PERCEPTION ET COMPARAISON DES SONS

ces positions à l’antre. Pour ramener Feffet de ces vibrations à celui des ébranlemens instantanés , que nous avons traité d’abord , divisons par la pensée leur étendue totale AAf en une infinité de petites lames d’air que nous supposerons être ébranlées les unes après les autres , mais chacune en un instant infiniment petit. Alors , la surface vibrante partant du point

A, le premier ébranlement sera produit en A; et, si elle s’arrêtait tout court après ce premier choc , il en résulterait une onde sonore d’une longueur insensible , qui se propagerait dans toute la masse d’air avec la vitesse ordinaire du son. En outre, à cause de la petitesse de la lame d’air primitivement soumise à l’impulsion du corps sonore , l’ébranlement propagé ne durerait, en chaque point, qu’un instant infiniment petit. Maintenant , avant de transporter la surface vibrante à une seconde lame d’air, il faut admettre , ce qui sera prouvé dans peu par l’expérience , que , dans tous les sons appréciables par l’organe de Fouie, la vitesse absolue du corps sonore est toujours très-petite comparativement à la vitesse de transmission du son. D’après cela, quand la surface vibrante atteindra la seconde lame d’air , l’agitation excitée en elle par la première onde sonore sera déjà passée , et elle se trouvera revenue à Fétat de repos. La surface l’ébranlera donc par son choc , comme elle avait ébranlé la première lame , ce qui produira une seconde ondulation qui se propagera dans toute la ligne d’air, à la suite de la première. Enfin, lorsqu’après le temps total T, la surface vibrante sera arrivée en A' , limite de son excursion dans ce sens, la dernière ondulation partira de ce point. Il y aura ainsi , à chaque instant, sur la ligne d’air une suite de points consécutifs qui seront simultanément agités par Fune de ces ondulations successivement parties de l’intervalle A A' , et l’ensemble de ces points formera V onde sonore , laquelle sera constamment comprise entre les ondulations extrêmes parties de A et de A'. La longueur de cette onde sera donc égale à la distance des points de départ des deux ondulations , c’est-à-dire à l’amplitude totale de F excursion du corps sonore, plus à l’espace que la première ondulation a dàparcourirpendant le temps T? dont son départ