MAPS
LA SYNTONISATION 119
pour que les conditions de résonance soient remplies et que le maximum d'effet soit obtenu.
Dans le cas de l’accouplement direct (fig. 33), le circuit fermé comprend une bobine de self-induction L, et un condensateur C. L'antenne comprend la bobine L ou une portion plus ou moins importante suivant que l’accouplement doit être plus ou moins rigide, le fil de jonction à la terre, et le conducteur aérien. Il faut régler la capacité du condensateur C pour que la fréquence propre d’oscillation du circuit fermé soit égale à celle de l’antenne : on peut aussi effectuer ce réglage sur la bobine L elle-même, en n'intercalant dans le circuit fermé qu'un certain nombre de tours de cette bobine, et non la totahté destours. Dans ce dernier cas, les tours intercalés dans le cireuit fermé agissant inductivement sur les autres tours de la bobine, l’accouplement entre le circuit et l'antenne se trouve doublement réalisé; d’une part directement par les tours communs; d'autre part inductivement, par induction des tours communs sur les tours qui font partie de l'antenne seule.
Antenne accouplée par induclion avec un circuit oscillant fermé. — Dans le cas de l'accouplement par induction (fig. 74), on peut, comme nous l'avons vu pour les circuits oscillants fermés, réaliser un accouplement rigide ou un accouplement lâche, suivant que les tours de la bobine secondaire L, embrassent la majeure partie ou une faible partie du nombre total des lignes de force magnétiques engendrées par la bobine primaire L,. La valeur de l’accouplement joue un rôle très important au point de vue de la résonance. Nous avons vu, au chapitre vr que, d’un façon générale, quand deux circuits oscillants ont été exactement accordés sur la même fréquence avant leur accouplement, 1l se produit, dans le système formé par les deux circuits accouplés, deux groupes d'oscillations de fréquences différentes. Quand l'accouplement est très lâche, l'antenne oscille à peu près hbrement, sans réagir sur le circuit fermé qui l'excite inductivement : les fréquences des deux groupes d'oscillations sont très voisines l’une de l’autre et se confondent presque, de sorte que l’on peut obtenir une réso-
nance aiguë ; malheureusement, l'énergie transmise à l'antenne par le cireuit fermé est faible. Pour que le circuit oscillant cède beaucoup d'énergie à l'antenne, 1l faut que l'accouplement soit rigide. Dans ce cas, 1l se produit une forte réaction du secondaire (antenne) sur le primaire (cireuit fermé) : les fréquences des deux groupes d’oscillations qui prennent naissance dans le système sont très différentes, et l’action exercée sur l'antenne réceptrice est beaucoup moins nette (*). Avec l’accouplement rigide, les amplitudes initiales des oscillations de l'antenne sont grandes, mais l'amortissement est rapide ; avec l'accouplement lâche, les amplitudes inhales des oscillations sont sensiblement plus faibles, mais l'amortissement est beaucoup moins rapide (*). La quantité d'énergie que peut absorber une
(1) On est conduit à accorder cette antenne, ainsi que le système récepteur, sur une seule des deux fréquences d’oscillation du système transmetteur.
(CJAMPME Dr Franck a établi, pour illustrer les phénomènes en jeu dans le circuit oscillant et dans l’antenne, un modèle mécanique tout à fait intéressant. Comme nous l’avons vu dans l’étude des circuits oscillants, la capacité joue, au point de vue électrique, le même rôle que l’élasticité, et la self-induction joue le même rôle que: l’inertie. Dans le modèle de M. Franck, le circuit oscillant fermé est représenté par une lame de ressort verticale, pincée dans une mächoire à son extrémité inférieure et portant, vers son extrémité supérieure, une masselotte de plomb. L’antenne est représentée par une planche mince élastique, trois ou quatre fois plus haute que la lame vibrante, placée verticalement à quelque distance de celle-ci et fixée à sa base: sur le support commun. Un ressort, plus où moins rigide ou lâche, fixé à quelque distance de la base, relie la lame vibrante à la planche ; il réalise entre ces deux systèmes oscillants un accouplement rigide ou lâche. En déplaçant convenablement la masselotte portée par la lame vibrante et fixée par une vis, on peut régler la fréquence propre d’oscillation de celle-ci et lui donner une valeur exactement égale à la fréquence d’oscillation de la planche.
