LL
© Con Ô
Figure * 11
Répartition angulaire des fragments, pour diverses valeurs de leur énergie par nucléon.
20<E<50 MeV
50<E < 400 MeV 0 cos Ô 4 05 0 0,5 4
A0 | 400 < E< 200 MoV
4 cos Ô Figure « 12 oz 0,5 Ô rte A
Répartition angulaire des fragments,pour diverses valeurs de leur énsergis cinétique totale.
F,em MeV
“1 AS. o 0,5 1
Figure . 13
Valeurs individuelles de cos 0 et de FE pour les 98 fragments de la Classe Àe
I1 est probable que la différence provient de ce que PERKINS a sans doute pu noter une plus grande proportion de fragments de basse énergie ( E <3 MeV), grâce à l'emploi des plaques Ilford C2. D'ailleurs, si l'on regarde de plus près la répartition des fragmnts de nos observations, on constate que les 18 fragments de EE < 50 Mey observés pour 0,5 < Cos Ô < 1, se décomposent ainsi :
Cos0 = 0,5 à 0,75 : 11 fragments 0,75 à 1 : 7 fragments.
| 11 y aurait donc une légère décroissance de la fréquence des fragments relativement lents dans la direction du primaire prolongé, les rections les plus probables TS étant écartées de 40 à 60° environs
Bien que cette variation en elle-même ne soit pas significative, vu le petit nombre des fragments correspondants, elle peut étre rapprochée de
de l'effet latéral de PERKINS : il est fort possible qu'elle reflète le même effet atténué et repoussé vers l'avant, pour des fragments d'énergie un peu plus grande en moyenne.
Pour E> 50 MeV au contraire, la décomposition de l'intervalle cos 0=-0,5 à 1 donne :
Cos Ÿ 50 < E < 100 Mey
E > 100 dev
La concentration vers l'avant s'accentue jusqu'à ÔÜ =0. IL n'y a plus d'effet latéral.
Corrections géométriques, Bien quéil ne s'agisse plus ici de nowbres absolus de fragments, mais de répartition angulaire, le fait qu'un certaîn nombre de fragments inclinés sont m nqués peut modifier cette répartition. Si les primaires arrivaient de façon isotrope, cela n'aurait pas d'influence. ais en fait, puisque le plan de la plaque était vertical pendent le vol, les primafres fortement inclinés sur le plan de la peus sont plus rares ques les autres, et de plus, ils échappent parfois
l'observation. De ce fait, les directions vers l'avant et l'arrière 4 és 1 ou -1) sont aventagées par rapport aux directions latérales Cos U=0).
Le calcul peut se faire ainsi ; Ÿ étant l'angle d'inclinai son par rapport au plan de la plaque, soient : 1 -f(4) la fraction des fragments échappant à l'observation, pour l'inclinaison 4,
g (4) d 4 le nombre de primaires observés dans CY, ÿ + du),
À est déduit des observations sur nos 156 fragments, en supposant, en. première approximation, que la probabilité d'émission per unité d'angle solide est la même, quel que soit 1} + On trouve += 1 pour W < 25°. Au-delà, décroît et devient faible pour \>60°.
a (Y ) a été déterminé sur 160 priuaires d'étoiles, dont 98 des étoiles à fragment (classes À,et À,).
Sa forme montre que le nombre par unité d'angle solide. est sensiblement constant jusqu'à (\J=355.
Au-delà ce nombre décroît, lentement d'abord, puis plus vite, sans qu'on arrive d'ailleurs àü O pour \ = 90°.
Pour Ü—-0O (fragments émis en direction du primaire), la proportion K de fragments observés sera :
w Ne | (4) q (4) d pren Fpat Ÿ Pour oi e (émission latérale), on trouve :
Lu
l'auay
pour : OÜ=o: K=0,8
Rs reine = |: y} È Enéin eayesailda Va
Le calcul donne :
