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V =r 324»o 299*20 298«o2 3o4*36 3oi»7o 3oo"3o 3o3*52 ¥«= 319,68 294,88 293,70 3oo,o4 297,38 295,98 299,20
Les marques sont très-rapprochées,de plus trop irrégulières, pour que Ton puisse en déduire quelque chose de précis.
Lorsqu'on donne au piston une excursion de 20™™, il n'est plus possible de distinguer les premières marques qui se con* fondent par suite des contacts trop prolongés, et ce n'est
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lÔa TUYAUX A GAZ DE 0""lo8
qu'après 8 ou lo réflexions de l'onde qu'elles n'enchevêtrent plus les unes dans les autres.
Il est difficile de comparer les valeurs de Vo obtenues sur celte ligne très-courte qui n'a qu« 8™ 3 de longueur, avec celles que l'on a trouvées sur les lignes plus longues, parce que le relevé des marques sur les bandes ne peut plus se faire avec certitude. Ce n'est qu'avec de très-faibles excursions du piston que les marques consécutives restent séparées, et elles sont déjà douteuses quand le piston fait une excursion de i o°™.
En tous cas, les expériences de cette série ne contredisent pas la conclusion à laquelle nous avons été conduits par nos expériences sur les conduites plus longues, où les distances des marques consécutives pouvaient être appréciées plus exactement.
Quatrième série.
La ligne est réduite à deux tuyaux; sa longueur est de
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' DU COLLEGE DE FRANCE. l63
On ne peut pas donner à la course du piston une plus grande amplitude parce que les marques successives s'enchevêtrent les unes dans les autres.
Cinquième série.
J'ai réduit la ligne à un seul tuyau, ce qui lui laissait une longueur de 2^87 ; mais je n'ai rien obtenu de précis, la membrane n'avait pas le temps de reprendre sa place naturelle, et toutes les marques étaient incertaines.
Je conclus de l'ensemble de ces expériences que ma manière d opérer ne permet pas de déterminer exactement la vitesse de propagation d'une onde dans un tuyau, de petite section, et qui a moins de 100 mètres de longueur; pour de si petits parcours, les erreurs provenant de l'inertie inévitable des marqueurs ne peuvent plus être négligées.
V. — Ondes produites par L'injection subite dune petite quantité dair comprimé dans la ligne entière des tuyaux.
On a ajouté, sur l'orifice A de la ligne des tuyaux, l'appendice avec réservoir d'air représenté par la figure 26, planche II; on fait les manœuvres comme il a été dit I)age 49. On ne cherche pas à noter le moment du départ
l64 TUYAUX AGAZ DE 0™Io8
de l'onde ; on suit seulement son mouvement après sa première arrivée à la membrane B.
Je rappellerai que l'intensité de Tonde, au départ, sera d'autant plus grande, toutes choses égales d'ailleurs, que l'on aura .donné à l'air du réservoir un plus grand excès de pression, et l'onde sera d'autant plus longue que le robinet R restera plus longtemps ouvert.
Pour abréger, je ne donnerai plus les marques recueillies sur chaque bande; je mécontenterai d'inscrire les moyennes déduites des expériences partielles. Je désigne par F l'excès de pression initiale de l'air dans le réservoir M, cet excès étant exprimé par la hauteur en millimètres de la colonne de mercure qui lui fait équilibre.
Première série ( 1 5 février 1 863),
La pointe de la tige métallique de la membrane reste constamment à la distance de i millimètre de son butoir. On cherche à reconnaître si la vitesse apparente de propagation de l'onde varie avec l'excès F de pression initiale de l'air dans le réservoir. On tourne le robinet R aussi vite que possible.
Le tableau suivant renferme les moyennes des résultats obtenus, chaque moyenne provenant de six à douze déterminations partielles.
Les nombres inscrits dans les colonnes représentent les vitesses de propagation telles qu'elles seraient si la templerature de l'air dans les tuyaux était à o^.
DU COLLEGE DE FRANGE. l65
La double oscillation du pendule équivaut à 101,92 vibrations doubles du diapason; T = 8*o«
