CHAPITRE II

DES SOURCES CALORIFIQUES, ET DE LÉGALE ABSORPTION QUE LEURS RATONS ÉPROUVENT PAR LACTION DU NOIR DB FUMÉE.

Nécessité «le températures invariables dans les foyers rayonnants. Moyens d'obtenir cette condition pour les divers cas de chaleur obscure ou lumineuse. Le pouvoir émissifdes courants d'air portés à un très-haut degré de chaleur est sensiblement nul. Changements que l'absorption d’un corps éprouve , généralement parlant , sous l’action d’une même quantité de chaleur tirée de différentes sources. Eipériences d’où l’on déduit la constance du pouvoir absorbant du noir de fumée pour toute sorte de rayons calorifiques.

Description de quelques sources constantes de chaleur représentant les principales phases de f échaujfemenl des corps.

Pour étudier les propriétés de la chaleur rayonnante il ne suffit pas de posséder des instruments qui donnent les in- La ThERMOCIIRÔSE. 1” PARTIE. 11

lensités relatives de eel agent , il faut aussi pouvoir reproduire avec facilité les radiations calorifiques de differentes origines, et leur conserver la même énergie pendant toute la durée des expériences.

Déjà nous avons senti la nécessité de celle invariabilité dans les rayonnements , lorsqu’il fallait déterminer les rapports des déviations aux forces pour les indications du thermomultiplicateur : quelques lampes à niveau constant ont alors suffi aux conditions qui nous étaient imposées par la nature du problème.

Maintenant il nous faut aller plus loin , car l’invariabilité de la température doit être obtenue , non seulement dans les lampes , mais aussi dans les diverses sources de chaleur qui donnent les périodes les plus remarquables de réchauffement et de l’incandescence des corps.

A cet effet on île pourrait employer , selon la méthode suivie par nos prédécesseurs , un lingot de fer ou d'autre métal , porté à différents degrés de chaleur par son immersion préalable dans leg charbons ardents, ou autres milieux plus ou moins chauds ; car un tel état de température serait nécessairement transitoire et ne remplirait pas les conditions indispensables à la solution de presque toutes les questions relatives à l’étude des radiations calorifiques.

Mais la facilité d’avoir des flammes sensiblement constantes en volume et en température va nous fournir les moyens nécessaires pour parvenir au but proposé.

Et d’abord, 1 eau maintenue à l’état d’ébullition par une petite lampe communiquant toujours la meme température au récipient qui la contient, ce récipient lancera de tous les points de sa surface extérieure des rayons de chaleur obscure qui proviendront d'une source invariablement fixée à 100

degrés du thermomètre centigrade. Il faudra seulement avoir soin d'augmenter autant que possible l’énergie du rayonne* ment calorifique, en noircissant la surface extérieure du vase à la llammc d’une bougie (7), et de ne pas négliger de placer

(7) I. 'expérience de Leslie , d'où résulte que le noir de fumée est un des corps qui rayonnent la plus grande proportion de chaleur , est connue de tout le monde. Un vase cubique de métal a l'une de ses faces latérales bien décapée et polie ; les trois autres sont couvertes de différentes substances. Si l’on remplit ce vase d’eau chaude , et si l'on observe l'action exercée par ses parois , ainsi préparées, sur an appareil thermoscopique placé à une certaine distance , on voit que les effets plus faibles ont lieu pour les métaux , les plus énergiques pour toutes les substances terreuses et les matières organiques , parmi lesquelles Qgure au premier rang le noir de fumée. • • .

C'est su moyen de la même méthode expérimentale que Leslie et ses partisans déduisirent une proposition qui a longtemps troublé la science , et que l'on trouve encore malheureusement admise dans plusieurs ouvrages spéciaux, très-ealimables d'ailleurs, de physique et de mathématiques appliquées. Comme cette proposition ss rapporterait i une propriété générale des corps rayonnants, et aurait ainsi une très-haute importance, relativement à l'agent qui forme l'objet de nos recherches, et que , d’autre part , je croit eu avoir parfaitement démontré l'erreur, il ne sera pcnt-étrc pas inutile d’exposer ici la série des raisonnements et des faits sur lesquels je ino suis appuyé pour atteindre ce dernier but. Mais voyons d’abord l’expérience et l'argumentation de Leslie.

