icCe \l

Nous remarquerons que le facteur r du second membre de l'é-

[t] L'équation que l'on écrit ici pour exprimer les conditions du mouvement variable du système est insuffisante , parce qu'elle ne se rapporte qu'au mouvement de translation de l'appareil , et que la considération des mouvements oscillatoires des parties mobiles de la machine à vapeur, et du mouvement de rotation des roues de cette machine et des chariots, se trouve entièrement omise. Cette manière de traiter la question suppose que l'on regarde la masse des parties dont il s'agit comme étant très-petite et négligeable par rapport à la masse totale. Comme celle recherche ne peut guère avoir d'objet utile si ce n'est d'examiner jusqu'à quelle distance un appareil, commençant à monter une pente avec une vitesse acquise, pourra conserver une portion déterminée de celte vitesse, il n'y a pas d'inconvénient, pour les applications, à employer un procédé de calcul qui donnera nécessairement un résultat au-dessous de la vérité.

quation (6) décroît avec H , mais très-lentement pour les valeurs ordinaires de cette quantité (de 3 à 6 atmosphères, la valeur de ce facteur ne varie pas de ^ ). Par conséquent, en conservant ce facteur, dans lequel on substituera dans chaque cas la valeur moyenne de li , l'équation (6), en ayant égard aux équations ( e ) et (/"), deviendra

Il r fi c f 1

(0‘,59) 70 1- too —

0,0 70 L tf \ m

et donnera la quantité de chaleur qui devra être fournie dans l’unité detemps pour la formation de la vapeur. Cette quantité, toutes choses égales d’ailleurs, est donc h fort peu près proportionnelle à la vitesse u du transport, et, par conséquent, la dépense totale est sensiblement proportionnelle à la distance parcourue, quelle que soit la vitesse du transport. La quantité de chaleur dont il s’agit diminue lorsqu'on augmente le rayon des roues de la machine locomotive. Ces résultats sont confirmés par les expériences de M. Wood.

La limite de la vitesse que peut prendre un appareil donné est réglée, conformément à l’équation (g), par la quantité de chaleur qui peut être transmise à la chaudière dans l’unité de temps. Il y a deux moyens d’obtenir, à dépense égale de chaleur, une vitesse donnée, 1” en fixant e ou la vitesse du piston, alors on augmente la vitesse en produisant plus de vapeur dans le même temps; 2° en fixant le rayon r des roues, alors on augmente la vitesse en formant la vapeur à une tension plus élevée, comme le montre l'expression (f). Il semble, par l’expression { g ), que ce dernier parti soit préférable sous le rapport de l’économie de la chaleur. Il faut remarquer d'ailleurs que l'on ne peut donner plus de chaleur à une chaudière dans le même temps qu’en brûlant le charbon à une température plus élevée, ce qui tend à augmenter les pertes de chaleur. Par celle raison, la consommation de combustible doit croître dans une progression un peu plus rapide que la vitesse.

217. Considérons maintenant le cas du mouvement variable. En ayant égard à l’équation («J, l’équation ( d ) donnera

rfti ÿ r rü . ÎC(0,6H - 70) f 1 1 \ q

dl (L 100(î + Q) \m 200 J J

Les quantités H et e doivent satisfaire à l’équation (6) du n° 2<o. En substituant, dans le second membre de l'équation précédente, les valeurs de U et e en fonction de t, valeurs qui dépendent de la manière dont on gouvernera la machine, cette équation donnera par l’intégration la relation entre u et l .

Dans le cas où U et a sont maintenues constantes, on a

tes

U étant la vitesse initiale. L’espace parcouru depuis l’instant où t~o est 2 gl iitû. 2 c (0,6 H — 76)

loo(î-eQ)