Les deux systèmes oscillants étant ainsi accordés, on les relie l’un à l’autre par un mince ruban de caoutchouc (accouplement lâche), et l’on met en vibration la lame élastique en écartant de sa position la masselotte de plomb : on voit alors la planche se mettre à vibrer peu à peu et effectuer des oscillations de même période et d'amplitude peu considérable. Après avoir atteint un maximum, l'amplitude des oscillations des deux systèmes va en décroissant lentement. C’est le cas de la résonance simple, obtenue avec un accouplement lâche.
On remplace ensuite le ruban de caoutchouc par un ressort à boudin moyennement rigide, et l’on voit, en faisant vibrer la lame élastique, que la planche entre aussitôt en vibration. Les deux groupes d’oscillations qui se produisent, et qui, pour cet accouplement moyennement rigide, ne diffèrent pas considérablement l’un de l’autre, produisent des battements visibles ; l'amplitude des vibrations de chacun des deux systèmes oscillants devient nulle au bout d’un certain nombre d’oscillations, landis que l'amplitude des vibrations de l’autre système est maxima, puis les rôles
LA SYNTONISATION hi y
antenne dépend beaucoup de la valeur de l'amortissement et du coefficient d’accouplement. Pour une antenne présentant un fort amortissement, 1l est généralement meilleur d'employer un accouplement assez rigide ; pour une antenne présentant un fable amortissement, on a avantage à employer un accouplement très lâche.
Une antenne réceptrice, accouplée inductivement avec un circuit oscillant fermé qui contient le détecteur, répond aux mêmes conditions qu'une antenne transmettrice : l’accouplement peut être lâche ou rigide. On obtient les meilleurs résultats au poste récepteur, au point de vue de l'intensité des signaux reçus, quand l’accouplement employé est le même qu'au poste transmetteur. Mais l’accouplement lâche est le plus fréquemment utilisé, car c'est lui qui permet le mieux d'éviter les perturbations dues aux signaux étrangers ou parasites.
Résonance de l'antenne réceptrice. — Faisons fonctionner d’une façon continue une antenne transmettrice, de façon à émettre une série d'ondes électromagnétiques, et étudions ce qui se passe dans une antenne réceptrice dont nous faisons varier graduellement la fréquence propre d’oscillation depuis une valeur inférieure à la fréquence de l'antenne transmettrice jusqu'à une valeur supérieure à cette fréquence. Pour pouvoir mesurer le courant oscillantengendré dans l'antenne réceptrice intercalons à la base de celle-c1 un appareil thermique (°).
Supposons d’abord que l'antenne transmettrice soit une antenne simple (avec éclateur directement intercalé, fig. 72). Nous constatons, en modifiant graduellement la fréquence pro-
s'inversent : le phénomène s’amortit et s'éteint sensiblement plus vite que dans le cas précédent.
Enfin si l’on remplace le ressort par une liaison rigide (accouplement rigide), la planche présente, dès le début, des oscillations d'amplitude beaucoup plus grande, mais le phénomène s’amortit très rapidement. Le mouvement irrégulier de la planche et les battements qui se produisent montrent nettement l’existence de deux groupes d’oscillations de fréquences différentes.
(1) Par exemple prenons un bolomètre (chapitre 1x, page 98) et plaçons son fil chaud dans le réservoir d’un thermomètre à air : l’échauffement du fil est proportionnel au carré de l’intensité du courant oscillant qui le traverse, et cet échauffement détermine une dilatation de l’air du réservoir thermométrique ; en observant les indications du thermomètre, on peut donc déterminer les valeurs relatives du courant oscillant.
pre de l'antenne réceptrice("), que l'intensité du courant oscillant va en croissant lentement d’abord, puis très rapidement, pour atteindre un maximum aigu après lequel sa valeur diminue rapidement d’abord, puis plus lentement. La courbe obtenue est analogue à celle quereprésente la figure 29, relative au cas de circuits oscillants fermés. Le maximum d'intensité du courant oscillant correspond à la fréquence pour laquelle se produit la résonance.