Si au lieu de couvrir les faces latérales du vase échauffé arco différentes substances, on en laisse deux i l’état naturel, et qu'ensuiut on raye l’une d'eltca avec l'émeri , le burin ou la lime, en conservant à l’antre sou brillant métallique , le cube rempli d'eau chaude et tourné vers l’appareil thermoscopique donne plus de chaleur du côté rayé que du côté poli. Les turfaoes raboteuses rayonneraient donc, d’après le physicien écossais, plus énergiquement que les surfaces lisses et polies.

Bctnarquons d'abord que celle proposition peut être considérée

des écrans métalliques devant la lampe, afin d'intercepter tout rayonnement direct ou réfléchi de cette source de chaleur, et pour ne laisser parvenir sur le corps thermoscopique

*ou s deoi points de vue: lun général comprenant l'ensemble de. substances rayonnantes, l'autre relatif à chacune de ces substances en particulier.

La comparaison des râleurs des divers pouvoirs émi.sifs exclut complètement la première interprétation ; car on trouve plusieurs corps à surfaces rudes et dépolies qui rayonnent moins qu<f d'autres corps parfaitement lisses et unis. Les lames métalliques brutes, par exemple, telles qu'on les retire de la fonte solidifiée dans les moul. s du sable le plus grossier , ou modifiées de manière à présenter des surfaces mates inégales et raboteuses . sont toujours douces d'un pouvoir émissif inférieur de beaucoup à ceux du verre des ciislaul, des vernis, de lV.u cl des liquides eu général, qui! maigre légalité parfaite et le poli de leurs surfaces, rayonnent atec , la plus grande énergie.

Le principe que nous allons discuter doit donc être pris dans le sens qui semble résulier si clairement du fait lui-méme , savoir : qu'un corps donné rsyonne plus de chaleur lorsque sa surface est raboteuse que dans le cas où elle possède un bsut degré de poli.

Cependant an examen pins approfondi démontre que l'expérience de Leslie n'est pas aussi décisive qu'on le dirait au premier abord. Hn effet lorsqu'on raye l'une des parois du cube , lorsqu'on y forme des pointes et des arêtes aiguës, on subdivise le métal et ou facilite par là sou union avec l'oxygène de l'atmosphère. Or , les orydes ayant nn pouvoir émissif beaucoup plus grand que les mé- «aux dont il, tirent leur origine , il serait possible que l'augmentation observée ne proxlnl pas directement des inégalités de la snrface mais d'un léger voile d'oxyde qu'elles provoqueraient sur le métal subdivisé. Pour voir si le, choses se passent réellement ainsi, je répétai l'expérience sur des lames d'argent . d'or et de platine : mais j'obtins encore la même augmentation du pouvoir rayonnant sur la surface rayée.

Ainsi les cITc.» de l'afiiniié chimique ne suffisent point poor rendre raison do phénomène. Il est possible, et même très-probable ,

que les rayons vibres par la paroi du récipient contenant l’eau bouillante ( fig. 9).

Une lame métallique verticale noircie, avec de légers roque des voiles plus ou moins apparents d’oiyde , ou d'air condensé par les surfaces rayées , contribuent, h l’augmentation observée du pouvoir rayonnant dans les lames de plomb, de cuivre, d’étain, de fer et de platine. Mais il faut bien convenir que ces voiles ne sauraient avoir la même part dans le phénomène lorsqu'il s’agit de l’argent et de l'or, qui donnent cependant, entre les pouvoirs rayonnants de leurs surfaces polies et rayées, des différences aussi grandes que le cuivre ou le platine.

Une objection beaucoup plus formidable à l’effet prétendu qne les inégalités de surface eierceraient , par rapport au rayonoemenl calorifique , dérive du petit nombre de substances explorées. L'action des rayures sur le pouvoir émissif , constatée au moyen du cuivre, de l’argent et de quelque autre métal , donnait-elle le droit d’en déduire une proposition générale applicable à tons les corps de la nature? Non sans doute; car il fallait s’assurer d'abord si d'autres matières susceptibles du poli se comportaient comme les métaux. Or si l’on soumet & l’expérience des lames de marbre, de jais , ou d'ivoire, oo ne trouve absolument aucune différence entre les quantités de chaleur rayonnées par ces substances, polies, dépolies, ou sillonnées d'une manière quelconque. Ces recherches peuvent être étendues avec le même succès è des corps doués d’un poli naturel, au fer oligistc , au quartz, h la sélénite , aux pyrites de cuivre et de fer, et autres corps cristallisés , qui se comportant tous comme le jais, l'ivoire ou le marbre.

