux calo-

rifique des corps incandescents est privé de scs radiations obscures?

Notre théorie reste intacte en présence de ces nouveaux faits; elle en est même si peu ébranlée i|ii’elle va nous expliquer la cause de celte contradiction apparente, et nous montrer que les différences entre la diaphanéilé et la transcalesceuce des verres colorés, sous l'action de la seule chaleur lumineuse , sont des conséquences directes du principe qui lui sert de base. Pour s’en convaincre, il faut avoir recours aux expériences bien connues sur la distribution de la chaleur dans le spectre solaire, où les couleurs se suivent , comme chacun sait , dans l'ordre suivant : violet, indigo, bleu, vert, jaune, orangé, rouge.

Rappelons d'abord que, pour déterminer les véritables températures des rayons colorés qui composent le spectre, il est indispensable d'opérer à sept ou huit mètres de distance (comme le faisait Newton dans ses belles expériences sur la lumière) lorsqu’on se sert de thermomètres ordinaires; ou bien qu’il Tant employer des corps thermoscopiques n'ayant qn'nn millimètre de largeur, cl un prisme ou une tranche prismatique, cinq à six fois plus large seulement, lorsqu’on mesure les températures des rayons à la distance d’un mètre. Ces conditions sont absolument nécessaires, si l'on veut avoir les éléments de la lumière solaire suffisamment purs et séparés, et obtenir ninsi leurs véritables rapports de température ; autrement les chaleurs propres d’une partie des éléments lumineux se trouvent altérées par le mélange des rayons calorifiques obscurs, que W. llerschel observa le premier au-dessous de la limite rouge (*).

(*' Bibliothèque Cnh-ersellt de Genève, janvier 18ti.

Ces principes posés, voici comment la chaleur est distri’ huéo entre les couleurs prismatiques.

La température, à peine appréciable à l'extrémité violette , augmente graduellement, mais lentement , sur l'indigo et le bleu , où elle est encore très-faible. Passé le bleu , la chaleur devient un peu plus vive que dans les couleurs précédentes ; sur le jaune, l’orange et le rouge, elle augmente considérablement , et atteint sa plus haute valeur à l’extrémité de celle dernière couleur. La différence do température entre les radiations violettes, indigo, bleues, vertes d’un côté, cl les radiations jaunes, orangées, rouges de l’autre, est tellement grande, que le premier groupe de rayons peut être considéré comme froid par rapport au second. Au-delà du rouge, jusqu a une certaine distance de cette limite, la température devient encore plus élevée, en vertu des radiations obscures auxquelles on faisait tantôt allusion. Mais ici il s agit delà seule partie visible du spectre , et parmi les diverses couleurs qui la composent, le rouge extrême est incontestablement doué de la plus haute température, quel que soit le milieu incolore dont est formé le prisme, au moyen duquel on décompose le rayon solaire.

On croyait encore dernièrement , d'après les expériences de quelques physiciens , que les spectres formés avec certaines substances avaient le maximum de température dans l’orangé ou le jaune ; mais celte opinion ne saurait plus se soutenir aujourd'hui que l’on est parvenu à démontrer, par de nouvelles recherches, que ce transport du maximum dans l'intérieur des couleurs s’observe seulement sur les spectres impurs , formés par un mélan-

ge des éléments visibles et invisibles «le la radiation solaire (*).

Si l’on remarque, maintenant, que le jaune est la couleur la plus lumineuse du spectre , que non seulement le violet, l’indigo , le bleu et le vert , doués d’une chaleur plus faible, mais aussi l'orangé, lui sont inférieurs en clarté, et que cependant cette dernière couleur commence à surpasser la température du jaune , surtout en approchant du rouge , où elle est justement moins claire ; que le rouge , déjà plus sombre que l’orangé et le jaune à sa partie supérieure , devient tellement foncé vers la limite du spectre qu'il échappe complètement à la vue de l’observateur , lorsqu’on ne le regarde pas à travers un verre bleu de cobalt , qui absorbe une grande partie des autres couleurs et imprime une teinte sombre aux corps environnants; et que toutefois les rayons rouges placés à l extrémité du spectre , malgré celte faiblesse excessive d intensité lumineuse , sont ceux qui possèdent la température la plus élevée; si l’on considère attentivement tout cela , on ne tardera pas à se convaincre, que la différence entre la diaphanéité et la dialhermasie des verres colorés pour le rayonnement qui sort de l’alun , au lieu de former une objection contre 1’uniformité d'action exercée par ces verres sur la chaleur et la lumière du flux rayonnant, débarrassé de ses éléments obscurs , constitue au contraire une nouvelle preuve de l’identité des deux agents.

