CXCIV

R4T0NNEMENT DU TÉTRAÈDRE ^•

Pour étudier la loi intégrale du refroidissement par rayonnement du tétraèdre, sixième partie du cube, il con*vient de poser ce polyèdre comme Hndique la figure.

Fig. 36.

lji^U€Hici0lt:i'1Sb, DC AC* <mt méwÊirlotkzwmr. 2a. et foroMut on fjuème de liçocs ordKçoiuAa. amqiicllcs les axe« de% (x. jr^ z» srjfit rcspectÎTciiient parallèles. L'ori- ^oe O étant placée m mîlieo de la grande arête AB« les ijaztre faces ont pour équations

, ACD. .. x=:r*, BDC... r=ê, ^ ACB. . . X = *, BDA . . r = — 5-

Les deux premières étant géométriquement similaires, ainsi qne les deux dernières, nous attribuerons, à chaque couple, une seide et même conductibilité exténeure, / au premier, h an second.

Le plan des xy coupe le polyèdre en deux pentaèdres équivalents, où les points correspondants (m. 17/) sont tellement disposés, qu'il faut changer, à la fois^ x en y, y en x, .2 en — z^ pour passer de l'un à l'autre. C'est-à-dire que, par rapport aux deux plans bissecteurs OOD, XOT, formanl un angle dièdre droit, les deux points m et i?/ ont respectivement le même symétrique ou la même image. Appelant cosymétrie, ce genre de correspondance, nous dirons que l'état initial, f, apporte une cosymétrie calorie fique^ soit directe, soit inverse, quand les températures primitives en m et en wl^ sont égales en valeur absolue, soit avec le même signe^ soit avec des signes contraires.