L*0BIG1NB DES SPECTRES ELECTRIQUES DES GAZ

eluMà; la répartition des vitesses est déterminée sur les ions par a grandeur et la direction de la chute de potentiel et par la lonjneur des trajets libres des ions. Le gaz ionisé et traversé par le courant ne satisfait nullement à la loi de Maxwell-Bol tzmann. Il ne but plus appliquer à la définition de Tétat cinétique moléculaire du gai la notion habituelle de température thermique; aussi je propose dedésigner cet état cinétique par l'expression température électrique, dans le cas de la présence d\in courant électrique.

Puisque la répartition des vitesses dans un gaz ionisé parcouru par un courant, ne correspond pas à l'hypothèse de la loi de KirchhofT, celle-ci ne s'applique donc pas à la lueur électrique du gaz (IV^, p.5i5). Aussi l'émission électrique d'un gaz ne présente pas laméme répartition d'intensités spectrales qu'un corps obscur de même température moyenne. La comparaison n'est pas possible à cause de la flgnification différente du mot température dans les deux cas.

Bien que la loi de KirchhofT et celle de Wien ne soient pas applicables à la lueur électrique des gaz, on peut pourtant conclure par analogie, que pour cette lueur aussi, et spécialement pour le spectre de raies, les radiations à courte longueur d'onde présentent vis-à-vis decelles à grande longueur d'onde une intensité d'autant plus grande que la répartition des vitesses sur les ions correspond à des vitesses plos grandes, c'est-à-dire que la température moyenne est plus élevée (IV.p.Si;).