En effet, admettons que les lames foncées se laissent traverser par une forte proportion d’éléments chauds et peu tu-

(*) Voyez te ca/uer du journal cité , page 207.

minoux , et que les lames claires soient imperméables à ces éléments , et perméables aux seuls rayons lumineux doués d'une faible température , et nous concevrons de suite comment les premières lames surpasseront les secondes dans la quantité de chaleur transmise , tout en leur étant inférieures du côté de la transmission lumineuse. Maintenant ceci n'est pas une hypothèse , mais un fait parfaitement démontré par l’expérience.

Excepté une seule espèce , tous les verres de couleur transmettent en même temps plusieurs sortes de lumière. Or, si l'on regarde le spectre solaire à travers nos lames colorées, on voit les lames, dont la transmission lumineuse est faible et la transmission calorifique intense, livrer passage aux couleurs les plus chaudes., tandis que ces couleurs à températures élevées sont interceptées par les verres doués d’une faible transmission calorifique et d’une grande diaphanéité. Ainsi, la lame violette du numéro 2, que je conserve encore dans ma collection , absorbe la partie centrale du spectre , qui est la plus lumineuso , mais clic transmet tout le rouge avec l’indigo et le bleu. Les numéros » et 6 , au contraire , interceptent complètement le rouge, l’orangé, et presque tout le jaune, et ils tranmcllent le vert et le bleu avec quelques traces de jaune. Enfin les lames, qui donnent des transmissions calorifiques intermédiaires , exercent aussi des actions intermédiaires entre les actions des éléments lumineux les plus chauds du spectre, et celles des cléments qui sont froids comparativement «à leur force lumineuse.

Tout se passe doue comme l’exigent les rapports calorifiques des diverses teintes transmises par nos verres colorés.

Si l’on demandait pourquoi ces rapports no sont pas proportionnels à l'élément lumineux , nous répondrions que cette question sort de notre but.

En effet, nous avions d’abord annoncé que les différences entre la transmission calorifique et la transmission lumineuse étaient produites par les rayons invisibles de chaleur, qui abondent jusque dans le rayonnement des sources les plus lumineuses.

De là , la conséquence que ces phénomènes devaient disparaître en expérimentant sur des rayons de lumière sensiblement privés de chaleur obscure; et c’est aussi ce que nous avons vu s’effectuer à l’égard des milieux incolores limpides ou noirs opaques , exposés à la radiation émergente de l'alun.

Cependant les milieux colorés, soumis à cette même radiation , étaient venus ébranler notre confiance dans les preuves acquises, en transmettant des quantités de chaleur qui ne présentaient aucun rapport avec leurs degrés de transparence, et nous nous étions demandé si ce manque de proportionnalité n’était pas contraire à nos idées sur l’origine de la thcrmochrôse et sur l’identité des radiations lumineuses et calorifiques.

Rappelant alors les Expériences relatives à la distribution de la chaleur dans le spectre solaire , il a été facile de nous convaincre que les couleurs ne possédaient pas des températures proportionnelles à leur intensité lumineuse; que, par conséquent, il n’était point extraordinaire de voir que les transcalescences de nos verres colorés, relativement aux rayons lumineux séparés des rayons obscurs, ne concordaient point avec leurs degrés de transparence.

Pour résoudre la question proposée, il ne s'agissait donc

pas d'étudier la cause do co défaut de proportionnalité , qui tient aux rapports existant entro la physiologie de l'oeil et les propriétés particulières des diverses espèces de rayons capables d'exciter la sensation de la lumière , mais de vérifier si , indépendamment de l'intensité lumineuse des rayons transmis, les lames qui donnaient la plus grande quantité de chaleur étaient réellement celles qui se laissaient traverser par les couleurs les plus chaudes 1 , et c’est précisément ce que nous venons de constater.

