PRODUCTION DES IONS PAR LES CHOCS DES IONS POSITIFS DANS LES GAZ

[ui surpassent la lonj^ueur x est donné par la formule

D après cela, quand N = 6000 et /= -g',y, les \f\ plus longs eliemins dépassent donc o*^'", lovi, de sorte que de nouveaux ions sont produits quand la vitesse correspond à une chute de potenliel d'environ ■0 volls.

In raisonnement analo^i-ue montre que de noineaux ions peuvent être produits dans riiydrogène quand la chute de potentiel est d'environ 30 à 3o volts. Les voltaj^es obtenus par celte méthode seraient UQ peu plus petits si le nombre de collisions par centimèlre était évalué d'après les Tables données par Meyer (/or. c/V. ), puisque la longueur du chemin libre mojen (Tune molécule dans Tair à 1""" de pression, déduite des expériences de viscosité, est plus petite qut^ de centimètre.

10. Les Tableaux montrent <jue le courant dans le gaz croît très rapidement pour de faibles accroissements de la dislance quand les plateaux sont plus écartés. Quand les distances des plateaux sont plus ;i;randes de i"'"' que les plus grandes distances données dans les Tableaux, le champ X, conservant la même valeur, on obtenait, en général, un courant qui continuait à passer après (|ue la lumière de la source extérieure avait cessé d'agir, et l'on voyait une lueur dans 1 espace compris entre les électrodes. D'après les \aleurs de a et de ^ qui ont été trouvées, il est facile de calculer la distance t/' pour laquelle, le champ et la pression étant donnés, on doit s'attendre à avoir une décharge continue, c'est-à-dire })our laquelle la valeur de n devient infinie. Cette condition est remplie (piand la quantité ï— jïs^"?''', dénominateur de Texpression (|ui donne /?, s'annule, de sorte que la distance nécessaire a^ est égale à

On peut voir, d'après ce n'sultat, que le potentiel disruptif *'(=:/^/'X) <iépend seulement de la quantité de gaz a' x p qui se lrou\e entre les électrodes.

Substituant, dans Texpression ci-dessus, les équations générales fui donnent a et [j en fonction du champ et de la pression, on obtient

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ijiii m«»nîre que i ' e>l fonction du produit a' p,

i^Ue [►n»priêlé du potentiel disruplif dans le cas d'un gaz compris entre d»*ux. plateauv parallèles a été bien établie expérimentalement. Les rei^hen:he> faites par W.-R. Carr (Phil. Trans., vol. CCI, 190^) dans une grande étendue de pressions et de potentiels confirment ce Tc^sultat qui a\ait été obtenu antérieurement par De la Rue et Muller \ Phil. Trans.. \ol. CLWI, i8"9) et d'autres, dans une plus pcllte étendue de pressions et de potentiels.

Les fonctions y et 4> n'ayant pas encore été mises sous une forme alirébrique simple, nous allons mettre la relation entre r' et a' p pro- \enant des considérations théoriques sous forme de courbe.

Vinsi, dans le Tableau II, pour l'air à i""* de pression, quand \ = 35o, a = 5.>..j et ,3 = o,oi4i, la distance explosive est donnée

|>ar la formule

, log 3,9.5 — logo, oi4i ^ Cl — : - — I , I J,

de sorte i|ue

r' = 35o X I , i3 = '^Qj et /?a' = i,i3.

Les Nuleurs de i*' el de pa', déduites par une méthode analogue de? aulres expérienres fuites avec l'air, sont indiquées sur la figure i par les peliles croix. Les valeurs de i^ et de pa'^ calculées d'après les valeurs de a cl de jj pour l'hydrogène, sont représentées dans la li«:ure k Les rourl)es qui passent par ces points correspondent très exactement au\ courbes trouvées expérimenlalement. Quelques valeurs des potentiels disruplifs ont été déterminées expérimental(Mn(»nl a\ec le même appareil qui avait été employé pour déter ininei' la (jujiiilil('' q. Au cours des expériences, ou trouva nécessaire «lemelln* en circuit une grande lésislance ( 5oooo ohms) pour que le coui'aiil ne puisse li'op s'élever jjeudanl la décharge. Avant <^ue cette prt'cautiou n'ait cAr prise, il en est rc'sullé de graves inconvéneiils ( la couche mince (rargenl du plateau A hrùla).

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