io»o

Comparons ces données avec celles que fournit Télectrodynamique

pour des masses chargées en mouvement. Si des masses de densité

cubique (â transportent une charge électrique de densité cubique e,

et si elles se meuvent avec une \itesse v perpendiculairement à un

champ éleclrique d'intensité F, l'unité de volume des masses subit

pdans la direction du champ une accélération de grandeur — ^« Après le

parcours d'un chemin / dans la direction primitive, elles auront donc parcouru le chemin transversal s de grandeur

s= 1 L f dk f YdL

Comme la tache apparaissait très allongée sur la paroi de verre, la fixation de la place la plus éclairée de cette paroi était un peu incertaine, de sorte qu'il m'a semblé suffisant, pour calculer l'intégrale, d'admettre que le champ entre les plateaux du condensateur est uniforme, et qu'il s'annule à l'extérieur de ces plateaux. On a donc

5 = •— — r cm,

où c désigne la longueur du condensateur, mesurée dans la direction

du faisceau. Le parcours transversal .1 eM <%al, iliiiis les espéri au rayon intérieur du tube qui limite rcrsiiMced'aU&orptiontSoîtt'",')! La quantité

est une constante pour des masses de charge et de vitesse âélamnées, elles expériences relatives aux rarons cathodiques ÎDdiqiinil. en elTet, cette constance jusqu'à la limite de la précision des «ip^ riences, comme l'indique le Tableau.

3. J'ai aussi étudié les mêmes rajrons calliodiques dnn'i iid cliump magnétique. Pour la production de ce cliamp magnétique on disp'iitii au-dessus et au-dessous du faisceau, toiil près du tube de tern- <fui limiuit l'espace d'observation, deux liobines de fîl iravcrsccs i«u «o courant. L'axe commun des bobiner coupait le faisceau cathod^ur à angle droit. La tache phosphorescente qui apparaît maïutenanl At nouveau sur la paroi latérale du tube, ^c trouve à la distance m, du centre des bobines.Si J désigne l'intensité du courant, cette distance», a les valeurs suivantes :

liitentiti Cbainp Hnsliioa H iw =»■?-!.

du coaraat. RU|ntfUque. de la tache. ' ' e,

Amp C. G. 5. cm. on* |*sec''.

En employant les mêmes notations que préc^Jdemment, 1 accél^ntion transversale de l'unîté de volume des masses électriques qai k déplacent perpendiculairement aux lignes de force du champ ma^DC^

lique H a pour valeur -; celte accélération est perpendicubun >

la direction du mouvement et à celle du champ. Il en résulte un déplacement latéral 5 après parcours d'un chemin / dans la direction primitive

(') Ce calcul n'est valable que pour de petites valeurs des; mais l'eipnasMB

qui intervient ici, ne dilTëraitde l'unilé que de a,o5, même aux endroits les p)*) ^ favorables de la trajectoire la plus incurTéc.

EXTRAITS DE DIFFERENTS MÉMOIRES. SgS

Admettons de nouveau que le champ est uniforme le long du faisceau, et égal au champ central sur toute l'étendue du parcours C| = 6*"'",4î disposé sj'métriquement par rapport à Taxe des bobines, etqu^il est nul en dehors de ce parcours (hypothèse qu'il est encore essentiellement nécessaire de vérifier). On a alors

et le produit

s = H Cl /ni