Toutes les conditions du problème se trouvent donc satisfaites.

La difficulté plus on moins grande de concevoir , indépendamment do toute hypothèse sur la nature intime de la radiation, la cause du manque de proportionnalité entre l'énergie calorifique des rayons visibles et l'intensité de la sensation lumineuse que ces rayons exercent sur l’organe de la vue , ne saurait rendre notre thèse incomplète (21).

(21) Dans on mémoire lo A l'Académie des Sciences de Naples , te 2 février 1812, et imprimé dans plusieurs recueils scion liGques, j’ai dit comment on pourrait expliquer la différence qui existe entre les intensités calorilique et lumineuse des rayons visibles, en admettant la théorie des ondulations et le principe du mouvement vibratoire que tes fibrilles élémentaires de ta rétine, sollicitées par une force analogue d la 'hésonnsnce , prendraient sous l’action des rayons qui leur parviennent à travers les humeurs et enveloppes de l’ oeil. Cette force ne leur permettrait pai de vibrer avec une énergie proportionnelle à V intensité des diverses ondulations gui composent le groupe des radiations visibles , mais elles oscilleraient avec une intensité plus ou moins grande, suivant l'analogie gui existe entre la nature du mouvement vibratoire dont elles sont susceptibles, et la période ondulatoire du rayon lumineux.

C’est ainsi que la résonnance fait vibrer tes cordes ou les mem-

Portons maintenant nos regards sur la cinquième colonne du tabléau IV. Qu’y voyons-nous? Un flux calorifique , émergent d’un corps opaque transmis en quan-

brancs tendues avec une énergie plus ou moins prononcée, selon les rapports harmoniques existant entre leur état de tension et la longueur des ondes sonores incidentes.

La tension des fibrilles ou molécules nerveuses de la rétine favoriserait les mouvements de consonnance avec les vibrations éthérées, depuis le violet jusqu'au jaune, et contrarierait ensuite de plus ep plus les oseillstiuDs que tendrait à lui imprimer le reste du spectre; de telle manière que la moindre action se trouverait à l’ extrémité rouge , qui est pourtant la plus intense de toutes les radiations du chaleur visible.

Quant aux ravous obscurs elûmiques et calorifiques placés au-delà du violet et en deçà du rouge, les expériences de MM. Brùeke et Knoblaucb semblent avoir prouvé que leur invisibilité dérive réellement , comme le croyaient W. Hcrschcl cl Ampère , de l’absorption totale que ces rayons subissent par l’action des membranes et des humeurs de l'oeil ; eu sorte qu’il u’y aurait daus ce cas aucune impression sur 1’ organe de la vue, parce que les radiations seraient interceptées avant de parvenir sur la rétine. D'ailleurs, l'inaptitude à la vision du petit nombre de rayons obscurs, qui échapperaient -aux forces absorbantes des milieux traversés, pourrait être expliquée par un désaccord complet entre leurs périodes d' oscillation , et les mouvements vibratoires dont les fibrilles élémentaires de la rétine sont susceptibles.

Ne serait-ce pas à la différence d’aptitude vibratoire de ces fibrilles nerveuses sous l'action des diverses espèces de chaleur perceptibles pour nous , qu'il faudrait attribuer l’impossibilité de comparer entre elles les intensités relatives de deux couleurs différentes?

Je terminerai cette note par quelques mots de réplique à la censure d' une expression dont je me suis servi, dans le mémoire que je viens de citer, pour expliquer coiumcut la lumière s'engeudre d'après le système des ondulations.

Le savant rédacteur du Héperloire d' oplijue moderne dit ( page

La Tiie rmociirqse. l" - partie. 33

titc plus grande par la lame de verre incolore que par les lames colorées.

Les matières colorantes agissent donc sur le Jlux de

840), que c'en tant doute par mégarde que j'ai attribué l’origine de la lumière aux oscillations des atomes pesants, puisque la cause du rayonnement lumineux dérive du mouvement de l'éther interposé entre les atomes des corps , et ne réside point dans les oscillations des molécules pondérables elles-mêmes , ce qui lui parait vraiment incroyable.