Il parait donc que les divers degrés de poli ou de rudesse des surfaces n'ont aucune influence sur le pouvoir émissif lorsque la paroi rayonnante est formée de substances non métalliques, -dinar, ce n'est pas en vertu de leur forme que les inégalités de la surface exercent sur les métaux une action tendante à augmenter le rayonnement calorifique.

Mais quelle peut être la cause qui produit l’augmentation de pouvoir rayonnant dans cette dernière classe de corps, lorsque leurs surfaces passent de l’état poli à l’état rabotcui?

bords, courbée à sa partie supérieure, et chauffée à sa surface postérieure par la flamme d’une lampe ù alcool (fi g. 10), nous fournira une autre source de chalour obscure. La prô-

Nous avons déjà remarqué qu'une oxydation plus facile on une plus grande force absorbante des gaz ambiants ne suffisent .point pour expliquer te phénomène ; car l'effet des raynrès serait beaucoup plus marqué sur les métaux les plus oxydables, ou sur les mé taux qui absorbent les gaz avec le maximum d'énergie, ce qui n'est point.

Un ne pourrait pas davantage attribuer l'action plus intense de la lame rayée à quelques particules de fer ou d'émeri que les outils employés laisseraient adhérentes au métal ; puisqu'en opérant avec la pointe d'un diamant oo trouve encore la même augmentation de pouvoir émissif.

La forme , la combinaison chimiqoe et l'adhérence des gaz ou des molécules solides hétérogènes étant écartées , il ne reste plus é chercher la cause da phénomène que dans la variation de densité résultant des opérations nécessaires à mettre les lames dans les conditions exigées par l’expérience.

Les physiciens et les ouvriers savent parfaitement qne, sous le coup du marteau ou la pression du laminoir , les métaux t’icrouiuent, c'cst-à dire qu'ils acquièrent une certaine raideur provenant , selon toute probabilité, d’une espèce de croûte ou enveloppe superficielle plus dense et plus élastiqne que la partie intérieure. Maintenant , lorsqu'un corps dur vient à rayer la surface , Il enlévo quelques parcelles de celte enveloppe , et découvre par conséqneal le métal moins dense placé au-dessous. Les parties de la croûte clle-méme , déchirées par les rayures , se détendent et deviennent plus molles et plus légères vers leurs bords. Admettons , pour un moment, que le pouvoir émissif de chaque corps augmente lorsque sa densité diminue , et nous concevrons aussitôt comment le métal rayonne moins avant qu'après avoir été dépoli.

Celle manière de voir conduit à la conséquence qu'une lame métallique inoxydable douée d'une densité uniforme dans toutes scs parties rayonnera avec la même intensité quel que soit l'état de sa surface.

sencc de la flamme augmente d'abord rapidement la lem|w* rature du mctaL; mais bientôt la quantité de chaleur perdue par le rayonnement et le contact de l’air arrive à compenser

Pour vérifier le fait je fia fondre et jeter de l'or trés-pnr dans de» moules de fer portés à une haute température , qui furent ensuite refroidis très-lentement. Les lames qui résultèrent de cette opération avaient deux millimètres d'épaisseur. Après les avoir bien polies avec une peau de daim humide et du rouge d'Angleterre en poudre impalpable , on souda deux de ces lames sur les parois contiguës du vase de cuivre destiné à recevoir l'eau chaude; puis, on mesura leurs pouvoirs émissifs , qui furent trouvés parfaitement égaux, comme il était facile de Je prévoir, puisque les deux lames étaient composées de la même substance et avaient été exactement soumises aux mêmes opérations. Alors on en raya une au diamant ; on merura le pouvoir émissif de celle surface rayée , et on trouva qu'il n'avait subi aucune altération , comme cela devait être d'après la théorie que nous venons de développer.

