OL=MM"M
mes
Moyei
Vo
Wo
Wo
Nous voyons encore ici la vitesse de propagation diminuer à mesure que le chemin parcouru augmente, ou à mesure que Fintensité de l'onde diminue. Mais ces vitesses, pour des chemins égaux parcourus, sont sensiblement plus grandes dans la série actuelle que dans la série précédente. Gela semble prouver que l'onde s'affaiblit moins par sa réflexion sur la
t02 TUYAUX A GAZ DB O'^IoS
plaque rigide en tôle que par la réflexion, probablement plus incomplète, sur une membrane flexible en caoutchouc.
Je résume les résultats principaux des expériences de cette première journée :
1® T^ vitesse apparente de propagation d'une même onde, pour un chemin parcouru de 566^7, varie sensiblement avec l'écart e de la membrane à son butoir ; nous avons trouvé, en effet :
Oeuxiéine série a""o 3a9"'73
Première série i,o 33 1,^7
Troisième série 1,0 33 1,39
Quatrième série* .... o,5 331,84
n faut donc rendre cet écart le plus petit possible. La vitesse Vo = 33i™849 obtenue avec le plus petit écart e = o™™5, est donc celle qui approche le plus de la vérité. La vitesse dans Tair sec à o® qui y correspond est Vo'^SSo^gg.
a^ Quand les expériences sont disposées comme pour les séries 4 et 5, c'est-à-dire lorsque l'onde marque les réflexions successives qu'elle subit aux deux extrémités de la conduite, la vitesse diminue sensiblement après chaque réflexion. On doit en conclure : que la vitesse de propagation d'une onde y dans un tuyau du diamètre o™io8, n est pas constante, comme on l'admet généralement, mais qu^elle diminue à me^ sure que le chemin parcouru augmente.
3® Nous avons dit (page 92) que Tonde s'affaiblissait rapidement dans son parcours; on est donc conduit à admettre que, dans un tuyau du diamètre de o™io8, /a vitesse de propagation dtune onde diminue a mesure que son intensité s'affaiblit.
io3
//. Expériences entre les stations k et C L = 899"a5.
( 1 4 novembre 1 862.)
On remet en place le tuyau en fonte qui avait été enlevé à la station B pour les expériences précédentes, et on enlève un tuyau à la station C, afin d'obtenir l'orifice destiné à recevoir la membrane B. Ija longueur de la nouvelle ligne de tuyaux est de 899^25. Après la détonation du pistolet, on place la membrane A, afin de recueillir Tonde réfléchie. On augmente un peu la charge de poudre pour donner plus d'in* tensité au coup.
Première série.
Température dans rintérieur du tuyau 1 1*7, /:= to**i5y H =a 7S3 Une oscillation du pendule vaut 101,89 vibrations du diapason.
Vmaéto
MenbraneC.
i35,ao i35,3t 135,87 1 35,41
Moyennes c=a i35,42
Hembrane A.
llmbruic G* SL'=32807*1S 408,90
I o4 TUYAUX A GAZ DE O" I o8
Deuxième série.
Température dans llntérieur du tuyau 1 1*7, /= io""a5, H = 753""»o. Une oscillation du pendule vaut 101,90 vibrations du diapason.
Mrnnéro Membrane G.
Membrane A.
Membrane G.
ées bandes. L'= 899*25
a iS5,o6
Moyennes := 1 35,36
Si nous comparons les vitesses trouvées entre les stations A et C avec celles que nous avons obtenues entre les stations plus rapprochées A et B, nous voyons :
I® Que la première onde directe montre une vitesse moyenne très-peu différente de celle que nous avons trouvée pour l'onde directe allant de A à B; mais comme nous avons augmenté la charge de poudre, l'onde doit avoir en C à peu près la même intensité qu'elle avait précédemment en arrivant en B.
a>^ La vitesse apparente de propagation diminue encore après chaque réflexion, ou à mesure que le chemin parcouru augmente. Nous arrivons donc à la même conclusion : la vitesse de propagation dune onde sonore dans un tuyau du diamètre de o™io8 n'est pas constante; elle diminue sensiblement as^ec rintensité.
DE LA ROUTE MILITAIRE. Io5
m. Expériences entre les stations A ^f D. L = 1 35 1 "^5.
( 1 5 novembre 1 862. )
Le tuyau enlevé en C ayant été replacé, on enlève un tuyau en D pour y fixer la membrane. On ajuste, immédiatement après chaque coup, la membrane A pour marquer les retours des ondes réfléchies.
Première série.
La charge de poudre est la même que pour les expériences faites entre les stations A et C.
La température à rintérieor du tuyau est 1 1*7, /^ io*"a5, H = 755""a. Une osciUation du pendule vaut 101^73 vibrations du diapason. Distance de la membrane à son buttoir e ^ i™™o.
Kamêro
Membraiie D.
)§ tmrifif.
ao4)67
ao3,76
ao4,5o
ao3y85
ao4»49
ao3,9P
ao3,9o
ao4yOo
ao3,6i
la
ao3,58
Moyenne
= aoi,90
= 33o*ao
I06 TUYAUX A GAZ DB 0™i08
La vitesse de propagation que nous trouvons ici pour Tonde directe ayant parcouru i35i°^95 est notablement moindre que celle que nous avons obtenue pour les ondes directes venant de la station A à la station B, ou à la station G, et qui avaient parcouru des chemins de 566^y/i ou de 8gg^a5. Cela ne doit pas surprendre si la vitesse de propagation diminue avec l'intensité, car dans ces nouvelles expériences entre les stations A et D, où la charge de poudre est la même que dans celles qui ont été faites entre les stations A et C, Tonde arrivait en D beaucoup plus afTaiblie qu'elle n'arrivait en G. Dé plus Tonde ne marque pas son retour en A, ce qui prouve encore sa faiblesse.
