AD

COST Re ms D d sin’l a = rayon de l'orbite ; i — inclinaison du plan de l'orbite.

2° Composantes ellipsoidales sans retard de marée.

Rayons variables di, d, de sphères hypothétiques (formules approximatives de RUSSELL) :

dé — 1—< sin cos't d* = (1 — & sin’i cos’0) (e = ellipticité) Cosinus de la différence des angles hypothétiques :

Ge PR a

RE à

be 2

Distance hypothétique des centres, les sphères precédemment variables étant supposées

conslantes :

8? — 1 + k°—2 k cos (y—x') Phase ellipsoïdale 6° : | d à?

COS* (— 0) = —— a” sini

8° Cas d’un retard de marée a :

Rayons variables di, d: de sphères Hypothétiques : de 12 Sini COS*(8—c) d = l? [1 — sin’i cos (6—0)]

Utiliser ensuite les autres formules comme dans 2°.

Résolulion par les moindres carrés :

A = k— cos (y—x)

B k°— 2 k cos (y—x) + 1 C = sinisin 20 D

= siniigisin? 8 Equation de condition :

1 A B B— AG RC nd ne (Î] 2 AG. = mc mp ED di

Dans le cas de composantes ellipsoïdales, 1l suffira de primer les À, B, C, D, x, y, 8

Perte de lumière l': Cas de disques uniformes :

= S T L\ — Intensité lumineuse de la composante éclairée.

Dans le cas d'obscurcissement des disques, il faut utiliser les tables de Russezz : L (k> 1) ou 1, (k<1) [32]. Dans le premier cas, remplacer k de la table par 1/k. S< sera remplacé par la quantité déduite de la table.