Supposons maintenant que l'antenne transmettrice soit excitée par induction (fig. 74) par un circuit fermé. D'une façon générale, elle émet deux groupes d’oscilla- | tions de fréquences distinctes. Si l’accouplement entre l’antenne et le circuit excitateur est rigide, ces fréquences diffèrent sensiblement.
En modifiant graduellement la fréquence propre d'oscillation de l’antenne réceptrice, on constatera donc, comme l'indique la figure 75, | la production d’un premier maximum du courant oscillant * (correspondant à la résonance de l'antenne réceptrice sur la plus basse des deux fréquences du système transmelteur), puis
Accouplement rigide
au tronsmetteur
{ntensite du courant au recepteur
frequence Propre ARTE recepürce Fic. 75.
Leur
Accouplement Z5che
au twansmnetlieur
Aitensite dau courent au rece
frequence Propre de lanterne recepirice Fic. 76.
(1) Cette variation graduelle de la fréquence peut être obtenue soit par modification de la longueur de l’antenne, soit par modification du nombre de spires d’une bobine intercalée à sa base.
LA SYNTONISATION I19
d'un second maximum du courant oscillant (correspondant à la résonance de l'antenne réceptrice sur la plus élevée des deux fréquences du système transmetteur). Il y aura lieu d'accorder l'antenne réceptrice sur l’une ou l’autre des deux fréquences.
Si l’accouplement entre l'antenne transmettrice et son circuit excitateur est rendu de plus en plus lâche, les deux fréquences des oscillations qui prennent naissance dans le système se rapprochent l’une de l’autre ; par suite, les deux maxima obtenus dans la courbe de résonance de la figure 95 se rapprochent l’un de l’autre. Pour un accouplement suffisamment lâche, on obtient une courbe de résonance telle que celle de la figure 76; à la limite, pour un accouplement extrêmement lâche, on obtendrait un seul maximum aigu tel que celui de la courbe de
la figure 29 (page 6o).
Mesure des longueurs d'onde.
D'après ce qui précède, on voit toute l'importance que présente la connaissance exacte des fréquences et des longueurs d'onde. Or, si l’on peut facilement évaluer la longueur d'onde dans le cas d’une antenne simple, puisqu'elle est à peu près égale à quatre fois la longueur totale de l'antenne, 1l n’en est plus de même dans le cas d'antennes excitées par induction, parce que la bobine L, (fig. 74) représente une longueur inconnue d'antenne rectiligne équivalente. En fait, on peut admettre, pour des évaluations grossières, que le fil ainsi enroulé sous forme d’une bobine est à peu près équivalent à un fil rectiligne de longueur double, mais c’est là une loi tout à fait approximative, et 1l est nécessaire, pour les réglages exacts, de posséder une méthode ou un appareil permettant la détermination rigoureuse des longueurs d'onde. Nous allons passer rapidement en revue les méthodes ou appareils employés à cet effet.
Méthode du Cap° Ferrié. — Pour mesurer la longueur d'onde de la perturbation électromagnétique produite par une antenne simple, M. le Cap° Ferrié relie à la base de celle-ci un fil horizontal dont il modifie progressivement la longueur. Ce fil prend
part au mouvement vibratoire de l'antenne et est le siège d'oscillations électriques : on y intercale, au voisinage de la jJonction avec l'antenne, un appareil de mesure (ampèremètre) thermique permettant d'évaluer l'intensité du courant oscillant. Quand on augmente progressivement la longueur du fil, dont l'extrémité est soigneusement isolée, on voit les indications de l’'ampèremètre thermique augmenter jusqu'à une valeur maxima, au delà de laquelle elles vont en décroissant. Cette valeur maxima correspond à la résonance, et la longueur du fil horizontal est alors égale au quart de la longueur d'onde cherchée. Cette méthode est très commode, mais les résultats qu'elle donne ne sont pas rigoureux, car la présence du fil horizontal relié à l’antenne amène une modification de la longueur d'onde de la perturbation électromagnétique engendrée. Pour les besoins de la pratique, elle convient parfaitement.
