Courbe de lumière rectifiée
Extérieurement aux éclipses, 13 points normaux nous font tracer une droite horizontale entre ‘l’éclipse principale et l'éclipse secondaire (les points sont irrégulièrement répartis) et une courbe descendante entre l'éclipse secondaire et l’éclipse principale.
16 points Sur ces courbes sont pris de 15° en 15° pour le calcul des coefficients de l'équation de Ducan : |
L = a + bsinô— ccos0 + dsin28 —ecos26 Les moindres carrés nous donnent :
— +0,0234 Inégalité des faces +0,0154 Réflexion
+0,0103 } Retard de marée = —0,0003 | et ellipticité
OMSMOMENS Îl
d et e mis dans l'équation suivante :
dsin26—ecos24 = —e,; cos (26+2 a) nous portent à adopter :
€, — +0,0103 Demi-coefficient d’ellipticité de Dugan. a — +45°50’ Retard de marée.
Le facteur d’ellipticité z de RusserL sera donné par la formule déduite des travaux d'EDDINGTON :
Il est intéressant de comparer la réflexion ce et le facteur d’ellipticité z=<sin'i obtenus par divers observateurs utilisant chacun sa méthode personnelle :
Méthode Réflexion c Ellipticité z Observateur Visuelle sans filtre 0,0285 +0,0531 Ducan Visuelle filtre jaune 0,0154 +0,0523 ELLSWORTH Photographique 0,0950 + 0,0656 : H. D. HopcEzn
La réflexion est beaucoup plus faible avec les plus petites longueurs d'onde. L’ellipticité se confirme entre observations visuelles, et la différence n’est pas énorme avec les photographies.
Le grand retard de marée paraît étonnant (2= +45°50°) : Il est semblable à celui qui a élé trouvé sur RS Canum Venaticorum par B. W. SrrrerLy (4—45°) EL:
Les coefficients trouvés plus haut, a, b, €, d, e, nous donnent une courbe de lumière rectifiée rectiligne et horizontale extérieurement aux éclipses, mais l’éclipse principale est toujours dissymétrique. Quatre points normaux avancent la fin de l'éclipse d'environ A5 — 8° à 10° sur ce qu'elle devrait être relativement au commencement (fig. 10).
Fig. 10. — RZ CASSIOPEIAE.
. Courbe théorique. Solution U. Eclipse principale.
Une cause des changements de forme de la courbe de lumière pourrait être une oscillation du retard de marée. Nous proposons une explication semblable pour de petits changements de durée de période de TV Cassiopeiae (Chapitre XII Paragraphe 4).
5. — Eléments par la méthode de Harting. Hypothèse d’uniformité des disques.
Une moyenne entre les éléments de SnaPpLey, Ducan, HoDGEN, nous fait adopter pour point de départ :
1,250 4,000 LS le
Ar | :
l'unité étant la projection du grand axe de la composante brillante, sans tenir compte du retard de marée, à l'instant d'un contact extérieur. La première courbe théorique
donnant une éclipse beaucoup trop longue nous sommes obligé de modifier a et 1; d’où :
Une seconde courbe théorique, tenant compte du retard de marée, ne donne qu'une dissymétrie, environ le 1/10 de celle révélée par l'observation, Nous sommes porté à éliminer les quatre points normaux décalés de fin d'éclipse cités plus haut et à ne tenir compte que de la branche descendante qui paraît la plus régulière. L'application des moindres carrés à l'équation de condition (25) {Chapitre I, paragraphe 7) nous donne les corrections :
dk = —0,164 du =10,2262 ARLES
d'où les éléments définitifs :
qui avec les intensités lumineuses pour chaque composante : L> —=°0,9598 L: = 0,0402 nous permettent de tracer une courbe définilive satisfaisante. Le carré moyen des 1é-
sidus
de 0,72 descend à 0,46.
L’excentricité conclue plus haut étant très faible e = 0,013 à 0,018, nous nous sommes permis de la négliger et d'appliquer les calculs des deux derniers paragraphes comme pour une orbite circulaire.
