U)) = - -TT^ OU

2 do

suivant que

\t<cd.

La valeur de ^(^^i) ^st la même quand le point P est en avant

OU en arrière du plan.

Nous pouvons maintenant trouver la valeur de

J dt J J dz cosO

~ est nul, sauf à la surface du plan; donc, quand la sphère coupe le

plan ^ = rf et ne coupe pas le plan z = — rf, nous avons

ces 6

bd Quand la sphère coupe les deux plans 5 = ûf et ^ = — rf,

Alors, 0)2, valeur moyenne initiale de -7^ sur la surface de la sphère.

StlS J.-J. THOMSON.

est donnée par l'équation

I e\ tbif= -• j-j, quand la sphère coupe « = rf et ne coupe pas z =—d,

I e\ ((»}% = — - -.—y j quand la sphère coupe z = — d et ne coupe pas z = d.

/(ot= o, quand la sphère coupe les deux.

D'où, par la formule de Poisson,

P = -r-z 9 quand la sphère coupe z = d et pas z = — d^

^ = Oj quand la sphère coupe z = — d el pas z = d^ P = o, quand la sphère coupe z = d et aussi z = — d.

Ainsi, la distribution du champ magnétique entre les plaib z-=±d se propage en avant, sans modification, avec la vitesse A. el il n'y a aucune pulsation correspondante se propageant dans le sea* négatif.

En plus de la pulsation plane, il y aura aussi, comme dans le ca* précédent, une pulsation sphérique dont l'épaisseur est id\ noH> pouvons calculer le champ magnétique en un point de celle pulsation comme il suit : soit H le champ magnétique en un point de cellf pulsation à la distance b de Taxe des -5, l'intégrale curviligne delà force magnétique le long du cercle de rayon b qui a pour axe law

des s, est 27riH; le champ magnétique dure un temps t="» de sorte

que l'intégrale prise par rapport au temps de l'intégrale curviligne

, ^TzbdW est — ^^— .

En un point situé en avant de la particule, l'intégrale par rapport

au temps du champ magnétique dû à la pulsation plane le long du

même circuit est

e\ 'id

bd^ \

'ITzb -r— ï X -T7- = 4 ^ ^'

Donc l'intégrale par rapport au temps de tout le champ magtt^ tique le long de ce circuit est égale à

Ceci est égal à 4^ fo>s la variation de la polarisation à travers»^ même circuit : au moment où la particule a été arrêtée, celle polarisation était nulle et, quand le champ a atteint un état permanenl, '^