Bobine de M. Seibt. — Nous avons vu, en étudiant la propagation des ondes dans les fils conducteurs, qu'il se produit des nœuds et des ventres d'oscillaton, un nœud et un ventre étant séparés par une distance égale au quart de la longueur d'onde. Cette longueur d'onde dépend de la fréquence des oscillations électriques et de la vitesse de propagation de l'onde électromagnétique, ces trois grandeurs étant liées entre elles (page 10) par la relation:
dns
Or, la vitesse v de propagation des ondes électromagnétiques dans un conducteur dépend de la capacité et de la self-induction de ce conducteur: si l’on appelle e et / cette capacité et cette self-imduction par unité de longueur, la vitesse v est inversement proporhonnelle à la racine carrée du produit de ces deux grandeurs. Îl en résulte que, si l’on réalise arüficiellement un conducteur présentant une forte capacité et une forte self-induction par unité de longueur, la vitesse de propagation des ondes dans ce conducteur sera considérablement diminuée, et la longueur d'onde correspondant à une fréquence donnée sera beaucoup plus petite que dans un fil rectiligne ordinaire. On pourra donc, avec un tel conducteur, déterminer la position des nœuds
LA SYNTONISATION 4
et des ventres d’oscillation sans être conduit à des dimensions d'appareils exagérées : la distance entre un nœud et un ventre étant égale au quart de la longueur d'onde, on pourra en déduire cette grandeur, et, grâce à un étalonnage pAQE déterminer la valeur de la fréquence.
Cette méthode a été employée par M. Seibt. Un fl très fin, légèrement isolé, est enroulé, sous forme d'une hélice à tours juxtaposés, sur une tige de bois ou de verre: la bobine ainsi formée constitue le conducteur (") de forte self-induction et de forte capacité par unité de longueur.
Cette bobine R est reliée à sa base à un circuit oscillant comprenant un condensateur C, un éclateur E et une bobine de self-inducüion réglable $.
Le condensateur est relié au secondaire d’une bobine de self-inmduction ; l’une de ses armatures est connectée à la terre (fig. 37). En modifiant la valeur de la self-induction S, on peut produire dans le circuit oscillant des vibrations électriques de fréquence telle que la perturbation électromagnétique qui se propage dans la bobine KR ait une longucur d'onde égale à quatre fois la longueur de la bobine. Il y a alors un ventre de tension au sommet de la bobine, où apparaissent de brillantes aigrettes lumineuses. Inversement, si la fréquence des oscillations engendrées par le circuit est invariable, on peut, en modifiant la longueur active de la bobine, trouver une valeur pour laquelle un ventre de tension se manifeste à son sommet: la longueur de la bobine est alors égale au quart de la longueur d'onde de la perturbation électromagnétique qui s y propage.
(©) Il faut bien remarquer que ce n’est pas la longueur du fil constituant la bobine qui intervient, mais la longueur de la bobine elle-même, qui, pour lesondes électromagnétiques, se comporte comme un conducteur cylindrique creux de self-induction et de capacité déterminées.
On peut placer parallèlement à la bobine et à quelques cenümètres de sa surface extérieure un fil rectiigne relié à la terre : au voisinage du ventre de tension, il jaillit entre la bobine et le fil une série d'étincelles d'autant plus lumineuses et plus serrées qu elles sont plus proches du ventre de tension. On peut encore coller à intervalles réguliers sur la bobine, au moyen d’un peu de cire, des petits fils de cuivre nu qui servent de points de départ à des aigrettes lumineuses, lorsqu'ils sont à proximité d'un ventre ‘de tension. La figure 78 montre la photographie des aigrettes ainsi obtenues, pour une longueur de bobine égale au quart de la longueur d'onde. Cettte bobine avait 2 mètres de longueur environ et était formée d'un fil de cuivre de 0"",3 isolé à la soie et enroulé sur une tige de bois de 37 millimètres de diamètre. De petits fils de cuivre nu étaient collés tous les deux centimètres sur l'isolant, pour indiquer la valeur de la tension électrique.
