PARTIE IV. SECT. IV. CHAP. I. a

La mécanique ordinaire nous apprend à multiplier la force aux dépens du temps, et à ménager le temps par l’augmentation de la force. C’est à quoi nous parvenons par le moyen du coin, du levier, des poulies, des plans inclinés, et des rouages. Les fluides , bien employés, produisent d’eux - mêmes ces effets : ce sont des machines pour ainsi dire universelles; et cette propriété leur vient de la mobilité presque parfaite de leurs parties , jointe à la gravité et à l’inertie. Ils agissent dans tous les sens à-la-fois; ils tendent au mouvement par le défaut d’équilibre , et à l’équilibre ou au repos par le mouvement. Ils se gonflent par la chaleur , ils se resserrent par le froid , ou par une plus grande pression; ils montent, ils descendent et ils pressent, non pas en raison de leurs masses ou de leur poids propre, mais en raison de la hauteur de leurs colonnes. Ils jouissent de ces propriétés exclusivement aux corps solides, qui n’agissent ordinairement que par leur poids , ou en vertu des lois du mouvement ou de l’inertie.

Les fluides ont encore un autre avantage, qui consiste dans la petitesse du frottement qu’ils occasionnent ou qu’ils éprouvent dans leur mouvement contre des corps solides. J’ai déjà parlé du mouvez ment que la gr.Tvité imprime aux flqidcs, et de la vitesse qu’ils acquièrent sous des pressions données quand ils s’écoulent par des orifices; mais je dois parler ici d’une autre prc.ssion et d’une force produite par un mouvement étranger qui met ew action l’inertie des particules des fluides, . ;

o 5 o PHINCIPES PE PTRODYNASttQÜE.

196. Rien n’est plus propre à engendrer cette force que le mouvement circulaire , et elle s’appelle alors forte centrifuge. Elle peut se produire en tel lieu qu’on voudra choisir; et quand elle est une fois produite , on peut lui donner telle direction qu’on voudra.

Pour bien entendre ce que je vais dire, il faut prendre les choses de plus haut, et donner d’abord une idée juste des forces centrales , après quoi j’en examinerai les lois et la maniéré d’en déterminer l'effort.

Soit un corps P retenu par un fil PC , qui l’assujétit au centre C : si on imprime à ce corps,, suivant la direction P a , perpendiculaire à P C , une impulsion capable de lui faire parcourir en • un temps très-petit t une ligne très-petite P a, tandis que le- fil le retient à la distance èc=P c du centre , il ne sera pas libre de suivre 'la ligne P a, mais i' sera forcé de parcourir la petite diagonale Vb, qui représente un petit arc; et sa force d’inertie , qui tend à conserver le mouvement réc-^ tiligne P a, étant vaincue par la résistance du fil P C , tendra ce fil avec une force représentée par aby et qu’on appelle force centrifuge. Il suit de là que, par le principe de la décomposition des forces , la puissance d’impulsion , qui tend à faire parcourir au corps, dans le temps f, un espace égal à P<2 , sera représentée par P a , la force centiifuge par , et la tension du fil PC par la petite ligne Vd=ab.