TO

où À est exprimée en centimètres ; l'indice de réfraction y de l’air est considéré comme constant dans l'intervalle spectral 2.900-3.300 À, et égal à 4,04.10+. Le nombre nr de particules diffusantes par cm est égal à 2,9.10°%. Enfin, p, dépolarisation de la lumière diffusée à 90° du faisceau incident, est pris égal à 0,042. On obtient, dans ces conditions :

() Ces valeurs ont été mesurées au laboratoire. Elles ne tiennent pas compte de l'influence de la température sur le spectre SPADSOrDLION de l’ozone, à laquelle est soumis l'ozone atmosphérique. Voir à ce sujet les études récentes de Barbier, Cnalonge et Vassy (78).

1,126 24 0.49 - 24 ONE 17 At) Ki 410

(à est exprimée en centimètres).

4° On a fait figurer dans la colonne 5 les valeurs relatives de l'intensité spectrale énergétique du rayonnement noir correspondant à 6.000° K (1). On peut calculer le facteur par lequel elles doivent être multipliées pour que ®,, représente en microwatts l'énergie tombant sur une surface de 1 cm?, normale aux rayons solaires et extérieure à l’atmosphère, pour les radiations comprises dans un intervalle de 1 angstrôm autour de chaque longueur d’onde moyenne.

Désignons par e la valeur, en microwatts, de l’énergie lumineuse apportée sur la surface considérée par les radiations solaires de l’intervalle spectral 2.910-3.300 À. En donnant à ®,, la signification qui vient d’être indiquée, on peut écrire:

:— | Pa d}..

Puisque nous identifions l'émission solaire à celle du corps noir à 6.000° K, il est possible de calculer la fraction de l’énergie totale transportée par les radiations comprises entre 2.910 et 3.300 À. En se reposant aux tables classiques (38) on trouve que celte fraction f :

Dei d}

ee 2910 ik Di dÀ ‘0

a pour valeur 3,028.10+. Or, les conditions que nous avons fixées pour %, nous permettent d'écrire :

() Des mesures récentes de Coblentz (25) semblent indiquer que la répartition spectrale de l’énergie dans le rayonnement ultraviolet solaire extrême serait mieux représentée par celle du corps noir à 4000° K.

e—CXf—40.726,6 ergs/cm?/seconde, ou 4.073 microwatts/cm?.

D'autre part, une intégration graphique effectuée entre 2.910 et 3.300 À le long de la courbe D,.XC®—FfAX) construite d’après les valeurs de la colonne 5 du tableau 1, fournit :

= fs x constante X da==e x constante.

‘2910 On trouve : R—22.502 microwatts/cm? ; d’où :

R 22502 constante——— € 4 073 Telle est la valeur de la constante de la colonne 5. La constante de proportionnalité cherchée, par laquelle il faut multiplier les valeurs de la colonne 5 pour obtenir les valeurs

de ®%,,, est l’inverse de celle-ci, c’est-à-dire :

5,52 On trouve ainsi les valeurs de la colonne 6, qui expriment en microwatts l’énergie tombant sur une surface de 1 cm°, extérieure à l’atmosphère, normale à la direction des rayons, pour les radiations comprises dans un intervalle spectral de 1 À autour de chaque radiation.

5° La colonne 7 renferme les valeurs du produit : À;,=%;- E qui représente l'efficacité érythémale de chaque radiation avant la traversée de l’atmosphère. Comme ®,, est relatif à une surface de 1 cm°, le produit précédent n’est autre chose que la densité du flux érythémal. Je l’ai exprimée ici en finsens. Cette unité, je le rappelle (), est définie de la ma-

() Voir Chapitre I, page 24.

nière suivante : on appelle E. Viton un flux équivalent du point de vue érythémal à 10 microwatts transportés par la radiation la plus active 1—2.967 À. L'unité de densité de flux érythémal, ou finsen, correspond à un flux de 1, E. Viton, sur une surface de 1 cm? normale aux rayons.

Pour obtenir les valeurs de la colonne 7, il suffit d’appliquer la formule :

E, x een 100X10

finsens par unité de longueur d’onde, dans laquelle les valeurs de E. de la colonne 2 sont divisées par 100 (lefficacité 1 étant attribuée à la radiation la plus active) et celles de ®,, par 10 (il s’agit de 10 watts et non pas de 10- watts). Remarquons qu’il s’agit ici de finsens par unité de longueur d’onde, autour de chaque radiation moyenne.

Ainsi, dans la formule qui exprime l’activité biologique de la radiation