MÉTHODES DE MESURE
La méthode que j’ai utilisée ne diffère pas en principe de celles qui ont été employées par Becquerel et Faraday. Le corps est placé dans un
(*) Les recherches de M. Osmond sur les transformations du fer et du carbone sont aujourd’hui classiques (Osmonp, Memorial de l’Artillerie de Marine, 1888). Cette question a été l’objet d’un grand nombre de Mémoires : GORE ( Variations de longueur avec température) Proceed. of the Royal Soc., 1889. — BARETT (Recalescence), Philos. Mag., t. XLVI, p. 473; 1873. — TAIT ( Propriétés thermo-électriques), Royal Soc. Edimb.,t.XXVIT, p. 125. — PIoNcHoN, Thèse. Paris, 1886, Mesures calorimétriques. — Journal de Physique, p. 269; 1887. —H. LE CHATELIER (Propriétés thermo-électriques), Bull. Soc. Chim., 1886,t. XLV, p. 482. — KouLrAusH, Wiedemann Ann., t. XXXIIT; 1888, Variations de résistance électrique. — HoPkiNsoN ( Variations de resistance électrique), Philos. Trans., p. 443; 1889.— H. LE CHATE- LIER (Resistance électrique), Journal de Physigue, t. VII, p. 199; 1891. — BALL (Effet de la trempe), Proceeding of the iron and Steel Institute, t. 1, 1890 et t. I, 1891. — ARNOLD ( Structure au microscope. Vitesse de refroidissement), Proceeding of the Iron and Steel Institute, mai 1894. — Cranpy (Essais de traction), Comptes rendus, t. II de 1893, 19 février, 16 avril et 4 juin 1894. — HaApriELD, /ron and Steel Institute, mai 1891.
champ magnétique qui n’est pas uniforme et l'on mesure la force résultant des actions magnétiques en utilisant la torsion d’un fil.
FEEE ( fig. 1) représentent les bras horizontaux d’un
électro-aimant de Faraday. Les axes de ces deux bras forment un certain angle. On place le corps en un certain point O de la ligne Ox, intersection du plan horizontal passant par les axes des bras de l’électro-aimant (plan de la fig. 1) et du plan de symétrie vertical. Lorsque l'électro-aimant est ‘excité, la force agissante f'est dirigée suivant Oz.
Désignons par H, l'intensité du champ magnétique en O. Cechamp est dirigé par raison de symétrie suivant O y normal à Ox. Soient 1 l'intensité d'aimantation spéecifique (c’est-à-dire le moment magnétique divisé par la masse ) et M la masse du corps, on a
dH, dr
f = MI .
Les expériences étaient surtout disposées pour l’étude des corps diamagnétiques ou faiblement magnétiques. La force démagnétisante provenant de l’aimantation du corps est alors insignifiante et, si l’on désigne par K le coefjicient d'aimantation spécifique, on à
