Lioi de I^enx. — Peu de temps après la découverte de

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liNDUCTlOiN. 2^)3

Tavaday, Lcnz donna la loi suivante, qui permet de prévoir, dans un grand nombre de cas, le sens des courants induits qui l)rennent naissance.

Tout courant induit pa»' déplacement a un sens tel qu'il s'oppose Il ce déplacement..

Prenons un exemple : lorsqu'on approche l'un de Taulre les deux iils AB et CD (tig. 209), il se produit un courant inverse. :\Iais nous savons que deux courants parallèles et de sens ontraire se repoussent : donc l'action mutuelle des deux courants AB et CD tend à écarter les deux fils, et s'oppose au rapprochement qui a fait naître le courant induit.

337. IiitluctioH «le divers orilres. — Nous savons qu'un onducteur électrisé par intluence peut fi son tour en influencer un autre : il en est de même pour l'induction. Supposons qu'on relie labobine extérieure de la figure 210 avec la bobine intérieure d'un autre appareil semblable: la bobine extérieure du second appareil sera le siège de courants induits dits de second ordre : chaque fois qu'un courant induit de premier ordre traversera la bobine extérieure du premier appareil et la bobine intérieure du second, la bobine induite de ce dernier sera parcourue successivement par deux courants induits de second ordre, le premier inverse de celui de premier ordre le second direct. Les courants de second ordre peuvent de même en induire d'autres, et ainsi de suite : mais on conçoit crue le phénomène deviendra de plus en plus complique. ' 338. Diaphragmes ou kcrann. - Supposons qu au centre de la bobine intérieure (fig. 210) on ait ménage une cavité dans laquelle on place un cylindre de ''T^'?^''^, et examinons TefTet de ce cylindre sur a bobine "^dmte S l'on ferme le circuit inducteur, rétablissement du cornant s: un courant inverse dans le cylindre ^^^^^ bobine extérieure : ces deux ^^^av^'-^''

le courant inducteur sont donc de ^7^^^^,*^ fXiem'e t rant induit du cylindre agit aussi sur la ^'^^^ll^^'';^^^^^^ V produit un courant inverse par ^'^^'^'j' ^^-tl^^^^^^^

et'par conséquent ^^<^'J;^^^^ :^^rZ:sinu.^. Donc la bobine exteriOAire est le siège e ae ^^^^^

tanés et de sens contraire, f ^ •^'^-^f on donne souvent diminuer ^nU^nsUé des coiK^^^ duit. ,

ce cylindre le nom de f-P^-^- " ^l^^^U;» ^ous le plusieurs appareils médicaux la "^^'^ ^ ^ fendant le nom d'écran, de modérateur, de .f^^^.^^^^iénéralrice, il se cvlindre dans toute sa longueur suivant une ge

2ai MANUEL DE PHYSIQUE MÉDICALE.

comporte comme un circuit ouvert : il ne peut plus s'y produire de courants, et son ofTet est annulé.

339. Action «lu fer doux. — Nous avons supposé le diaphragme en cuivre : il est évident qu'il agira à peu près de même s'il est formé d'un autre métal non magnétique. Mais l'action sera plus complexe si le cylindre est en fer doux : d'un côte il agit comme un diaphragme métallique, mais d'autre part il s'aimante au passage du courant et par suite augmente l'induction. 11 joue donc un double rôle, l'un nuisible, l'autre utile. Pour supprimer le premier effet et conserver le second, il suffit de fendre le fer doux dans sa longueur, ce qui empêche la production des courants induits, sans empêcher l'aimantation. En réalité, le noyau de fer doux est constitué par une série de fils de fer qui sont vernis pour les isoler et supprimer les courants : on A^oit cette disposition sur la figure 210.

340. Extra-courants. — Un courant qui commence ou ({ui finit peut également produire des courants induits dans le fil même qu'il parcourt : c'est ce que Faraday a nommé extra-courants. Il doit se produire, lorsque le courant commence, un extra-courant inverse ou de fermeture qui en affaiblit l'effet et, quand le courant cesse, un extra-courant direct ou de rupture qui le renforce. Un courant doit donc s'établir peu à peu, et son intensité va en croissant, puis il devient constant, et présente à la fin une brusque augmentation d'intensité. C'est à ce dernier effet qu'est due l'étincelle qui se manifeste lorsqu'on rompt un circuit.

