PRISSES IT LENTILLES ACHROMATIQUES

rouges du spectre; mais leurs pouvoirs dispersifs sont très-inégaux, le

flint réfractant le violet plus fortement que ne le fait le crown (p. 344).

D'après cela, soit SI (fig. 546) un rayon de lumière blanche tom-

Fig. 546.

bant sur un prisme C de crown. En pénétrant dans le prisme, ce rayon sera dispersé, le rayon rouge suivant Ir, et le rayon violet suivant Iv, par exemple. Si nous recevons le faisceau dispersé sur un prisme de flint F, d'un angle réfringent moindre que celui du prisme C et tourné en sens contraire , le rayon rouge sera relevé vers la base de F, mais sans pouvoir devenir parallèle à SI, puisque, le flint et le crown ayant à peu près même pouvoir réfringent, le prisme F ne peut détruire la déviation produite par le prisme C que si son^ angle réfringent est égal à celui de ce dernier. Le rayon rouge sortira donc du prisme F suivant la direction TR, qui fait un certain angle avec la direction du rayon incident SI. A son passage à travers le prisme F, le rayon violet I v sera aussi relevé vers la base de ce prisme, et proportionnellement plus que le rayon rouge, parce que le pouvoir dispersif du flint est, comme nous lavons dit, supérieur à celui du crown. On conçoit, d'après cela, que, si les prismes G et F ont des angles convenables, les rayons rouge et violet pourront sortir du prisme F parallèlement entre eux, tout en faisant encore un certain angle avec la direction de la lumière incidente SI. Or, quand celte condition est remplie, le faisceau émergent est sensiblement incolore et le système des deux prismes est achromatique. Les contours des objets vus à travers un pareil système ne paraissent plus irisés, comme avec les prismes isolés; ces objets paraissent simplement déviés. L'expérience a indiqué que pour achromatiser un prisme de crown de 5**, il faut l'accoler à un prisme de flint de T 24'.

Lorsque des rayons solaires traversent une lentille bi-convexe , les diverses couleurs dont ils sont composés étant inégalement réfrangi-

356 DE L*ÂRC*BN-CICL.

bles, ces couleurs convergent vers des points différents^ en sorte que rimage du soleil au foyer principal, blanche vers le centre, est bordée d'anneaux de différentes couleurs. Ce qui vient d*étre dit des rayons solaires s'applique également à la lumière composée émise par un corps placé devant une lentille. Lorsqu'on reçoit l'image de ce corps sur un écran , quelque position qu'on donne à celui-ci, cette image sera bordée de couleurs, et chaque point de l'objet sera représenté par un petit cercle* L'image ne sera donc jamais une reproduction exacte des formes de l'objet. Cest k cette diffusion des couleurs , dcns les images formées par les lentilles, qu'on a donné le nom d'aberration de sphéricité; l'achromatisme a pour but de la faire disparaître. Pour achromatiser une lentille bi-convexe de crown, par exemple, on lui superpose une lentille bi-concave de flint qui , sans détruire entièrement la convergence des rayons émei^enls provenant de rayons incidents parallèles, ramène au même point les foyers des rayons rouges et violets du spectre.

L'achromatisme que Ton obtient par l'emploi d'un système de deux lentilles, et dont on se contente dans la pratique, n'est pas parfait; il rend presque insensible, mais n'annule pas tout à fait l'aberration de réfrangibilité; car lors même qu'on parvient à faire coïncider les rayons émergents rouges et violets, ceux des autres couleurs en restent généralement plus ou moins séparés. Toutefois, en employant trois lentilles de substances différentes au lieu de deux, on peut faire coïncider le foyer d'une troisième couleur avec le foyer commun des rayons violets et rouges ; l'on obtient ainsi un achromatisme plus parfait et qui ne laisse presque plus rien à désirer. (H. Y.)