Ondamètre de M. Slaby. — L'appareil de M. Slaby repose sur le principe précédent. Un tube de verre porte un nombre considérable de tours de fil très fin juxtaposés: pour exciter celte bobine, on place son extrémité libre à proximité de l'antenne, puis, avec une tige métallique tenue à la main, on modifie sa longueur active. La production d'un ventre de tension au sommet de la bobine est mise en évidence au moyen d’un écran fluorescent au platino-cyanure de baryum, qui paraît lumineux quand il est soumis à une forte excitation électrique:
Fier;
Ondamèlre de M. Fleming. — Le même principe a été encore utilisé par M. Fleming pour la construction d'un ondamètre. Un noyau d’ébonite de 2 mètres de longueur et { centimètres de diamètre porte 5000 tours de fil nu très fin Juxtaposés et légèrement isolés les uns des autres. L’une des extrémités de cette bobine est reliée soit au circuit oscillant SCT, qui excite
LA SYNTONISATION 123
l'antenne, soit à l'antenne elle-même (fig. 79). Un contact glissant S,, qui frotte sur les tours de fil, est relié à la terre par un conducteur et permet de mettre en circuit une longueur plus ou moins grande de la bobine. Les nœuds et les ventres de tension qui se produisent le long de la bobine sont mis en évi-
FA
dk A, |! A4 N:”
lerre Ferre
Fi. 70.
dence au moyen d’un tube à vide V, qui s'illumine quand il est au voisinage d'un ventre de tension et reste obscur au voisinage d’un nœud de tension. Il est nécessaire de protéger l'hélice de fil de l’action indirecte des oscillations de l’antenne ou des étincelles de l’éclateur : ce résultat est obtenu par l’interposition d’un écran métallique relié à la terre.
Ondamètre de M. Dôünitz. — Au lieu de modifier la longueur active d'une bobine excitée par l'antenne, on peut accoupler avec celle-c1 un circuit résonant fermé, contenant une bobine de self-mduction réglable ou un condensateur de capacité réglable : si les valeurs'de la self-induction et de la capacité sont exactement connues, grâce à un étalonnage préalable, il est facile de calculer la fréquence propre du circuit oscillant fermé, c'està-dire la fréquence des oscillations de l'antenne, lorsque le circuit oscillant est en résonance avec celle-ci. Cette méthode a été employée par Drude et par M. Dôünitz: ce dernier a établi ainsi un ondamètre pratique et précis, fréquemment employé en Allemagne.
L'appareil de M. Dônitz (fig. 80) comprend un circuit oscil-
x2/ NOTIONS GÉNÉRALES SUR LA TÉLÉGRAPHIE SANS FIL
lant fermé contenant une bobine de self-imduction et un condensateur de capacité progressivement variable. Le nombre de tours de la bobine de self-induction peut-être modifié, par adjonction ou suppression d’une ou plusieurs couronnes de fil. Le condensateur est formé d’une série de plaques métalliques fixes f, en forme de secteurs de cercle, entre lesquelles peut venir se placer une série de plaques mobiles b, également en forme de secteurs de cercle, portées par un axe vertical a. Les bornes du condensateur sont en p, et p,. L'ensemble est plongé dans l'huile. Suivant qu'on tourne plus ou moins un bouton
Fre. 80.
moleté 4 fixé à l'axe vertical, les plaques mobiles pénètrent plus ou moins entre les plaques fixes, et la capacité a une valeur plus ou moins élevée : cette valeur est indiquée par un index z, fixé au bouton, qui se déplace au-dessus d’une graduation tracée sur le couvercle de l'appareil. Le circuit oscillant comprend aussi une bobine s de quelques tours de fil courbés en forme de cercle et servant à l’accouplement inductif de l’ondamètre avec l'antenne: cette bobine est amovible et est reliée au circuit par les contacts k: on peut ainsi, en la changeant, réaliser l’accouplement par un plus ou moins grand nombre de tours. Enfin, un tour de fil : induit dans la petite bobine &, un courant qui circule dans un fil fin w placé dans le réservoir d’un ther- .momètre à air L: l'échauffement de ce fil produit une dilatation de l'air, rendue visible par le déplacement d’une colonne liquide contenue dans un tube en U.