On peut montrer l'extra-courant de rupture par l'expérience suivante, due à Fig. 211. Faraday. Une pile P est reliée à une bo-

bine B (fig. 2H) ; un interrupteur I est placé sur le circuit; enfin on établit entre deux points A et C une dérivation qui contient un galvanomètre. L'interrupteur étant fermé, le courant de la pile traverse les fils dans la direction des flèches et dévie le galvanomètre dans un certain sens. On ramène l'aiguille au zéro et on l'y maintient à l'aide d'une petite cale qui s'oppose à son mouvement; puis on ouvre le cii'cuit. Il se produit alors un extra-courant direct qui traverse le circuit fermé ABCGA dans l'ordre des lettres et par conséquent dévie l'aiguille du galvanomètre en sens

INDUCTION DANS LES MASSES MÉTALLIQUES. 2bl)

onlraire du premier courant. On peut montrer d'une manière analogue Fextra-courant de fermeture.

341. Propriétés «les courants intluits. — Les COUranIS induits ne diffèrent des courants hydro-électriques par aucune propriété importante, si ce n'est par leur durée extrêmement i Ourte. Les deux courants induits, inverse et direct, qui se

^ produisent dans les mêmes conditions, par exemple par la «fermeture et la rupture d'un même courant inducteur, met- Itent en mouvement des quantités égales d'électricité, mais, . comme la durée du courant direct est plus courte que celle idu courant inverse, il possède une intensité et une énergie iplus grandes. Il en résulte que les courants directs et inverses I ont des actions absolument égales et contraires dans tous les icas où l'effet produit ne dépend que de la quantité d'électriicité mise en jeu : galvanomètre, voltamètre, etc. Au contraire, Il'action des courants directs l'emporte dans tous les eflfets qui (dépendent de l'énergie : c'est ainsi qu'ils donnent plus facileiment des étincelles, aimantent plus fortement les aiguilles, etc.

L'expérience montre en outre que l'intensité d'un courant i induit est proportionnelle à l'intensité du coui'ant inductevir; ic'est pour cette raison qu'on prend le fil inducteur gros et tcourt. Elle est aussi proportionnelle à la longueur du fil i induit soumise à l'induction (c'est pourquoi le fil est ordinairrement long et fin) et en raison inverse de la résistance l totale du circuit induit.

342. Induction dans les masaes métallique* en mouveiment. — Nous avons vu (§ 338) qu'il peut se produire des ccourants induits dans une masse métallique continue comme ddans un fll. C'est pour cette raison qu'on fait ordinairement cen cuivre les cadrans des gah^anomètres : les oscillations de l i'aiguille y produisent des courants induits qui, d'après la loi lide Leuz, s'opposent au mouvement, et la ramènent plus vite aau repos. '

On explique de la même manière l'expérience d'Arago, qui consiste à faire tourner rapidement un disque de cuivre auidessous d'un petit aimant mobile dans un plan horizontal. Les xourant'S induits qui prennent naissance dans la niasse^ de cuivre s'opposent au déplacement relatif du disque et de l'aiiraant : le premier étant forcé de tourner, l'aimant se met laussi il tourner dans le même sens. Réciproquement, si l'on fait tourner un aimant en fer à cheval au-dessous d'un disque Ide cuivre, le disque se met en marche dans le même sens. ■'Dans ces deux expériences, le mouvement ne se produit pas

•2o6 MANUEL DE PHYSIQUE MÉDICALE.

avec un disque formé d'une substance isolante, ou m('mc si Von a pratiqué dans le disque de cuivre un certain nombre de fontes suivant les rayons ; dans ce dernier cas, le disque est comparable à un circuit ouvert, et les courants ne peuvent plus s'v propager.

Citons enfin une intéressante expérience de Foucault (fig. 212). Un disque de cuivre peut tourner entre les deux

Fig. 212.

T.ôles d-un fort électro-aimant : quand le courant ne passe pas il suffit d unifaible effort pour mettre le disque en mouvement Dès quon fait passer le courant, le ^^i^^^lf , ^"^^":'?!^.;,;' ij^" essave de le remettre en marche, on constate ^ Vaaiun effort beaucoup plus considérable, et qu il s ecl auffe rap dément : le surcroît d'énergie dépense dans ce cas est donc