Pour les deux séries suivantes, afin d'obtenir les marques de retour, on augmente la charge de poudre dans le pistolet, et on rapproche les butoirs des tiges métalliques des membranes.
DE LA ROUTE MILITAIRE. lO^
Deuxième série.
La température daos rintérieur du tuyau est 1 1»8, /== io""*3, H = 755""o. Une oscillation du pendule vaut 101,7s vibrations du diapason.
stance de la membrane à
son butoir e es
Numéro
Membrane D.
Membrane A.
Membrane D*
Membrane A.
d« la bande.
SL" =4055^65
»L''=5ft07*W
ao3,45
ao4,3i
ao3,77
ao3,6i
»3o,So
ao3,a6
2io3,3i
ao3,64
ao3,37 = 203,57
Troisième série.
La température dans l'intérieur du tuyau est 1 1%7, /:= loS^^aS, H = 7S'^'^3. Une oscillation du pendule vaut 101,71 vibrations du diapason. Distance de la membrane à son butoir < = o™™5.
Naméro Hembraoe D.
Membrane D.
Biemliniie A.
des tendes. L"s 1S51-95
8L"c=ik055"85
«L"aU07"80
I ao3^38
a ao3yi2
3 ao4,i5
Io7ennes= ao3,55
V^= 33o»7îi
3aa"'oo
Vo'= 3a9«8S
3ai»i6
Wo'= 3a9,88
Dans ces dernières séries qui marquent plusieurs ondes de retour, la vitesse de propagation dans l'onde directe est notablement plus grande qu'elle n'était dans la première série; mais elle est toujours plus faible que celle que nous avons trouvée pour Tonde directe entre les stations A et B, et entre les stations A et G.
Quant aux ondes réfléchies une, deux, ou trois fois, aux extrémités de la ligne, leur vitesse de propagation diminue avec l'intensité, ainsi que nous l'avons déjà trouvé dans toutes les séries précédentes.
DB Là route militaire. IO9
ONDES PRODUITES PAR L'INTRODUCTION SUBITE D'UNE PETITE QUANTITÉ D'AIR COMPRIMÉ.
W. Expériences entre les stations A e* B. L = 566™ 7
(Décembre 1862.)
Les expériences précédentes qui ont été faites avec les ondes produites par le pistolet à poudre démontrent que la vitesse de propagation de Tonde diminue avec son intensité. J'ai cherché si je ne parviendrais pas à établir aussi ce fait en produisant une onde ayant, dès le départ, une intensité beaucoup moindre que celle qui est donnée par le pistolet à poudre.
J'ai produit l'onde foulante à Torigine de la conduite par l'injection d'une petite quantité d'air ayant un faible excès de pression par rapport à l'atmosphère. J'ai suivi exactement le procédé qui a été décrit avec détail (page 49)* Le réservoir en tôle M (planche II, fig. 25) était fixé à l'extrémité A de la conduite dont je n'utilisais que la partie comprise entre les stations  et B. On donnait à l'air du réservoir M, pour chaque expérience, un excès de pression correspondant à une colonne de mercure de o°'i5. Le départ était marqué par une petite lamelle de laiton disposée comme le montre la figure 8, planche II, et on a pris toutes les pré* cautions pour rendre le plus faible possible le retard qui est
IlO TUYAUX A GAZ DE 0™I08
occasionné par ce genre de marqueur, p^g^ 5^* On n'employait qu'une seule membrane en B; celle-ci n'a jamais marqué que l'arrivée de l'onde directe, de sorte que toutes les vitesses calculées sont entachées de la petite erreur du départ
Première série.
Température du tuyau = 9*8, /= 9™"o4, H =r 768""'5.
Une oscillation du pendule vaut 101,80 vibrations doubles du diapason.
Distance de la membrane à son butoir e = 1"".
Mmnéro
ItonbnMi.
an bandes.
87,ao
Moyenne
Deuxième série.
Température du tuyau =5 9*8, /"= 9""o4, H =: 768"*4. Une oscillation du pendule vaut loi^Sa vibrations du diapason. Distance de la membrane à son butoir e ^ i™™o.
■ Rmnéro
Mttobrane B«
dt la bande.
Lc= 507^0
Moyenne
Vo
Les nombres donnés par chaque expérience partielle présentent de plus grandes différences que lorsqu'on produi* sait Tonde avec le pistolet à poudre. Cela provient de ce que la petite lamelle de laiton se déforme toujours un peu dans chaque expérience, et que par suite sa sensibilité ne reste pas constante. Quoi qu'il en soit^ nous trouvons pour la vitesse de propagation de Tonde ainsi produite, dans Tair à o^ :
i" série. 3a7*o4
a* série. 3a6'*6a
Moyenne = 3a6*83 V«'= 3a6-oo
Cette vitesse est beaucoup moindre que celle que nous avons obtenue pour Tonde produite par le pistolet à poudre, lorsqu'elle parcourt le même espace. Une partie de la différence peut bien être attribuée à Tinertie de la lamelle métallique qui marque le départ; mais, en outre, Tintensité de Tonde donnée par Tinjection de Tair comprimé est beaucoup plus faible, car Tonde réfléchie en B n*a jamais eu assez de force pour faire marquer la membrane  à son retour. On arrive donc encore à la même conclusion : la vitesse de propagation (Tune onde diminue avec son intensité.