Pour employer l'ondamètre, on modifie progressivement la capacité du condensateur, en tournant le bouton moleté, jus-
LA SYNTONISATION 195
qu'à ce que l'intensité du courant oscillant atteigne un maximum indiqué par le thermomètre à air. À ce moment, le circuit oscillant est en résonance avec l’antenne, et il suffit de déterminer sa fréquence d'oscillation d’après les valeurs connues de la self-induction et de la capacité.
Tandis que les ondamètres à hélice de fil précédemment décrits permettent seulement de déterminer la longueur d'onde quand la résonance est réalisée, et ne donnent aucune indication quand les conditions de résonance ne sont pas remplies, l’ondamètre de M. Dôünitz, ou tout appareil similaire, permet de tracer la courbe de résonance en deçà et au delà de la résonance exacte, ce qui est souvent utile.
Dispositifs de syntonisation.
Une utilisation Judicieuse des effets de résonance permet, comme nous l'avons vu, d'augmenter considérablement l’amplitude des oscillations électriques dans les antennes transmettrice et réceptrice, et, par suite, l'intensité des signaux émis ou reçus, c'est-à-dire la portée des communications. En outre, on a espéré pendant longtemps que la réalisation d’une résonance aiguë permettrait aux postes récepteurs de n'être pas done par les signaux parasites et par les signaux émanant de postes étrangers. Les inventeurs ont donc été conduits à proposer ou à employer de nombreux dispositifs permettant d'utiliser le plus-complètement possible les effets de résonance : ces dispositifs font partie inhérente des différents systèmes de télégraphie sans fil qui seront décrits brièvement dans le prochain chapitre. Nous allons indiquer seulement iciles principes sur lesquels 1ls reposent.
Un prenuer perfectionnement, important au point de vue de la syntonisation, a été réalisé par M. Marconi dans l'adopthon du montage de la figure 50, où le détecteur d'ondes est placé dans un circuit oscillant accouplé inductivement avec l'antenne. Un autre perfectionnement, introduit par M. Braun, a consisté dans l'excitation indirecte (par induction) de l’antenne transmettrice.
Au poste transmetteur, la bobine de Ruhmkorff alimente un circuit oscillant contenant un condensateur de capacité variable et le primaire d’un transformateur dont le secondaire, ainsi qu'une bobine d'accord à nombre de spires variable, est intercalé dans l'antenne. Le circuit oscillant fermé et l’antenne doivent être en résonance: un moyen simple pour réaliser cet accord consiste à introduire à la base de l’antenne un ampèremètre thermique et à modifier d’une part le nombre de spires de la bobine d'accord, d'autre part la capacité ou le nombre de tours primaires du transformateur ("), jusqu'à ce que l'aiguille de l'ampèremètre indique une valeur maxima : à ce moment, le circuit oscillant et l’antenne sont en résonance. La bobine de Ruhmkorff a été fréquemment remplacée, dans la suite, par un cireuit oscillant alimenté lui-même par un transformateur ordinaire, dont le primaire est relié à une source de courant alternatif.
Au poste récepteur, une bobine de longueur réglable permet d'accorder l'antenne sur la fréquence des ondes émises par le transmetteur; après cette bobine, les oscillations traversent le primaire d’un petit transformateur dont le secondaire fait parte d’un circuit oscillant auquel est relié le cohéreur. L’accord entre ce circuit et l'antenne est obtenu par modification du nombre de tours de la bobine secondaire ou de la capacité du condensateur. Le dispositif de réception est complété par un circuit à courant continu contenant une pile et un relais.