Des ‘faits encore plus décisifs, et tout-à-fait inattendus, se manifestèrent sur l'argent pur converti comme l'or en lames fondues et lentement refroidies. Les moules dans lesquels on jeta le. métal étaient en sable fin et beaucoup plus grands que dans le cas de l'or, en sorte que l'on prit en former deux des parois latérales entières du vase cubique; les deux autres furent construites avec de l'argent tiré de la même masse qui avait fourni les laines fondues , mais après avoir été bien travaillé cl forgé, pour ainsi dire, à grands coups de marteau. Ces quatre parois reçurent ensuite un beau poli, moyennant le charbon doux imbibé d'huile. Enfin on raya profondément et régulièrement la surface extérieure dune lame de chaque couple au moyen d'une pointe émoussée de diamant. Les quatre côtés du vase, chauffés par l'eau bouillante et tournés successivement contre l’appareil tbcrmoscopique , fournirent les données suivantes:

polie rayée

f IS£ :

Ainsi pour l’argent écroui

. . iï',7

an marteau la

is."

ir,3

radiation plus énergique

la chaleur acquise par le contact de la flamme , et la lame so maintient à une température invariable.' On peut s’en assurer aisément en explorant le rayonnement de la lame

était, comme à l'ordinaire du côté de ta surface rayée. Mais pour l'argent Tondu le rayonnement de la turface raboteuse te montra monts éxbrgjqce que celui de la turface polie /

Ce curieux résultat , renversant de fond en comble l'ancienne théorie, constitue au contraire un argument favorable b la nouvelle manière d'expliquer le phénomène.

Et d'abord, puisque la lame polie d'argent forgé donne 10 degrés, tandis que la lame polie du même métal fondu fournit 13" ,7. la première rayonne moins que la secondo; et le principe admis tantôt, relativement à la diminution de pouvoir émissif que le même corps subit dans le cas où sa densité augmente, est vrai et prouvé directement par l’expérience. Maintenant, lorsque l’on raye le métal fondu, on exerce une certaine pression sur les parties creusées. Si la matière, est tendre et peu élastique , il peut donc se faire que le fond des sillons devienne plus dense, et diminue par cela même son pouvoir émissif.

Dn autre argument en faveur de notre théorie résulte des diverses, quantités de chaleur rayonoées par les surfaces polies et dépolies du verre trempé et du verre recuit.

Quatre plaques de même grandeur coupées sur une même pièce de verre il miroir , ayant une épaisseur de il millimètres, furent rougies an feu. On en refroidit deux brusquement en les agitant avec rapidité dans l’air ; on abandonna les autres pendant vingt-quatre heures au milieu de cendres brûlantes afin de les laisser refroidir très-lentement, et éviter ainsi la moindre trace de trempe. Alors on raya au diamant une plaque de chaque espèce et l’on réunit les deux couples de manière il former les quatre parois latérales d’un vase , qui fut ensuite rempli d’eau chaude. Les deux lames de verre recuit se montrèrent également rayonnantes; celles de verre trempé donnèrent au contraire 2U°,7 et 28 degrés pour les valeurs relatives de leurs pouvoirs rayonnants; l’action plus intense étant du côté de la surface rayée. On sait que la trempe produit dans le verre une espèce de croûte superficielle plus dense que les parties internes , tandis que le recuit communique la même densité k tontes ses parties; dans

avec le lliermomullipiicaleur placé à une certaine distance ; car alors on voit l’index de l’instrument quitter le zéro et s’en écarter de plus en plus pendant les 8 ou 10 premières

