Appllcaiion wmx gmm des équation* de la théorie méea
le de la ehaienr. — Si Ton appelle a le coefficient de dilatation d'un gaz permanent, on a :
pv
Vo étant le volume à Oo, posons a = - = Kf^^l l'équation précédente pourra s'écrire :
^-^'' est une constante spécifique à chaque gaz que nous désignerons par R.
Par exemple, pour Tair atmosphérique, on aurait à 0^ et sous la pression d'une atmosphère ou 10333 kil. par mètre carré,
^ — âî3xi,ti9â — ^^•^^•
Pour un autre gaz, R serait en raison inverse du poids spécifique.
L'équation,
pv=^a-{'t), (19)
nous donne une relation entre ^ p et v.
Si Ton fait i =;= — a i= — 273% on trouve v = 0. On appelle cette température le zéro absolu. C'est la température à laquelle le volume du gaz se réduirait à zéro, si la loi de la dilatation pouvait s'appliquer jusqu'à cette limite.
De Téquation (19) on tire :
(^\-^l (Ë.\-^P (^\^i [dp) •" R' \dv) ~" R' \dpdv) ■" R'
Ces difTérentielles portées dans les équations (F), (H) du chapitre précédent, donnent les résultats suivants :
n MÉCANIQIX INDUSTRIELLE.
el
d'où l'on tire en ayant égard à Téquation (19),
Cl=:C — AR
if(t) = a'\'t
La première de ces équations nous permet de calculer la chaleur spécifique sous volume constant, dont la détermination expérimentale offre des difficultés insurmontables et qui n'étaitconnue jusqu'à présent que par la théorie du son.
On a pour l'air atmosphérique :
c,=0,2375 — ^-j|ji = 0,1685-
Le rapport - que nous désignerons par k est égal à 1 .41 .
La seconde des équations (20) nous donne la valeur de la fonction ç (t) qui est la même pour tous les corps. On appelle la somme (a+ 1), la température absolue.