Il est possible, que l'éther interposé dans les interstices moléculaires devienne lumineux par un mécanisme analogue à celui qui rend sonore l’air contenu dans les Instruments à vent. Mais comment l’cquilibre de ce fluide peut-il être troublé , et son mouvement vibratoire initié , sans le concours des molécules du corps? Voilé toute la question. Or il me semble évident qu'elle ne saurait recevoir , sous celte forme , aucune solution satisfaisante , et qu'il faut, de toute nécessité , avoir recours h la matière pondérable pour se rendre compte de la cause qui met l'éther en mouvement.

Fn edet, toutes les données que la science fournit sur la constitution des corps tendent A nous les représenter comme composés de molécules ou atomes maintenus à distance par des forces attractives cl répulsives dépendantes de la chaleur et des affinités chimiques. Si ces forces viennent à varier , comme cela arrive indubitablement dans tous les phénomènes accompagnés d'un développement calorifique ou lumineux , les atomes pondérables passeront nécessairement de l'une A l’autre position d'équilibre par une série d’oscillations, et l'éther, qui environne le corps et pénètre dans tous les interstices moléculaires , se mettra aussitôt en vibration. L'origine du mouvement de l’éther devient ainsi une conséquence Immédiate de l’état d'agitation soulevé dans l'intérieur des corps par les forces calorifiques cl chimiqurs.

Ht d'ailleurs , les partisans du système des ondulations ne conviennent-ils pas , ne sont-ils pas forcés de convenir , que la sensation de la lumière provient d’un ébranlement des particules qui constituent le nerf optique , ébranlement qui tirerait son origine de l'agitation imprimée h la rétine par le mouvement vibratoire de

chaleur obscure transmis par le verre noir. Il y a un seul cas dans lequel la coloration semble n'exercer aucune influence bien appréciable : c’est la lame du numéro 6 ,

l'éther? Or, quelque minces que soient les fibrilles élémentaires de la rétine, leur ténuité eitréme ne peut certainement pas les soustraire à la loi de la pesanteur. Maintenant, puisqu'on admet que le mouvement se transmet de l'éther aui atomes pondérables pour concevoir la perception de la lumière, comment peut-on désigner par l’expression de vraiment incroyable la proposition inverse , mais parfaitement analogue quant au principe physique, qoe les molécules pondérables impriment aux molécules élhérées le mouvement producteur de la radiation lumineuse ?

Ajoutons enfin que, Bi les atomes des corps attirent et condensent autour d'eux une certaine quantité d'éther, comme le pensent plusieurs géomètres , ces atmosphères éthérées suivront nécessairement les atomes pondérables dans leurs excursions autour des positions d'équilibre et initieront, si l'on vent, par une action de l'éther sur l’éther, les mouvements vibratoires dont la propagation à travers ce milieu constitue le rayonnement de la lumière. Cependant ta cause première des vibrations élhérées résidera toujours daos le mouvement des molécules de matière pondérable oscillant autour de leurs positions d'équilibre.

Mais tout le monde doit admettre , il me semble, dit M. Moigno , que les molécules pondérables, en vibrant, donnent naissance aux phénomènes du son et non de la lumière.

Ici je crois vraiment que l'ingénieux auteur de tant d'ouvrages allies et si justement estimés da public studieux, n’a peut-être pas assex réfléchi, qu’entre les molécules et les parties sensibles des corps, il y a un abîme. Le son dérive, sans aucun doute, du mouvement vibratoire des corps graves. Mais de ce que les parties de la matière pesante appréciables à nos sens produisent des vibrations sonores,

■ I ne s’ensuit pas que les vibrations do scs atomes ne puissent ébranlcr l’éther , et donner lieu aux phénomènes lumineux , sans exciter les phénomènes acoustiques ; au contraire , tout noos dit que ces lourdes oscillations de masses dues à la subdivision des corps en un certain nombre de parties vibrantes et propagées dans

qui donne la mémo transmission que le verre incolore. La matière verte, répandue dans cette lame , interceptant tout à fait , comme on l’a dit ci-dessus , l'orangé et le rouge du spectre solaire , possède donc la singulière propriété de transmettre tous les rayons obscurs émergents du terre noir opagtie.