le verre , comme dans les métaux , l'inflaence du dépoli n'est donc sensible qne dans le cas oh les parties intérieures de la masse ne possèdent point les mêmes conditions de densité que les couches rayonnantes situées près de la surface- Concluons que l’opinion admise pendant longtemps it l'égard de l'influence exercée par l'état des surfaces sur le pouvoir émissif des substances solides est tout-i-fait erronée. Un corps inaltérable et doué de la même densité il l'extérieur et h l’intérieur, rayonne vers une direction déterminée de l’espace en donnant la même quantité de chaleur quel que soit sou degré de poli. Lorsque le corps est altérable par le contact de l'air, ou susceptible d'acquérir une densité plus grande à la surface qu'à l’intérieur, le dépoli et les sillons augmentent ordinairement le pouvoir émissif , et quelquefois ils le diminuent, non pas directement par le simple passage de l'une h l'autre forme extérieure, mais par un changement intime que ces modilications apportent dans la nature ou la densité des couches rayonnantes. On a soutenu dernièrement, que tous les corps réduits en poudre possèdent le même pouvoir émissif. Mais d’abord une telle proposition ne saurait avoir, quant k présent , un sens géuéral: 1°, parce que l’argent transformé en poudre aussi One que possible par les moyens chimiques, donne toujours beaucoup moins de chaleur rayonnante que le noir de fumée; 2", parce que les liquides et les substances terreuses ou organiques se montrent toutes douées d’un pouvoir émissif sensiblement égal à celui du noir de’ fumée, quel que soit d'ailleurs leur état d'aggrégation: on doit donc en limiter la portée è un certain nombre de métaux, et alors cette proposition rentre évidemment dans le principe précédent , et prend une signification toute différente de celle qu’on a bien voulu lui prêter.

Les métaux se montrent sans doute doués d'un grand pouvoir émissif, lorsqu'ils sont appliqués sur le cube de Leslie k l'étal de précipités chimiques. Mais si l’oo considère qu'eD perdant leur état d’aggrégation les particules métalliques deviennent nécessairement moins denses vers leurs surfaces dégagées des effets de la force La Thermo cubôse. 1” partie. 12

minutes , puis s’arrêter à une certaine déviation , et s’y maintenir indéfiniment.

La température de cette seconde source de chaleur obscure est beaucoup plus élevée que la précédente; elle arrive à 3GO et même 400 degrés centigrades , lorsque la lame, avec une épaisseur d'un tiers de millimètre et une surface de vingt à vingt-deux centimètres carrés, se trouve avoir le tiers environ de la face postérieure occupé par la flamme. On obtient cette mesure par la méthode des mélanges, qui consiste, comme on sait , à observer l’élévation de température produite dans une certaine masse d’eau par l'immersion d’un corps chauffé à un degré connu de chaleur , à noter ensuite l’élévation de température communiquée à une égale quantité d’eau parle même corps porté à la température inconnue de la source; la valeur de celle-ci se déduit alors en divisant la dernière quantité par la première , et en multipliant le quotient par la température de la source connue.

Il est vrai qu’un tel procédé, comme tous ceux proposés jusqu’à présent pour la détermination des hautes températures, ne donne qu’une simple approximation. Mais cela suffit

de cohésion et do I» pression do masse, si l'on considère, d'autre part , que tes métaux en poudre exercent sur l'air atmosphérique et sur les gaz en général une absorption beaucoup plus poissante que sous forme de lames, on se persuadera aisément que l'effet obtenu dérive , comme dans les cas qui précédent, de la raréfaction des couches superficielles et de la formation d'une alinosphèro de gaz condensé autour des particules métalliques.

En résumé , les étals de division, de poli, ou de rudesse n'ont aucune influence sur le pouvoir éntissif, et tous les changements d’intensité ohservés sur le rayonnement d'un corps proviennent des variations de densité on de qualité communiquées il scs couches superficielles.

ù uolro but, car enfin peu nous importe de savoir le degré précis de la température eu question ; il fallait seulement constater quelle est supérieure de beaucoup à IOO degrés et ne produit autre chose que de la chaleur obscure. La méthode indiquée met hors de doute la première circonstance; quant à la seconde, elle résulte de l’observation de l’appareil dans l'obscurité.

Une spirale de platine convenablement appliquée à une troisième lampe à alcool va nous donner la phase si intéressante des métaux rougis au feu, et des corps incandescents en général. Pour obtenir cette espèce particulière de source calorifique , il faut d’abord renoncer aux grandes flammes inquiètes et remuantes, et se tenir aux petites qui sont toujours beaucoup plus stables. Ayant donc arrangé la mèche de manière à ce que la lampe fournisse une flamme d’environ 11» millimètres de hauteur, et 8 millimètres de largeur vers sa base, on forme avec un fil de platine, ayant un demi-millimètre d'épaisseur, une spirale de volume égal à celui de la flamme; ou, ce qui vaut encore mieux, ou construit d’abord la spirale de platine sur les dimensions que je viens de dire, puis on arrange la mèche de la lampe afin que sa flamme acquière le même volume. On suspend enfin la spirale à une petite tige recourbée , dont la partie droite pénètre dans un tube vertical fixé à côté de la lampe, cl, en abaissant plus ou moins la tige, ou fait en sorte que les dernières circonvolutions du fil de platine viennent tout juste à la hauteur où commence la combustion vive de l’alcool , et que le reste plonge dans les couches superficielles do la flamme, qui sont les seules d’où la lumière se dégage ( fig. 11.). Ou observe alors un phénomène qui résume, pour «ainsi dire , deux expériences bien connues de II. Davy:

le fil (le métal soutire à la flamme assez de chaleur pour lui faire pordro sa lumière , et il en acquiert assez pour passer lui-même à l’état d'incandescence ; tout autour des spires continue alors la combustion lente de l'alcool, la flamme vive disparaît, et l’on n’aperçoit plus que la spirale rouge avec quelques lueurs bleuâtres près de la mèche. L’incandescence du métal n’atteint pas exactement le meme degré partout ; les parties élevées de la spirale sont d’un rouge plus sombre que les parties inferieures. Mais nous ferons ici une réflexion analogue à ce qui a été dit tantôt. Il nous fallait une source dont la température fût beaucoup plus élevée que la précédente, une source facile à reproduire , donnant une phase bien caractérisée de réchauffement des corps, et sensiblement invariable pendant toute la durée des expériences. Nous venons de voir que notre spirale possède les deux premières qualités. Quant à la dernière , elle est mise hors de doute, comme dans le cas précédent , par la déviation constante du galvanomètre.

Arrivés à l’incandescence , le reste de notre tâche ne présente plus aucune difficulté, puisqu’il suffit de prendre pour source de chaleur lumineuse l’un des appareils ordinaires d’éclairage. Seulement il faudra éviter les cheminées de verre, qui peuvent intercepter, et interceptent effectivement certains éléments calorifiques. Voilà pourquoi nous emploierons ordinairement la lampe de Locatclli, qui est dépourvue de cheminée , et donne une flamme sensiblement constante à cause de sa petite mèche compacte, épaisse et imbibée de sels arrêtant les mucosités et autres corps hétérogènes, et ne formant aucune de ces excroissances charbonneuses des autres lampes à courant simple.

Quelquefois, cependant, nous nous servirons aussi des

lampes mécaniques à double courant d’air et à cheminées de verre, qui, par l’invariabilité du niveau do l’huile, l’élévation de température , et la qualité particulière des rayons développés , sont éminemment propres à certaines expériences.

Nous ferons aussi usage , dans d’autres circonstances , de vases métalliques noircis contenant de l’huile d’olive ou de colza maintenus à 130, 200, ou 2150 degrés par le moyen de lampes alcooliques à flammes plus ou moins volumineuses, qui fournissent à la masse échaudée du vase et du liquide autant de chaleur qu'il s’en perd par le rayonnement et par le contact de l’air. Le volume convenable de ces flammes s’obtient aisément en observant la marche plus ou moins lente, puis sensiblement stationnaire, d'un thermomètre plongé dans le liquide.

Enfin pour établir des comparaisons entre les propriétés calorifiques des flammes de différents combustibles, on peut aussi employer outre l’alcool et les huiles grasses des jets allumés d’hydrogène pur ou chargé d’autres substances, et même le mélange des gaz oxygène et hydrogène projeté sur un morceau de craie.

C’est ici le lieu do remarquer le rôle que jouent les corps solides dans le rayonnement des flammes.

On a observé depuis longtemps que la lumière si brillante, dégagée par la combustion des matières grasses et de l'hydrogène bi-carboné, tient aux particules de charbon précipitées un instant à l’état solide , avant leur transformation en acide carbonique ; car l’hydrogène pur donne une lumière excessivement faible. Par un motif tout-à-fait analogue la lumière du gaz oxy-hydrogène, heurtant contre la craie, est beaucoup plus vive que celle du mélange gazeux

— Oi —

bn'ilanl tout seul. Ce phénomène tient évidemment à une action de masse. Les gaz sont des corps très-légers; s’ils peuvent réussir à communiquer leur état d'incandescence aux corps doués d’une plus grande densité, la quantité de lumière devra nécessairement augmenter. La même chose a lieu à l’égard de la chaleur.