Pour sélectionner le plus possible les signaux et ne laisser parvenir au récepteur que les oscillations d’une fréquence déterminée, on a proposé d'utiliser plusieurs circuits oscillants successifs accouplés inductivement entre eux et accordés les uns sur les autres. M. Hettinger a imaginé le montage que représente la figure 81. La base de l'antenne 1 est reliée à deux bobines de self-induction L,L, toujours identiques. Les extrémités 2 de ces bobines sont connectées ensemble et reliées à la terre. L'ensemble formé par l'antenne et les deux bobines
4 T F 2 Ki] r
(1) Nous ayons vu (chapitre vr, page 64) que, lorsqu'il y a résonance, le rapport de transformation de ce transformateur n’est pas égal au rapport des nombres de tours primaires et secondaires, mais au rapport des capacités du circuit oscillant et de l’antenne.
LA SYNTONISATION 1297
vibre en quart d'onde. Une capacité C, est placée entre les points { et 2, en dérivation sur les deux bobines L,. Cette capacité a une valeur telle que les deux circuits qu'elle forme avec les bobines L, soient en résonance. Enfin, entre un tour de l’une des bobines et un tour quelconque de la seconde bobine, on branche un circuit contenant une selfinduction L, et une capacité GC, de valeur telle que la condition de résonance soit encore remplie. Le détecteur D est branché en dérivation sur le condensateur C, (si c'est un appareil 1mpressionné par la tension), ou bien est disposé sur le circuit en un point convenable (si c’est un appareil impressionné par le courant).
Ce dispositif permet d'obtenir une résonance très aiguë. Si l'on fait en sorte que l'amplitude des oscillations qui agissent sur le détecteur, lorsque le maximum de résonance estobtenu, soit juste suffisante pourimpressionner cet appareil, 1l est évidentque toute oscillation d'amplitude moindre restera sans effet. Donc les oscillations engendrées dans l'antenne par toute onde dont la fréquence diffère de celle pour laquelle à été réalisé l'accord, auront une amplitude trop faible pour impressionner le détecteur, et ne troubleront pas la réception. Il est facile, avec la disposition adoptée, de réaliser le réglage convenable pour que l'amplitude des oscillations qui agissent sur le détecteur ait la valeur minima juste suffisante pour impressionner l'appareil. En effet, les deux bobines L, étant semblables et semblablement placées, deux points situés à la même hauteur sur ces bobines sont au même potentiel. Par conséquent si le pont formé par C:L; et le détecteur est relié à ces deux points (3 et 4 par exemple, figure 81), 1l n'existe entre ses extrémités aucune différence de potentiel, et aucun courant n'y circule. Si l’on déplace l’un des contacts vers le bas, et l’autre contact vers le haut, en 3 et 4” par exemple, :1l existe, entre les extrémités du circuit qui forme un pont entre les deux bobines, une
HIGUe Tr.
différence de potentiel d'autant plus grande que les points 3° et 4’ sont plus éloignés des points 3 et 4. Il n'est donc pas difficile de trouver la position pour laquelle l'amplitude des oscillations agissant sur le détecteur a la valeur minima nécessaire pour que la sélection soit obtenue.