Cette propriété n’a rien d 'étonnant pour nous, après ce que nous venons de remarquer à l’égard des absorptions et transmissions si bizarres exercées par les verres colorés , et notamment par le verre violet , sur la série des couleurs prismatiques. N’avons-nous pas vu celle dernière espèce de verre transmettre les rayons indigo et bleus, qui sont les couleurs supérieures ou plus réfrangibles , absorber les couleurs moyennes , vert , jaune et orangé , puis transmettre de nouveau le rouge inférieur ou la couleur moins réfrangible du spectre? De même le verre vert , qui laisse passer le vert avec une partie des couleurs adjacentes, absorbe l’orangé et le rouge moins réfrangibles que lui, et transmet de nouveau certaines espèces de radiations ohscures encore moins réfrangibles. Les deux premières parties do cette proposition résultent de la simple inspection des couleurs prismatiques à travers le verre vert; quant à la dernière, elle se prouve moyennant un thermoscopo placé au-delà de l’extrémité inférieure du spectre transmis par la meme espèce de verre.

1rs millenx pondérables , n'ont rien de commun avec la prodigieuse rapidité des otcillatiom moléculaires , qui eiigent pour se transmettre le secours d uo milieu excessivement rare et éminemment clattiquo , dont les Hutdcs pesants les plus subtils ne sauraient nous offrir qu'une image grossière.

Ainsi , en rapportant la transmission de la chaleur obscure par le verre vert , à la transmission lumineuse du verre violet , nous y trouvons une analogie parfaite. Mais n’y a-t-il pas ici encore plus que de l’analogie ?

La matière verte absorbe l'orangé et le rouge, et transmet le groupe de radiations obscures dont nous venons de parler. Si ces radiations affectaient la vue, elles auraient sans aucun doute une couleur particulière , et celui qui regarderait à travers notre lame verte recevrait une impression composée, résultant du mélange de cette nouvelle couleur avec la teinte actuellement visible de la lame. C’est ainsi que le rouge transmis par la lame violette se mêlant à l’indigo et au bleu, qui traversent oetle même lame, donne la sensation du violet. Les rayons obscurs, qui traversent ~ notre verre vert, jouent donc exactement lo même rôle que les rayons rouges dans le verre violet. Or, si dans certains milieux colorés un groupe de rayons calorifiques peut se substituer à un groupe de rayons lumineux, ne. semble-t-il pas évident que la thermochrôsc et la coloration proprement dite ne sont qu'une seule et mèmè chose?

Les transmissions, sensiblement égales du verre blanc et du verre vert pour la chaleur émergente du verre noir opaque, nous ramènent naturellement nu résultat tout à fait analogue que nous avons obtenu en expérimentant sur le cristal de roche limpide et enfumé. Cette espèce minérale, s’étant montrée également perméable an rayonnement de la ilamme , lorsqu’elle était colorée en brun ou formée de cristal parfaitement incolore, nous en avons conclu qu’elle transmettait une forte proportion de chaleur obscure , et que la teinte brune , que possèdent naturellement les

pièces de quartz enfumé, agissait sur celte chaleur obscure , comme le font certaines matières douées d'une couleur tranchante à l'égard de la lumière. On voit maintenant que l une et l'autre de ces deux argumentations sont indirectement , mais complètement appuyées par la nullité d'action de la teinte verte du verre vert sur les rayons obscurs émergents dn verre noir. A cela il faut ajouter qu’ici , comme dans le cas du verre vert, la coloration apparente du milieu changerait si les radiadiatious obscures transmises pouvaient agir sur l'organo de la vue ; et l’on verrait alors une couleur fortement prononcée remplacer la teinte brune des parties enfumées du cristal de roche.

Mais ce qu'il importe surtout d observer, par rapport à ces radiations obscures totalement transmissibles , pendant que les autres sont toujours plus ou moins interceptées , c'est (picllcs présentent un phénomène de thernwehnise parfaitement identique avec le phénomène de coloration qu'offrent , dans des circonstances analoffues , les radiations lumineuses. On comprend que je veux parler de la transmission totale qu’ une partie déterminée des couleurs prismatiques éprouve par l’action de certains milieux colorés ; car , de même que notre verre vert n'oppose pas le moindre obstacle au passage des rayons de chaleur obscure émergents dn verro noir , de même les verres rouges, dune grande pureté, se laissent traverser par certaines radiations rouges du spectre solaire en aussi grande abondance que s'ils étaient complètement incolores.

