SELF-INDUCTION; FORCE ÉLECTROMOTRICE CONSTANTE

La valeur totale du flux de force qui traverse le circuit métallique dans lequel le courant induit doit se développer se compose de deux termes : d'abord le flux 4> qui provient du champ magnétique extérieur; ensuite le flux dû au courant même qui parcourt le conducteur

; ><. ÉLECTRICITÉ IHNAMUjlK ET MAGNÉTISME.

considéré) nous n'avons te un compte jusqu'ici que «lu precn ces deux ternies*

Désignons par £ la valeur du flux produit par un courant d' site égale à t : pour une intensiié ë^ale à I, le (lux deviendra >J L*équati< io^ ? devra donc être complétée et écrite

| (B - Kl)r// - à t y !

Le facteur £ est le coefficient de self-induction du circuit déré,

Le flux de force <ï> du au champ extérieur peut provenir J'un feuillet magnétique de puissance $ ou d un courant fermé équii constant. Dans ce cas, nous aurons

M est le cor //trient et induction mutuelle des deux circuits. Nous avons déduit de l'étude des feuillets magnétiques la valeur d< donnée par L'expression

Le coefficient £ est donné par une intégrale identique, mais les éléments ds et rfi*, au lieu d'appartenir, l'un au circuit indncl l'autre au circuit induit, font partie tous deux du circuit induit.

Vms allons introduire ces coefficients dans les équations auxquelles nous sommes arrivés.

Reprenons l'équation (4). Supposons que le système indu soit un feuillet magnétique de puissance J; eu remplaçant 4* pal expression en fonction de #, il vient

(4*ft) B -ltt)<fl = tf(M i ; i .

l'expression de la force électromotrice d'induction est alors

rf(Ml ri)

Induction électrodynamique, — Dans le cas où le champ est créé par un courant, celui-ci ne peut rester constant à cause réactions de l'induit; une équation analogue à T équation (4 6<-N

>ufGt donc plus et il y a lieu de considérer simultanément le système [les deux équations

<E — RI) de = d( MI -h -CI), (E'—R'ï)dt = d(M\ -T--C1')-

Le problème est, par suite, très compliqué.