MESURE DE LA COMPOSANTE HORIZONTALE
Pour employer la boussole de déclinaison à la détermination de la composante horizontale de la force terrestre, on à ajouté à cet instrument une règle latérale, qui vient s'appliquer sur un des côtés du tambour au moyen des deux vis V, de façon que son axe soit exactement perpendiculaire à celui du tambour (/g. 1). En plaçant un aimant successivement sur chacun des étriers fixés sur cette règle en R et R’et en mesurant les déviations que cet aimant produit sur un barreau plus
petit suspendu en E, on obtient par la méthode de Gauss le rapport . de
la force horizontale H au moment magnétique M de l’aimant. En faisant ensuite osciller cet aimant sur l’étrier, et en déterminant la durée d’une oscillation, on caleulera le produit HM par la formule des oseillations pendulaires.
Détermination de =
Le théodolite ayant été bien rectifié, on met en place sur l’étrier du : tambour un petit barreau prolongé par deux bouts en cuivre portant à chaque extrémité un trait gravé sur un cercle d'argent. En amenant ce trait sur le fil milieu du microscope, on détermine provisoirement la position du méridien magnétique. On pose alors le barreau déviant sur le support R; ce barreau se trouve, par construction, perpendiculaire au méridien magnétique. Le petit aimant est dévié, et, si lon fuit tourner l'équipage mobile jusqu'à viser de nouveau le trait repère,
MAGNÉTISME TERRESTRE. 13 la différence des lectures du vernier horizontal donnera une première déviation x.
Comme le barreau peut ne pas être exactement centré sur son support, on le retourne bout pour bout; l'aiguille est déviée en sens inverse, eten pointant de nouveau le trait repère, on obtient un deuxième angle «,.
He nr x : RD se — fournit, pour la distance R, la déviation corrigée
La movenne
% Fig. 4.
QE 2 "A NN < \ Π\ un B 0 ES R |
du défaut de centrage du barreau.
Soient NS le petit barreau, B le barreau déviant de moment M placé à une distance OB = R. La force qui agit sur le barreau NS a pour expression (: + =}. l'expérience et le calcul ayant prouvé que, lorsque
l’on prend un barreau déviant de longueur double du barreau dévié,
les termes du développement qui suivent ;; sont négligeables.
L'équation d'équilibre peut s’écrire (‘) pour la distance R et la dévia-
(:) On peut remarquer que, le barreau M n'étant plus perpendiculaire au méridien, son moment magnétique comprend un terme relatif à l'induction par la terre et devient (M — zHsina).lIl y a bien aussi une aimantation transversale due à la composante H cos z; mais la force qui en résulte est parallèle à l'aiguille et ne produit pas de moment. L’aiguille elle-même a une aimantation transversale proportionnelle à H cos x, mais elle est négligeable en général.
L'équation d'équilibre est donc pour la distance R
Hsine = À (: < ie )(t— él sin)
H sinz(7 2 = Zi AN NrRtimlRe (07 Ra
Mission du cap Horn, WI. 9
ou sensiblement
tion Ù 2M / a (1) H sine = (14)
a ; À : : ; Le terme D» qui ne dépend que des dimensions des barreaux, s’ob-
tient par une deuxième observation faite à une distance R’ qui donne
des se M a (2) Nina = Re (1 pe)
En divisant (1) et (2) membre à membre, il vient
(44 R°sinz (: La ni)
R3 sin a It RE
pe : ., Rsina R d'où lon tire, en appelantN le produit 5x et o le rapport (R) ,
(Q.-2E N = ÿ RENE ® à . De ; H :
TE étant déterminé, on obtient x Pr la relation (+5) (3) HE R°
M = KRsina
Détermination de HM.
L'équipage mobile ayant été tourné de facon à ramener l'axe du microscope dans le méridien magnétique, on met en place sur l’étrier
équation que l’on peut écrire
Hess 2 a ai