Ces diverses considérations sur l’action calorifique et lumineuse des milieux colorés acquièrent un nouveau dc-

grc do lucidité, lorsqu'on réfléchit , qu’en dernière analyse , la thermochrôse des milieux incolores et la diathermasie des milieux opaques se comportent elles-mêmes comme de véritables matières colorantes , exerçant leurs actions électives tantôt sur l’une , tantôt sur l’autre, tantôt sur l’ensemble des deux radiations ; car , si certaines matières colorantes transmettent complètement une couleur prismatique, et d’autres une des espèces rayonnantes invisibles ; si certaines couleurs éteignent quelques espèces de lumière et transmettent parfois deux groupes distincts de rayons lumineux et parfois un groupe de rayons lumineux et un groupe de rayons obscurs ; d’un côté , la thermochrôse des milieux incolores intercepte certains rayons obscurs et transmet le reste avec tous les rayons lumineux , de l’autre, la diathermasie des milieux opaques transmet un groupe de rayons obscurs et intercepte le groupe restant de cette espèce de rayons et le groupe entier des rayons lumineux.

C'est dans cet admirable enchaînement des phénomènes de transmission que présentent les milieux diathermiques et les milieux diaphanes incolores et colorés, à l'égard des espèces lumineuses et obscures, c’est dans la parfaite similitude et les substitutions réciproques des forces d'où dérivent la coloration visible et la coloration invisible des corps, que l’on retrouve, à mon avis, l’une des plus belles preuves de l'identité de la lumière et de la chaleur rayonnante. I)e semblables rapports d’intimité entre les deux transparences et les deux colorations seraient tout à fait inconcevables, si la radiation calorifique différait essentiellement de la radiation lumineuse.

Pour terminer notre étude sur le tableau relatif aux

verres colorés, il ne nous resterait plus maintenant qu'à examiner les résultats fournis par les radiations émergentes du sel gemme et de la sélénite. Riais une discussion approfondie à cet égard serait inutile. En effet, nous savons qu’outre les radiations lumineuses, la sélénite transmet un certain nombre de rayons obscurs; on doit donc s’attendre à trouver dans la transmission de cette substance, des propriétés analogues à celles des flux calorifiques émergents de l’alun et du verre noir opaque; et, quant au sel gemme cl à sa nullité d'action sur les proportions de chaleur transmise par une série de lames quelconques, il est bien connu qu’elle résulte de ses propriétés athermochroïques.

Nous ferons cependant une observation générale sur les matières colorantes, qui étant fondues et incorporées avec la pâte incolore du verre, forment les milieux colorés employés dans nos expériences.

Tous les verres colorés soumis aux radiations émergentes de nos cinq plaques transmettent moins de chaleur que le verre blanc, parce que les couleurs employées agissent en général comme forces absorbantes, et sur la chaleur lumineuse et sur la chaleur obscure. La transmission calorifique des rayons lumineux ne répond guère au degré de transparence des lames, parce que les diverses qualités de lumière n’ont pas des températures proportionnelles à leurs forces éclairantes. Quant à la chaleur obscure émergente du verre noir opaque, nous avons vu que toutes les couleurs opéraient sur elle d'une manière à peu près uniforme à l’exception d'une teinte verte particulière , qui leur livrait un passage entièrement libre.

Mais le verre noir ne laisse passer qu’une partie de la chaleur obscure rayonnée par la flamme et absorbe le reste.

Quelle est l’action des matières colorantes sur ces rayons interceptés do chaleur obscure, et sur les chaleurs rayonnantes des corps chauffes au-dessous de l’incandescence?

Pour le savoir il faudrait incorporer nos matières colorantes dans un milieu capable de transmettre les rayons obscurs absorbés par le verre noir , c’est-à-dire , qu’il faudrait les unir intimement avec le sel gemme; or, nous avons déjà observé que la constitution de cette substance ne se prête nullement à recevoir une coloration dans l'intérieur de la masse. H ne serait pas non plus possible d’appliquer à sa surface une couche mince de chaque couleur rendue transparente par la cuisson , comme on le pratique à l’égard d’une certaine classe d’émaux transparents ou de verres colorés, récemment introduits dans le commerce. La solution générale du problème est donc impossible, ainsi que nous l’avions prévu au commencement do ce paragraphe.