Que l’on dirige l'axe de la pile thermoscopique contre la flamme alcoolique do notre troisième source privée de sa spirale de platine , l’aiguille du rhéomèlro déviera d’un certain nombre de degrés ; mais la déviation s’accroîtra considérablement lorsqu’on introduira la spirale dans la flamme. — U y a plus: — Si au milieu du courant d’air, extrêmement chaud, qui sort de la cheminée d’une lampe tl'Argant, ou d’un bec à gaz , on place un petit paquet do bandes ou de fils de platine , et si l’on tourne ensuite vers lui l’ouverture de la pile , ou obtient un rayonnement trèsprononcé. Mais en supprimant ces bandes nu ces fils, toute action calorifique sur la pile cesse complètement. On a beau rapprocher l’instrument de la source, l’index du galvanomètre ne sort plus de sa position d’équilibre. Ainsi l’air, qui communique ou enlève la chaleur si aisément en venant au contact des corps, possède la propriété de rayonner à un degré tellement faible, qu'elle se cache à nos meilleurs inslrumenls thermoscopiques. Je dis faible, et pas absolument nul , car il est possible , cl même très-probable , que les grandes masses de l’atmosphère donnent quelques traces sensibles do rayonnement calorifique. Quoiqu’il en soit , l’expérience prouve que les fluides élastiques , à l’état pur el transparent, no perdent par le rayonnement qu'une portion excessivement petite de la chaleur acquise , el que s'ils parviennent à se refroidir , c’est presque totalement par In

voie du contact, comme on l’a supposé jusqu’à présent en physique.

Absorption constante du noir de fumée pour toute sorte de rayonnements calorifiques.

Nous avons vu que les faces antérieures des appareils destinés à l’appréciation de la chaleur rayonnante sont toujours noircies. Avant d’exciter les phénomènes de dilatation ou d’éleclro-magnétismc qui leur servent do mesure, les rayonnements calorifiques viennent donc frapper sur le noir de fumée. Or est-on bien sûr que des rayons de même intensité, provenant de sources différentes, communiquent à cette substance la même température? Est-il bien prouvé, en d’autres termes, que les radiations des flammes , des métaux incandescents ou de tout autre corps chaud lumineux ou obscur , sont toutes absorbées dans la meme proportion par le noir de fumée? La question est, comme on le v oit , de In plus haute importance.

Et d’abord il est facile de s’assurer que les pouvoirs absorbants des différentes substances , loin de conserver toujours les mêmes valeurs , ainsi qu’on l’a admis jusque dans ces derniers temps , peuvent au contraire subir et subissent effectivement d’assez grandes variations en passant de l'une a l’autre source de chaleur.

Pour en avoir une preuve irréfragable on prendra la pile thermo scopique du thermomulliplicaleur, et, après l’avoir soigneusement lavée à l’alcool, on appliquera sur l’une de scs faces de la craie broyée avec un peu d’eau gommée;

puis l’on 6 ternira quelques couches do noir de fumée, préparé de la mémo manière, sur l’autre face, do manière que l'un des côtés de la pile soit peint à la craie , et l’autre au noir de fumée. On portera ensuite l’appareil thermoscopique ainsi préparé en présence d’une source de chaleur, et l’on observera au galvanomètre réchauffement que ses deux faces éprouvent successivement par leur exposition au rayonnement calorifique. À cet effet il faudra tourner la pile sur son pied , en renversant chaque fois les communications avec le galvanomètre, pour que la déviation de l’index se fasse toujours dans le même sens. On répétera l’expérience sur une autre source que l’on éloignera plus ou moins, afin de produire à peu près le mémo effet par l’absorption de l’une des deux faces de la pile , l’absorption de la face noire par exemple ; puis l’on substituera le côte blanc au côté noir, on notera la déviation correspondante de l’aiguille , et ainsi de suite. Les moyennes de vingt résultats obtenus par cette méthode sont inscrites dans le tableau suivant.

Pouvoir absorbant de la craie , celui du noir de fumée étant représenté par 100.

56,6. . . pour la lampe de Localclli.