partie, par Tinfluence inverse de la pression

' "^®^ phénomènes de dissociation n'exercent pas eulement 1^^^ influence sur Teffort maximum que la lOuare puisse développer; mais ils interviennent entore potv^^^^ ^^ première période de détente. A mesure que les gaz de la poudre se détendent, en agissant sur le pfojectile, ils se refroidissent : par suite, les éléments entrent en combinaison d'une manière plus compiè^g g^ gygç formation de composés plus complî<l'*Gs. De là résulte un nouveau dégagement de chaleur I qm s'accroît incessamment pendant toute une période de la détente.

\ASp^^Ssions véritables seront donc toujours suiir çètîftttïCS, sgyf g^y début, aux pressions qui pour- \% meol elre calculées d'après la quantité de chaleur 11^ dégage® réellement au moment de la température *rè^ipaxiBtt^ïï^; tandis qu'elles seront d'abord inférieures Il i^âox pressions calculées d'après la quantité observée . l'iî'ijjiiis le calorimètre, à la température ordinaire. Mais enî|t8dernier écart va en diminuant et finit par s'annuler, î^^^:i^snre que le volume augmente, parce que la cha-

.fe(r dégagée s'accroît, les réactions devenant plus ^- .>

. (')^/Ma/es de C/iimie et de Physique, [^ aôvVc, V. ^NWV, \». \sJ^»

complètes. La courbe des pressions véritablesi mces en fonction des volumes, est d'abord pi due que la courbe des pressions théoriques, a quelle elle finit par se confondre tout à fait» I Tctat de combinaison des éléments est dei même qu'à la température ordinaire.

8. Au contraire, la quantité de chaleur et, p séquent, le travail maximum que la ))oudre pul veIopper,en brûlant dans une capacité constaûl vent être calculés indépendamment des pbém de dissociation, pourvu que l'état final de tempi et de combinaison des éléments soit exactemeoli Cette remarque est fondamentale.

il s'agit maintenant d'appliquer les réi^ulM raux qui précèdent aux diverses matières expi