Tous les dispositifs basés sur l'emploi judicieux des phénomènes de résonance permettent d'accroître considérablement la portée des communications, pour une dépense d'énergie déterminée au poste transmetteur. Mais 1ls n'empêchent pas le poste récepteur d'être gêné, et quelquefois même paralysé, par l’action des ondes émanant de transmetteurs plus rapprochés ou plus puissants. En effet, supposons que l'amplitude des oscillations engendrées dans le cireuit récepteur par l’action d’un transmetteur déterminé soit cent fois plus grande quand les conditions de résonance sont remplies que quand elles ne le sont pas. La quantité d'énergie reçue variantavec le carré de la distance, on voit nettement que les communications peuvent être assurées à une distance dix fois plus grande quand le récepteur et le transmetteur sont en résonance que dans le cas contraire (*). Par conséquent, les effets produits sur un poste récepteur À sont exactement les mêmes si les ondes proviennent d'un transmetteur B avec lequel le poste récepteur est accordé, ou si elles proviennent d'un transmetteur C, avec lequel le poste récepteur n’est pas accordé, mais dont la distance est dix fois plus faible (toutes autres conditions étant égales d’ailleurs, c’est-à-dire, entre autres, la quantité d'énergie mise en Jeu aux transmetteurs B et C étant la même). Mais alors, si un poste récepteur donné peut, lorsqu'il est bien accordé, recevoir les signaux provenant d'un poste transmetteur situé à 1 000 kilomètres par exemple, il sera influencé de la même manière par les signaux provenant de tous les postes transmetteurs de même puissance compris dans un rayon de 100 kilomètres et sur lesquels 1l n’est pas accordé. De même, un poste transmetteur situé aussi à 1000 kilomè-
(1) Puisque l’énergie reçue varie comme le carré de la distance, elle est cent fois plus faible pour une distance décuple. L’amplitude des oscillations dans le circuit récepteur étant cent fois plus grande dans le cas de la résonance que dans le cas contraire, pour une même quantité d'énergie en jeu, le résultat sera le même que si la distance n’était pas décuplée et si le récepteur n’était pas en résonance.
LA SYNTONISATION 12 9
tres, mais cent fois plus puissant que le transmetteur avec lequel est accordé le poste récepteur, produira sur celui-ci le même effet, bien que l'accord ne soit pas réalisé.
L'utilisation des phénomènes de résonance ne peut donc pas permettre de réaliser la sélection des signaux, et, jusqu'à présent, ce problème n a pas encore été résolu d'une façon satisfaisante (*).
Néanmoins, certains dispositifs ont donné quelques résultats intéressants.
Parmi ceux--ci, on peut citer le principe d'un montage employé par la Compagnie Fessenden (fig. 82). La base de l’antenne À est reliée à deux branches contenant chacune un condensateur (CG,, GC) et le primaire d’un transformateur (L, L): ces deux branches se rejoignent et sont reliées à la terre T. Les deux primaires LL sont identiques ; les deux condensateurs ont des capacités légèrement différentes : l’un d’eux a une capacité telle que le circuit formé par l'antenne, sa branche et la prise de terre soit accordé exactement sur la fréquence employée. La capacité de l’autre condensateur diffère de 5 °/, par exemple de celle du précédent. Les deux secondaires des transformateurs L,, L, sont identiques et sont connectés en opposition dans un circuit contenant un condensateur C et le détecteur d'ondes D. Quand les ondes qui agissent sur l’antenne proviennent du transmetteur avec lequel on doit communiquer, c'est-à-dire quand la fréquence de ces ondes est la même que celle du cireuit formé par l'antenne et l’une des branches, il y a résonance, et la majeure partie du courant oscillant engendré
Fire. 82.
(1) Les règlements édictés par la Convention Radiotélégraphique Internationale (1906) présentent un certain nombre de dispositions destinées à réduire autant que possible les chances d” « interférence » entre les signaux émanant des divers postes. Ces règlements ont fixé à 300 et 600 mètres la longueur d’onde des ondes électromagnétiques employées pour la correspondance radiotélégraphique publique. Les postes côtiers ouverts au service public sont tenus de n’employer que l’une de ces longueurs d'onde. Les postes de bateaux, ouverts au service public, sont tenus d’employer une longueur d’onde de 300 mètres,
passe par celte branche; le secondaire du transformateur COrrespondant produit alors une force électromotrice dans Île circuit du détecteur qui se trouve impressionné. Au contraire, si la fréquence des ondes reçues ne concorde pas avec celle de l’un des circuits formés par l'antenne et l'une des deux branches, le courant oscillant se répartit à peu près également entre les deux branches ; les secondaires des deux transformateurs produisent des forces électromotrices égales et opposées, et le détecteur n’est pas impressionné. On peut régler la capacité de la seconde branche de facon à se débarrasser des oe perturbateurs ou parasites.
