POLARISATION PAR RÉFLEXION

M fi4o. Double réfraction dans les cristaux biaxes et les milieux non cristallisés. — Nous n'indiquerons pas lesphé-

(t nomènes plus compliqués présentés pas les cristaux à deux axes. Les corps. homogènes et non cristallisés peuvent aussi acquérir la double réfraction, lorsque, par un moyen mécanique quelconque, flexion, compression, etc., on fait varier, dans une direction seulement, la distance des molécules, de manière à rendre l'élasticité variable autour d'un point. Ainsi un prisme de verre, qu'on comprime avec un étau dans le sens de sa longueur, devient biréfringent. Ces expériences permettent de conclure que la propriété de la double réfraction dans les cristaux est due à leur constitution moléculaire et à la variation de l'élasticité dans les difîérentes directions.

Polarisation de la lumière.

546. Déflnition. — Les phénomènes que nous venons d'ex- ; poser montrent bien que la lumière est due à un mouvement vibratoire, mais ils ne donnent aucune indication sur la direction de ce mouvement. Les oscillations se font-elles suivant lie rayon lumineux, comme nous le verrons pour les corps sonores, ou perpendiculairement à ce rayon? L'étude de la Uumière polarisée va nous permettre de résoudre cette imjportante question.

o47. Polarisation par réflexion. — La lumière naturelle î possède des propriétés parfaitement symétriques autour du 1 rayon lumineux. Supposons par exemple qu'on fasse tomber lun faisceau de lumière solaire sur un miroir et qu'on reçoive lia faisceau réfléchi sur un écran : si l'on fait tourner le miiroir autour du rayon incident, de sorte que l'angle d'inci- 'dence reste constant, on constate que l'image réfléchie tourne ^avec le miroir, mais sans changer d'intensité. Il n'en est plus de même si le faisceau observé a déjà subi une première iréflexion que nous supposerons faite sous un angle de54<'35' : >si l'on fait tourner le second miroir autour du faisceau qu'il ! reçoit, rimage change d'intensité en même temps qu'elle itourne. Son intensité est maximum, lorsque les plans d'incidence sur les deux miroirs coïncident; elle décroît peu à peu et devient nuUe pour une rotation de 90», c'est-à-dire lorsque les deux plans d'incidence sont perpendiculaires; elle iaugmente ensuite^ et redevient maximum après une nouvelle •rotation de 90»; enfin les mêmes phases se reproduisent pen-

dant la seconde moitié de la rotation. On observera donc, T,our un tour complet du second miroir, deux maxima et deux miniraa; les deux maxima sont distants de 180° et correspondent aux deux positions où les plans d'incidence coïncident, les minima sont obtenus lorsque ces deux plans

sont perpendiculaires; ils sont donc à 90° des maxima. L'appareil représenté (fig. 364) permet de montrer ces résultats : la lumière de l'arc voltaïque, rendue parallèle par une lentille, rencontre un premier miroir, fixé sur rouverture de la lanterne, et dont le plan d'incidence est horizontal. Le faisceau réfléchi traverse ensuite une lentille convergente, destinée à donner une image nette, et tombe sur un second miroir, lîxé