DESCRIPTION DES PRINCIPAUX PHÉNOMÈNES CAPILLAIRES

l*" Quand une lame est en partie plongée dans un liquide en équip»8- '^** libre, la surface du niveau n'est pas plane près

de la lame, mais elle forme une surface courbe cb (fig. 575), qui s'élève au-dessus du niveau général quand la lame est mouillée par le liquide, et qui s'abaisse au-dessous quand elle ne peut être mouillée. Le premier cas se présente pour le verre, les métaux plongés dans l'eau, l'alcool..., qui les mouille, et le second pour le verre, le bois, le fer..., plongés dans le mercure, les corps gras plongés dans l'eau. Quand le liquide s'élève au-dessus du niveau général , la courbe qu'il forme tourne sa concavité vers le haut ; c'est le contraire quand il y a dépression.

La partie abc comprise au-dessus ou au-dessous du niveau du liquide prolongé porte le nom de ménisque; on donne souvent le même nom aux surfaces courbes c6, cb. On dira donc que, dans le cas d'une surface mouillée, il se forme un ménisque concave, et dans le cas contraire un ménisque convexe.

Il existe des substances avec lesquelles il n'y a ni élévation ni dépression, le liquide conservant son niveau horizontal jusqu'au contact de la lame. Tel est l'acier poli plongé dans l'eauV le verre dans le mercure mêlé d'une certaine proportion d'oxyde , formé en faisant bouillir ce liquide au contact de l'air pendant un temps convenable. Dans ce cas le liquide ne mouille pas la lame.

2** Dans un tube cylindrique d'un diamètre intérieur suffisamment

petit, en partie plongé dans un liquide, celui-ci s'élève au-dessus du

Fig. 576. niveau général, ou s'abaisse au-dessous,

suivant que ce tube est mouillé ou non

mouillé par le liquide (fig. 376). La

colonne liquide dans rintérieurjiu tube

est terminée par une surface concave

de forme sensiblement sphériquë dans

le premier cas, et par une surface convexe dé même forme dans le

iU

DESCRIPTION DES PRINCIPAUX PHÉKOaiiNES CAPILLAIRES.

second ; en outre, I élévation ou la dépression est en raison inverse du diamètre du tube; de plus, l'une et Fautre varient avec la nature du liquide et avec la température, mais elles sont indépendantes de l'épaisseur de la paroi du tube, et même de la substance de celui-ci quand il s'agit d'un liquide qui te mouille et qu'on a pris la précaution de mouiller le tube avant de le plonger dans le liquide. Toutes ces lois se vérifient dans le vide comme dans l'air.

Pour donner une idée exacte des phénomènes ci-dessus, nous indiquerons les résultats numériques de quelques expériences. L'eau, l'essence de térébenthine et l'alcool mouillent le verre ; h la températurc de 18**, ces liquides s'élèvent respectivement dans un tube de verre de 1 millimètre de diamètre intérieur, de 29"",79, de 12'"",72 et de 12"*", 18. Dans un tube de verre de 2 millimètres de diamètre intérieur, la dépression du mercure est dC 4"'°*,454.

3** Si l'on plonge en partie dans un liquide deux lames parallèle^ suffisamment rapprochées, le liquide s'élève ou s'abaisse entre elles, mais moitié moins que dans un tube qui aurait pour diamètre intérieur la distance de ces deux lames. La surface du liquide entre les lames présente la forme d'un cylindre concave dans le cas de l'ascension, et convexe dans celui de la dépression.

4" Deux corps légers flottant sur un liquide qui les mouille également, se précipitent l'un vers l'autre quand ils se trouvent à une Fig. 377. distance assez petite pour que les ménis-

ques soulevés se joignent (fig. 377). Le même résultat se produit quand les deux corps ne sont pas mouillés par le liquide (fig. 378); mais si l'un d'eux étant mouillé l'autre ne Test pas, les deux corps ^^ rapprochés l'un de l'autre s'éloignent aussitôt qu'on les abandonne à^ eux-mêmes (fig. 379). Au moyen d'une baguette dont on enfonce le bout dans le liquide, on peut poursuivre , sans parvenir à le toucher, un corps flottant qui n'est pas mouillé comme elfe, ou qui est mouillé quand la baguette ne Test pas. On peut de même retenir ce corps derrière la baguette qu'il suit constamment, quand il est mouillé ou non mouillé en même temps qu'elle.

Nous placerons encore ici, comme se rattachant à la capillarité, le phénomène suivant : Si l'on pose un fil de platine sur du mercure,

Fig. 378.

Fig. 379.