CHAPITRE IV. — LB CHAMP DE l'eXCITATEUR DE HERTZ

360. Dilfioalté d'un contrôle expérimental. ^ Ainsi un oscîilatear rayonnant librement dans Téther aurait un amortissement faible ; or la zone intéressante est au voisinage immédiat de Toscillateur, que la tbéorie suppose court, do sorte qu'il faudrait, à la fois, un doublet très court et un grand amortissement ; ce qui n'est réalisable que par un fort amortissement ohmique.

On obtiendrait à peu près les conditions initiales de Pearàon en excitant l'oscillateur par induction, à la façon de Blondlot.

Soit --; la force électromotrice induite, Téquation du circuit est

a?;?-HCRg*, = C?J;

mais à llnstant initial^ à la fin de la variation lente de ^, q est nul.

Au moment où rétincellc éclate dans le circuit inducteur, * subit un changement brusque *o î -7 s'accroît de ~ , et 5^ reste nul, du moins si l'étincelle inductrice est soufflée, et s'éteint instantanément. S'il en est ainsi, l'expression de q est celle de Pearson

Mais ces conditions sont difficiles à réaliser et il est peu probable qu'il soit légitime de réduire l'action de l'inducteur à une variation de flux de force magnétique vraiment instantanée "Pq,

11 paraît donc difficile de réaliser un doublet ayant à Torigine du temps la phase qu'on a supposée, mais si on se rappelle que les vitesses obtenues sont indépendantes de la phase et par suite de Torigine du temps, on voit que rien ne sera changé dans la propagation des phases quand on aura à la place du sinus, un cosinus ou une somme de sinus et de cosinus ; ce qui sera seulement changé, c'est la variation brusqae au front de l'onde.

Les valeurs que nous avons données au n"* 344, pour le front de

312 PROPAGATION DB L'iLBCTRIClTB

Tonde, exprimées au moyen des dimensions de roscillatcur, sont, à grande distance,

P - iA ^ *fi 1 a R

L désigne ici le coefficient de self-induction de Toscillateur.

Ces forces électrique et magnétique instantanées ne dépendent pas de la capacité ; elles sont proportionnelles à Tamortissement R : L, de quelque façon qu'il soit réalisé, et en raison inverse du coefficient de self-induction par unité de longueur.

351. Mode cTexcitation de Hertz. Nature de Tétat initial. — Les appareils au moyen desquels on fait ces expériences marchent le plus souvent à Taide d'une machine ou d'une bobine ; celle-ci charge un condensateur et à un certain moment Tétincelle éclate. A rinstant initial, la charge n'est donc pas nulle mais maximum et il existe entre les deux parties du circuit une différence de potentiel détcnninée V.

La période de Toscillateur est déterminée par sa résistance ohmique et fictive, sa capacité et sa self-induction. On a en appelant q la charge

Or à rinstant initial, avant Tétincelle, on a sensiblement

car pendant la charge lente ^ et -t^ sont négligeables. Quand Tétincellc éclate, £: reste nul ; mais, comme la force électromotrice V tombe à o, -f subit une variation brusque donnée par

La force électromotrice restant nulle pendant le passage de Tétincelle, dont la résistance est minime, la solution de l'équation est :

q = k% * COS {-Y "*" ? j-

CHAPITill IV. — Ll CHA&IP DE L*BXCirATBUR DB HBRTZ 313

On peut calculer les constantes A et o par les conditions initiales