PABTIF IV. SECT. I. CHAI*. XII

peut-être pour cette raison que la théorie de l’atmosphere a fait des progrès si lents. Nous sommes aujourd’hui plus instruits; mais il restait à déterminer quelle est l’influence de la chaleur sur la densité et le poids de l’air.

61. Nommons C la colonne de mercure exprimée en pieds, qui équivaut au poids de l’atmosphere; si on la multiplie par le nombre 1 3,568, qui est le rapport de la densité du mercure à celle de l’eau , on trouve la hauteur d’une colonne d’eau équipondérante à celle de mercure, et qui représente la hauteur à laquelle l’eau peut s’élever dans une pompe aspirante par l’effet de la pression de l’air. Nous nommerons h cette hauteur d’eau exprimée en pieds, qui équivaut à la hauteur du baromètre; et, comme l’air liquide, ou du moins assez comprimé pour avoir la même densité que l’eau , aura aussi même poids, la même lettre h exprimera aussi une colonne d’air dense, équivalente à la colonne d’air ordinaire de l’almosphere.

6a. Quand le baromètre marque a8 pouces, la colonne h est égale à a'‘ 4’’° X i3,658, qui valent 3if',658 Le produit de cette hauteur, par le rapport V de la densité de l’eau à celle de l’air vaporisé par la chaleur, donne la hauteur d’une troisième colonne imaginaire, représentée par V h, qui est une colonne d’air dont la densité serait uniforme dans toute sa hauteur, et en même temps égale à celle qui a lieu au bas de l’atmosphere à l’endroit où l’on a trouvé que le baromètre mar quait 28 pouces de hauteur.

88 PBIWCIPIS DE PYRODTN AMTQTIE.

J’ai nommé cette colonne thermométrique, a cause de sa ressemblance avec celle d’un thermomètre composé d’une liqueur dont la densité est uniforme , et parce qu’elle est en même temps dilatable par la chaleur. ’■

Cette colonne est donc ici égale à 3 ip ‘,658 f X 797,1 8 , et l'on a V/t = 25a37*’',655 ; et l’on trouve la même hauteur en multipliant 4'^° par le nombre 108 16,1 38 , qui est le rapport de la densité du mercure à celle de l’air dont nous parlons.

63. 'La hauteur de la colonne tlierraoraétrique est constante quand la température l’est aussi, parce que ses deux facteurs sont toujours réciproquement proportionnels. Si la pression de l’ atmosphère, repré.sentée par h, vient à diminuer, soit, par la variation qui lui est naturelle , soit parce

. que l’observateur est placé plus haut dans l’atmo-, sphere , ' là densité de l’air diminuera aussi , et conséquemment V deviendra plus grand. Ainsi , en nommant H la colonne thermométrique, on, aura toujours H = V h, de même qu’on a F=VP.

La colonne thermométrique est donc èlle-même une expression de la chaleuf, et lui est proportionnelle. Sa hauteur ne peut varier que quand la,^ température, ,dü|ang§

64. ' Néa|i|àj|OiûS^,;{k)ur'rendre la colonne ther*mométri^è'rigoureusement proportionnelle à F, il faurftâ^e à Ses deux facteurs V et h les mêmes

corrections que nous avons faites à V et P , facteurs du calorique F. Le premier deviendra V—- ï , et le second sera h -i- — - — = 3 1 ,658 j H- 0,0397, Ainsi ,