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Un deuxième écrou e, mobile sur une tige verticale, permet d'élever ou d’abaisser le centre de gravité et par suite de régler la sensibilité du barreau. Pour pouvoir exécuter plus facilement le déplacement des deux

MAGNÉTISME TERRESTRE. SI écrous e, e’ et de l'index &, on immobilise laimant M au moyen d’un plan d'arrêt, glissant entre deux montants G et commandé par une vis V placée sur le cerele horizontal. Dans la #g. 15, le barreau est représenté immobilisé par ce plan.

La balance, commelesautres instruments, est munie de deux miroirs: l'un R, placé sur M et suivant ses mouvements; l’autre R’, fixé sur une pièce faisant corps avee la monture et pouvant seulement être légèrement incliné sur l'avant ou sur l’arrière au moyen d’une petite vis de réglage.

Le tout est renfermé dans une caisse en cuivre, fermée en avanteten arrière par des plaques de verre et montée sur un cercle horizontal C mobile autour de l’axe vertical de l’appareil.

La partie supérieure de la cage est percée, au-dessus des deux miroirs, d’une ouverture sur laquelle est monté un prisme rectangle isoscèle S. Une des faces de ce prisme est un peu convexe, de sorte qu’il équivaut en même temps à une lentille convergente de 1" environ de distance focale. Une seconde ouverture est destinée à recevoir un ther-

momètre, qui fournira la température de la caisse, et par suite celle du barreau.

Installation. — L’instrument étant placé sur un pilier V de façon que le barreau oscille dans le méridien magnétique (fig. 15), on assure l’horizontalité du cercle C au moyen des vis calantes et on met en place l'échelle et la lunette. Cette dernière est placée dans le plan perpendiculaire au méridien de façon à viser le milieu du prisme, et le milieu de l'échelle doit être situé dans le plan vertical passant par le milieu du prisme et par l'axe de la lunette. Si l’on ne voit pas dans la lunette l’image réfléchie par le miroir mobile, on inclinera légèrement le prisme S, au moyen de petites vis placées sous la monture, jusqu’à ce que les images viennent se former à peu près sur le réticule.

En faisant basculer légèrement le miroir fixe, on amènera l’image fixe dans la moitié supérieure du champ de la lunette, et, en faisant mouvoir la vis de rappel du cercle C, on placera la division

médiane de la règle exactement dans la position indiquée dans la fig. 10.

Mission du cap Horn, II. 21

Emploi. — Sinous appelons (fig. 16)

p le poids du barreau,

A la distance du centre de gravité G à l’axe de rotation O,

q le produit pd,

6 l'angle que fait avec la verticale la droite O0G reliant le centre de rotation au centre de gravité,

M le moment magnétique,

4 l'angle très petit que fait l'axe magnétique avec l'horizon,

Fig. 16.

l'équation d'équilibre peut s’écrire

ZM cose — gsin$ + HM sine, ou, l'angle « étant très petit, (1) ZM = qsin8 + HMc

Dans le calcul des variations, on peut considérer comme constant le produit HM qui est multiplié par un nombre très petit; on aura alors

(2) M dZ + ZdM = q cos dB + sin $ dg + HM de. En divisant membre à membre les deux équations (1) et (3) er en négligeant dans la division le terme très petit HM+, on obtiendra

d4 dM dy , HMda 7 = M = Gap Tasing

MAGNÉTISME TERRESTRE. S3 D'après l'équation (1), gsin8 étant approximativement égal à ZM,

I x Te UE le terme ——> peut alors s'écrire ;; dx où cotI dx. gsin 8 Z

Comme les angles x et 8 sont presque égaux, on aura

sc dq dM )

— (cot8 + cot[) 48 + = M \ 2 /

de é 15 . j :

Test proportionnel aux variations de température; il en est de même Û

dM PARC de <-; on peut donc écrire M

dZ., Al "r 7 — (cot8 + cot[) dB + b(T —T,).

Si l’on appelle » le nombre de divisions dont l’image se déplace à partir d’une position déterminée qui correspond à une certaine valeur de Z, les variations de la composante verticale seront fournies par la relation

= rouen

Graduation. — La valeur de cot8 peut être calculée directement en faisant osciller le barreau dans le méridien magnétique et dans le plan perpendiculaire; mais cette longue expérience oblige à changer l'appareil de position à chaque fois; en plus, il est assez difficile de mesurer avec exactitude la durée des oscillations qui s’éteignent très rapidement. Il est bien préférable de se servir de la même règle de comparaison que nous avons déjà employée pour le bifilaire. Si nous approchons cette règle du magnétomètre-balance après avoir rendu l’aimant déviant vertical, nous ajoutons à la force verticale une force

ARE H connue H tangx, que l’on peut écrire Z X %tangx ou Z cot[ tango.

La balance se déplace d’un certain nombre de divisions d'; en retournant l’aimant de 180°, on obtient un deuxième déplacement en sens inverse d”.

Les observations étant faites très rapidement, la température ne change pas dans l'intervalle des observations; on a alors comme valeur

! d' A de la constante (cotf£ + cotl), en appelant d la moyenne ——; tanga A — Z cotI.