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Le phénomène signalé dans la noie D et étudié par M. Boileau {Traité de la mesure des eaux courantes) s'est reproduit dans ces expériences. L'air enfermé sous la nappe se trouvait à une pression inférieure à celle de latmosphère, et Teau d'aval s'élevait contre le barrage à une hauteur croissante avec la charge du déversoir. Cette hauteur est indiquée dans la colonne d'observation pour les quatre premières expériences; dans, les trois dernières, l'air avait tout à fait disparu sous la nappe, qui était complètement noyée en dessous; les expériences n°* 5 et 6 correspondent à un état transitoii^ , dans lequel la nappe est singulièrement instable, [/eau d'aval s'élève alors de temps en temps jusqu'à la crête même du barrage, puis un certain volume d'air rentre avec un bruit sourd sous la nappe; ce volume d'air est lui-même entraîné peu à peu, et l'eau d'aval parvient de nouveau jusqu'à la crête : ces alternatives se reproduisent périodiquement et rendent impossible toute mesure précise de l'épaisseur de la lame d'eau. On voit que le coefficient m de la formule de Dubuat augmente notablement pour les nappes noyées en dessous, ainsi que l'avait constaté M. Boileau.

Pour procéder aux expériences de la série n" 90, on avait substitué à l'écoulement en déversoir un écoulement par un orifice placé à la partie inférieure du barrage (voir pi. XXVIII, fig. 4 et 5). Cet oriBce, dont la face inférieure et les deux faces latérales étaient formées par les parois mêmes du canal, avait o"*,io5 de hauteur pour les expériences n~ 1 et 2 , et o'",2 1 2 pour les expériences n°' 3 à ô. La contraction ne s'opérait que sur la face supérieure.

On a indiqué, dans le tableau suivant, la charge H sur le centre de l'orifice et le coefficient m de la formule Q^=mcj\/2gH (w étant la section de l'orifice d'écoulement); la cinquième colonne contient, en outre, l'épaisseur de la lame d'eau à o'",o5 de la face d'aval du barrage qui avait o", 10 d'épaisseur.

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