Pressions. — Elles se déduisent du tracé du piston

Pour le gaz tonnant, H -hO, le piston placé à o%o2 du point d'inflammation est chassé au départ par une pression de 9oqs^ à 6oos'* par centimètre carré; mais cette pression s'abaisse très vite, jusqu'à devenir nulle et même négative (à cause de la condensation de la vapeur d'eau) au bout de 20W ^^® seconde.

A o"»,5o de l'origine, on a trouvé une pression de 1*^8,2.

A5'",25o du point d'inflammation, le premier déplacement du piston s'est fait sous une pression de 5*^s environ, par centimètre

(*) Notons ccpendanl ici une expérience dans laquelle le mélange H -;- O -t- Az a donné, par exception, une vitesse de i56'|",5, au lieu du chiffre normal 2121°'; probablement à cause de la faiblesse exceptionnelle de l'amorce.

CUAPiïRE VII. — l'onde EXPLOSIVE. l63

can'é; et celte pression, au bout dej-ç^o de seconde, était encore supérieure à 3^^.

Or, à ce moment, l'inflammation a progressé de 2^,70 dans un tube semblable, d'après les vitesses signalées plus haut.

Oh voit donc que, dans celte région du tube, une colonne gazeuse considérable, formée de vapeur d'eau, subsiste à une pression élevée ; tandis qu'à l'origine la pression produite dans une tranche, par la combustion du mélange, est presque instantanément annulée par la condensation des tranches antérieures.

L'accroissement de la pression répond d'ailleurs à l'accroissenient de la vitesse : nous avons trouvé que la pression maxima développée par le mélange II -h 0, brûlant en vase clos, est voisine de 7'^8; cas dans lequel l'influence du refroidissement par les parois est négligeable.

Dans les cas anormaux où la vitesse de propagation s'abaisse audessous de 2000"*, la pression tombe en même temps : ce qui montre bien la corrélation des deux ordres de phénomènes.

o. Limites de détonation, — Nous voulons parler des limites de composition, au-dessous desquelles l'onde explosive cesse de se propager. Ces limites sont fort diflërentes des limites de combustibilité et beaucoup plus élevées; elles varient suivant le mode d'inflammation et la nature de l'impulsion initiale. Dans les conditions frénérales de nos expériences, c'est-à-dire avec un long tube de caoutchouc, d'un diamètre égal à o™,o5, l'inflammation initiale étant produite par de fortes étincelles et la vitesse de la propagation constatée à l'aide d'interrupteurs à fulminate de mercure, nous avons trouvé :

0,23311 -i- 0,767 air Propagation de l'onde, vitesse

llvdrojçène. . .. { de i2o5">.

0,21711 4-0,783 air.. . . Pas de propagation.

C*0* -h O^ Propagation de l'onde, vitcss(»

de 1089'".

j 2C-O' 4- Az- 4- 0=. ... Le premier interrupteur brùlo ^^ ^' \ ^ seul; pas de propagation,

(le carbone. - • 1 ^ ^2 92 4- Az^- 4- 0'; De même.

C* 0^ -T- Az^ -H 0" . ... Les essais ont été presque tous

négatifs.

i C- 11^ H- !\ Az' -H 0^ . . Propagation de l'onde, vitesse Tormènc • de ii5i»".

C^ H* -H 7,5 Az^-hO* . Pas de propagation.

l64 LIVBB I. — PRINCIPES GÉNÉRAUX.

IC* Az' H- 2 Az^ 4- 0' . . . Propagation de Tonde, vitesse de iao3™.

C* Az^ + 4 Az* 4-0*. . . Pas de propagation.

Comburants l C* Az^ -h 4 AzO* Pas de propagation.

autres ] C* Az^ 4- 4Az2 0* Tantôt il a y propagat. (ao35°0,

que Toxygène. ( tantôt elle n'a pas lieu.

Ces limites seraient probablement reculées, si Ton opérait sous pression, ou si Ton provoquait la détonation à l'aide d'une forte dose de fulminate ; de même que la limite de combustibilité change avec l'énergie de l'étincelle électrique {EssaideMécaniquechimique, t. II, p. 342, 347 et 73).

Il est possible qu'une circonstance analogue ait concouru à . donner à certaines explosions de grisou une vitesse de propagation et une violence exceptionnelles.

Lorsque l'onde ne se propage pas, la combustion peut encore avoir lieu, comme le prouve la destruction du premier interrupteur; mais elle ne va pas jusqu'au bout du tube. Parfois môme la flamme rétrograde avec le mélange oxyhydrique; phénomène qui se produit surtout dans des tubes très étroits. Ceci montre bien que la limite de détonation est distincte de la limite de combustion.

Ainsi, d'après les chiffres ci-dessus, la limite de détonation pour l'oxyde de carbone existerait au delà des mélanges renfermant moins de 4o centièmes et môme moins de 60 centièmes d'oxyde de carbone; tandis que la limite de combustion ordinaire est située vers 20 centièmes.

La limite de détonation des mélanges oxyhydriques est située vers 22 centièmes d'hydrogène; tandis que la limite de combustion ordinaire pour les mélanges d'hydrogène et d'oxygène se produit vers 6 centièmes d'hydrogène.

Lorsqu'on approche de la limite de détonation, la vitesse de l'onde tombe notablement au-dessous de la vitesse théorique {voir plus haut).

Ënfîn les mélanges de cyanogène et de bioxyde d'azote, tels que C*Az2 4-4AzO*, donnent lieu à des remarques intéressantes. Ce mélange , contenu dans un eudiomètre, détone violemment par une forte étincelle. Enflammé avec une allumette, il brûle progressivement. Au contraire, nous n'avons pas réussi à y propager dans nos tubes l'onde explosive. On retrouve ici cette même résistance à la combustion, caractéristique des mélanges formés par le bi-