HONTE

Or, quand on regarde à ce moment dans la lunette, on aperçoit la pointe qui a pénétré légèrement dans le liquide.

Elle serait masquée si l'axe de la lunette était incliné vers le bas (1).

D'ailleurs l'axe optique ne peut pas être incliné en sens inverse (2) car s'il l'était nous apercevrions dans le champ de la lunette le plan liquide vivement éclairé:

par en-dessous, voir figure.

Fig 4

Nous ellectuons un deuxième contrôle de la manière suivante. Après avoir immergé la double pointe dans l'huile de vaseline, nous amenons la pointe supérieure tangente au niveau du liquide en regardant à la loupe son image par réflexion. Ensuite nous mesurons au

cathétomètre la distance entre le niveau du liquide et.

Sie

la pointe inférieure et relevons exactement la même longueur qui nous est donnée par mesure directe au palmer.

Nous vérilions ainsi d'une part que l'axe optique de la lunette est bien parallèle au plan du hquide et d’autre part, que la glace G a des faces bien parallèles et n'introduit pas d'erreur dans les lectures par suite de réfractions locales.

0° Lectures. — On aperçoit dans le champ uniformément éclairé de la lunette deux bandes sombres À B et C D à bords horizontaux très nets. À correspond au niveau du liquide dans la cuve, C au plan horizontal tangent au ménisque du liquide surélevé ; h représente l'ascension du liquide correspondant à la dis-

tance À C (voir figure 5).

ETruDE THÉORIQUE

Soit h, l'ascension capillaire du diélectrique entre les glaces, en l'absence du champ électrique.

h l'ascension totale du liquide sous la double in- Îluence du champ électrique E et de la capillarité.

g l'accélération de la pesanteur.

D la densité du diélectrique.

k la susceptibilité du diélectrique.

Conformément à la théorie des diélectriques, analogue à celle des substances paramagnétiques.

k E° TND AE

D'autre part, si l'on désigne par A la tension superlicielle du liquide considéré et qui doit, d'après la théorie, être indépendante de E, nous aurons, en l'absence du champ :

donc l'ascension totale h est donnée par :

2Dg aDeg

Cela posé, deux cas sont à distinguer.

Ou bien la tension superlicielle À ne dépend pas du champ électrique et dans ce cas l’ascension électrique este

Ou bien par contre dans le champ E la tension superficielle À subit une petite modification d'A ; dans ces conditions la formule de l'ascension électrique devient :

()) h ES h, te De. a 2 De a D

Or une série de mesures préliminaires ont été lages dans des conditions variées, d'une part avec des inter-

valles a différents, d'autre part avec des champs E

ERP es

alert et continus. Pour contrôler graphiquement. les résultats, nous portons en abscisses les carrés des champs et en ordonnées les ascensions électriques h — h, correspondantes.

Nous ne reproduisons pas tous ces graphiques. Nous. renvoyons seulement à ceux que nous donnons plus loin.

Ces derniers montrent que tous les points expérimentaux s'alignent très correctement sur une droite passant par l'origine.

Par suite, si la modification éventuelle d À de la tension superlicielle par le champ électrique correspond bien à la réalité, cette modification ne peut être: elle-même que proportionnelle au carré du champ.

Nous pouvons donc poser, en désignant par R une

constante : d A = R E*.

Dans ces conditions la formule (5) devient :

k E? 2 RE? E? k 2 R

he b ECEDe À :

> D g aDg D g 2 a 2 R S1 le terme est différent de zéro, le coellicient à |

de E* doit dépendre de l'intervalle a des armatures. Pour en décider, nous n'avons qu'à mesurer les as-. censions électriques pour des intervalles a très différents, en poussant le champ électrique E aussi loin que possible.

Si les diverses séries de points expérimentaux se placent sur une seule et même droite, nous pouvons en

conclure que, aux erreurs expérimentales près, R = O.

S'il n'en est pas ainsi, si les droites représentatives sont disposées en éventail, c'est que À dépend du champ électrique.