Mais il y a une circonstance, toute particulière et toute exceptionnelle , ayant quelque analogie avec cette dernière méthode de colorer le verre , dans laquelle le sel gemme peut recevoir par apposition une couche mince et diathermique de matière colorante ; et l’on va voir que les lames de sel gemme, ainsi préparées, fournissent des résultats très-importants pour la science des radiations calorifiques.

Que l'on se procure un entonnoir en tôle , dont le tuyau ail un à deux centimètres do diamètre , et cinq à six décimètres de longueur ; et, après l’avoir renversé et fixé stablement à un soutien , que l’on mette au-dessous de l’entonnoir , à une certaine distance de son ouverture, une lampe d’Argant sans verre, avec la mèche La TnERMOCURÔSB. 1" partie. 30

allongée outre mesure , afin d'avoir une llamme donnant beaucoup de fumée.

Celle-ci , emportée par lo courant d'air ascendant, entrera dans l’entonnoir , parcourra le tuyau , et sortira par l'extrémité opposée beaucoup plus froide qu elle n’était nu moment de son introduction ; en sorte que , avec un peu d'adresse , on pourra alors la faire déposer uniformément sur la surface des corps les plus sujets à se fendre par l’action de la chaleur, sans y produire le moindre dégât.

Cela posé, qu’on approche du tube fumant une lame polie de sel gemme , et qu’on la fasse couvrir graduellement d’une couche de fumée de plus en plus épaisse , en tenant sans cesse la lame agitée afin que les voiles do matière colorante, qui se déposent successivement, prennent une distribution uniforme sur toutes les parties delà surface.

Si l’on suspend de temps en temps l'opération, pour regarder à travers la lame noircie , on verra d’abord trèsnettement les objets environnants illuminés par la lumière diffuse ; plus tard leurs images disparaîtront, mais on distinguera encore les formes des corps incandescents. Celles-ci s’effaceront à leur tour, et lo soleil se montrera seul à travers la couche de noir de fumée. Au-delà ou n’aura plus que des couches complètement opaques.

Or, en soumettant les laines de sd ainsi préparées aux rayonnements calorifiques, on trouve qu’elles en transmettent dos proportions plus ou moins grandes, selon la qualité de la radiation incidente.

Ces transmissions sont bien immédiates, rayonnantes, et par conséquent l’effet observé ne provient nullement de la chaleur, absorbée par la couche de noir de fumée et

rayonnée ensuile sur lu pile thermoscopique à travers le sel. Ou peut le démontrer, avec lapins grande évidence, par les mêmes procédés que nous avons employés lorsqu’il s’agissait de la transmission du verre noir et d’autres corps opaques. D’abord, en retirant la pile un peu de côté, et en la laissant toujours tournée vers la lame enfumée , que l’on placera perpendiculairement à l’axe de la pile. Ensuite en fixant, entre la pile et la source, les ouvertures de deux écrans métalliques éloignés de un à deux décimètres, et en faisant promener de l’une à l’autre ouverture la lame de sel enfumé.

Dans la première expérience , l’index du rliéomèlre tombe à zéro; ce qui prouve irréfragablcment , comme nous l'avons déjà observé au commencement de ce chapitre , que l’action manifestée lorsque la pile est placée sur l’axe du rayonnement calorifique ne dérive pas de réchauffement du système de sel et de noir de fumée , mais quelle provient en totalité des rayons qui traversent ce système en conservant leur forme rayonnante.

Dans la seconde expérience , l’index rhéomélriquc se maintient exactement sur son angle de déviation , malgré le rapprochement ou l’éloignement de la plaque, confirmant ainsi d'une manière directe la conséquence déduite du fait précédent, relativement à la nullité d'action de la chaleur acquise par le sel enfumé sous l’inllucnce du rayonnement incident.

Le passage immédiat de la chaleur, par les lames enfumées de sel gemme, étant parfaitement constaté par ces expériences préliminaires , nous allons examiner quelques résultats de l’observation.